Эл цепи 3-х фазнаго тока

1.3-х фаз эл цепь. Получ тока. Способы изображ 3фаз тока, послед-ть фаз.

3фаз цепь - совокупность 3-х однофазных цепей, в кот. действуют синусоидальные ЭДС одной и той же частоты, сдвинутые по фазе на угол 120.

В кач-ве источ эл эн исп-ся синхронные генераторы. 1-статор, 2-ротор.

На статоре есть 3 независ обмотки – фазы генератора. Ах, Ву, Сz. Ротор при вращ наводит в них 3 синус-е фазные ЭДС. е-мгнов знач 3фаз сис-мы.

2. Соед приемника звездой с нейтр проводом. Симметр и несим нагрузка. Вектор диагр

Фазные напряж прием-ка =фаз напряж генератора. => равны и линейн напряж-я. К приемнику подводятся 2 напряж: линейное и фазное.

Токи при симметр нагр: компл сопротив равны Za=Zb=Zc. Расчет токов сводится к расчету токов в одной фазе. Ia+I_b+Ic=I_N=0. При сим нагр ток в нейтр проводе отсутств.

При несим нагр: токи в фазах расч по з-ну Ома: Ia=Ua/Za,…Ic=Uc/Zc. Ток в нейтр проводе = сумме токов трех фаз: I_N=Ia+I_b+Ic.

Вект диагр: токи, напряж и их фаз соотнош дают вектор диагр токов, к-е как правило совмещ с топограф диагр напряж-й.

3.Соед прием звездой без нейтр провода. Сим и немим нагр. Вект диагр

В практике достаточ часто встреч cим нагр: расчет токов ведется на 1 фазу: U_Л=3U_Ф для фазы а напряж-е U_a=U_фе^j0, ток I_a=U_a/Z_a= U_фе^j0/ Z_фе^jφ=I_фе^-jφ.

Несим нагр: Za≠Zb≠Zc. Потенциал нейтр точки приемника ≠0. Фаз напряж-я приемника ≠ фаз напряж генератора.

Вект диагр: токи, напряж и их фаз соотнош дают вектор диагр токов, к-е как правило совмещ с топограф диагр напряж-й.

4. Соед приемн треуг. Вект диагр при сим и несим нагр.

Кажд фаза приемника включ на лин напряж генератора, поэтому эти же напряж явл фазными напряж приемныка:U_ab=U_AB… токи в проводах м/д генер и приемн наз-ся линейн, а в фазах приемн – фазными.

Токи в фазах расч по з-ну ома: I_ab=U_ab/Z_ab.

При сим нагр Z_ab= Z_bс= Z_са= Z_ф= Z_фе^jφ знач токов в фазах одинак.

Сущ соотнош м/д лин и фаз напряж: U_Л=3U_Ф.

Электромагнетизм

1.Маг поле, маг индукц, мдс.

Маг поле создается движущимися зарядами или токами. Маг поле и ток неотделимы и сущ одновр. Источ-ком пост маг поля м.б пост ток или ферромаг материалы. Способ-ть катуш возбуждать маг поле хар-ся магнитодвиж-ся силой, равной произвед тока на число витков катушки: F=Iω. МДС-скаляр велич, измер в Амп

Маг инд – сила, действ на движущ в маг поле заряд, направл по кас к маг линии: μ₀ – маг пост, r – раст от точки до оси проводника.

Поле наз однор, если во всех точках вектор инд одинаковый.

2. Проводник с током в магнитном поле. Самоиндукция.

Если внести проводник с током в магнитное поле , то мы увидим, что в результате сложения магнитных полей магнита и проводника произойдет усиление результирующего магнитного поля с одной стороны проводника (на чертеже сверху) и ослабление магнитного поля с другой стороны проводника (на чертеже снизу). В результате действия двух магнитных полей произойдет искривление магнитных линий и они, стремясь сократиться, будут выталкивать проводник вниз . Направление силы, действующей на проводник с током в магнитном поле, можно определить по «правилу левой руки». Если левую руку расположить в магнитном поле так, чтобы магнитные линии, выходящие из северного полюса, как бы входили в ладонь, а четыре вытянутых пальца совпадали с направлением тока в проводнике, то большой отогнутый палец руки покажет направление действия силы. Направление силы, действующей на проводник, можно изменить, либо меняя полюса и изменяя этим направление магнитного поля, либо меняя направление тока в проводнике. Если же поменять и полюса н направление тока в проводнике одновременно, то направление силы, действующей на проводник, не изменится.

Самоиндукция — явление возникновения ЭДС индукции в проводящем контуре при изменении тока, протекающего через контур. При замыкании выключателя в цепи возникнет электрический ток, направление которого показано одинарными стрелками. С появлением тока возникает магнитное поле, индукционные линии которого пересекают проводник и индуктируют в нем э. д. с. Эта э. д. с. называется э. д. с. самоиндукции. Так как всякая индуктированная э. д. с. по правилу Ленца направлена против причины, ее вызвавшей, а этой причиной будет э. д. с. батареи элементов, то э. д. с. самоиндукции будет направлена против э. д. с. батареи. Направление э. д. с. самоиндукции показано двойными стрелками.