Часть2.

22. Нарисовать зависимость массового коэффициента поглощения от длины волны падающего излучения. С чем связан скачок поглощения.

При некоторых значениях длины волны коэффициент поглощения резко возрастает, а затем вновь убывает с уменьшением длины волны. Длины волн при которых происходит скачкообразный подъем кривой (край полосы поглощения) равны длине волн у границы возбуждения К серии. Длина волны = 12,4/U

Лучи больше, чем λк_, длины волны не могут выбить К электроны и поэтому поглощаются лишь вследствие выбивания L и M электронов, на что идет гораздо меньшая доля энергии первичного пучка. Как только энергия первичного кванта становится достаточной для возбуждения К серии происходит очень большая затрата энергии из-за чего коэффициент поглощения растет скачкообразно.

23. Как соотносятся между собой длины волн к-альфа1 к-альфа2 к-бетта

(2*λ_α1 + λ_α2)^1/3 = λ_αср

λα : λ_β = 1,09

24. Как относятся между собой интенсивности к-альфа1, к—альфа2, к-бетта

100:50:20

25. Какие процессы приводят к формированию сплошного спектра излучения рентгеновской трубки?

Сплошной спектр рентгеновского излечения – непрерывный спектр. При подаче напряжения на катод он нагревается и в результате термоэлектронной эмиссии около поверхности катода образуется электронное облако. При возникновении разности потенциалов между анодом и катодом электроны бомбардируют анод. Влетающий в анод электрон тормозится кулоновским полетом атома. При торможении возникает электромагнитный импульс. Множество этих импульсов создают сплошное рентгеновское излучение.

26. Какие процессы приводят к формированию характеристического излучения рентгеновской трубки?

. При подаче напряжения на катод он нагревается и в результате термоэлектронной эмиссии около поверхности катода образуется электронное облако. Электроны, бомбардирующие анод, обладают достаточной кинетической энергией. Они выбивают электроны с внутренних электронных оболочек атомов, образующих при этом свободные вакансии, заполняют электронами с более удаленных от ядра оболочек, где их энергия выше. При переходе с более высокого уровня на низкий уровень появляется излишек энергии, который выделяется в виде кванта электромагнитного излучения, что является характеристическим спектром.

Часть 3.

31.От чего зависит функция атомного рассеяния как рассчитать

Атомным фактором называется величина, характеризирующая способность изолированного атома или иона когерентно рассеивать рентгеновское излучение, электроны или нейтроны (соответственно различают рентгеновский, электронный или нейтронный атомный фактор). Атомный фактор определяет интенсивность излучения, рассеянного атомом в определенном направлении. Атомный фактор f (или функция атомного рассеяния) определяется как отношение амплитуды волны, рассеянной одним атомом к амплитуде волны, рассеянной одним свободным электроном. Величина атомного фактора зависит от угла рассеяния и длины волны излучения

32.Интегральная интенсивность

Эта зависимость выражается уравнением

I/Io=1/Vя * Cf(teta)*p*modul(s)^2*e^(-2mu)*A(teta)

Io – интенсивность первичных лучей

С-постоянная для данного вещества и данных условий съемки

F(teta)-угловой множитель интенсивности

p- множитель повторяемости

modul(s)^2-структурный множитель интенсивности

e^(-2mu)-температурный множитель интенсивности

Va-объем элементарной ячейки

R(teta)-абсорбционный множитель

34.законы погасания для оцк: В случае объемноцентрированной решетки гасятся линии, для ко-

торых сумма индексов (H+K+L) есть число нечетное. (110 200 211 220 310 222 321 и тд)

35 для гцк В случае гранецентрированной решетки гасятся линии, для которых

индексы Н, К и L есть числа разной четности. (111 200 220 311 222 400 331 420 422)