
- •1. Электростатика. Закон Кулона и область его применимости.
- •2. Напряженность и потенциал электростатического поля. Связь между ними. Энергия взаимодействия системы зарядов.
- •3.Теорема Гаусса для напряженности эл-ст. Поля (в интегральной и дифф. Формах).
- •4. Диполь. Поле диполя. Диполь в электрическом поле.
- •6. Вектор электрической индукции (электрического смещения) d. Теорема Гаусса для d.
- •7. Сегнетоэлектрики.
- •8. Проводники в электростатическом поле. Электростатическая индукция. Электростатическая защита.
- •9. Электроемкость уединенного проводника. Электроемкость уединенного шара.
- •10. Конденсаторы. Электроемкость плоского, цилиндрического и сферического конденсаторов (вывод).
- •12. Энергия электрического поля. Плотность энергии электрического поля.
- •13. Постоянный электр. Ток. Сила тока. Плотность тока.
- •14. Электродвижущая сила. Закон Ома (в интегральной и дифференциальной форме). Удельное электрическое сопротивление, удельная электрическая проводимость.
- •15. Работа и мощность электрического тока. Закон Джоуля - Ленца(интегр. И диф.)
- •16. Магнитное поле в вакууме. Магнитная индукция. Принцип суперпозиции магнитных полей.
- •1 7. Закон Био-Савара-Лапласса. Магнитные поля прямого тока конечной длины и кругового тока (на произвольном расстоянии от центра) (вывод).
- •18. Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в однородном магнитном поле.
- •20. Уравнения Максвелла для магнитостатического поля вакууме (в дифф. И интегр. Формах)
- •21. Магнитное поле в веществе. Магнетики. Магнитный момент. Намагниченность.
- •22. Напряженность магнитного поля. Теорема о циркуляции вектора н.
- •22. Условия для н и в на границе раздела двух изотропных магнетиков.
- •23. Контур с током в магнитном поле.
- •27. Ферромагнетики и антиферромагнетики.
- •28. Энергия магнитного поля
- •29. Нестационарные явления в теории электромагнетизма. Электромагнитная индукция. Закон Фарадея. Правило Ленца.(возможно неправильно про нестационарные явления)
- •30. Самоиндукция. Взаимная индукция. Индуктивность. Вычисление индуктивности длинного соленоида, тора.(не нашел тор)
- •32. Вихревое электрическое поле. Токи Фуко. Ток смещения. Уравнения Максвелла в общем случае нестационарных электромагнитных явлений.
- •33. Электромагнитные волны как следствие уравнений Максвелла. Вектор Умова-Пойнтинга. Энергия электромагнитной волны.
10. Конденсаторы. Электроемкость плоского, цилиндрического и сферического конденсаторов (вывод).
Если к проводнику с зарядом q приблизить другие тела, то на их поверхности возникнут индуцированные (на проводнике) или связанные (на диэлектрике) заряды. Эти заряды ослабляют поле, создаваемое зарядом q , тем самым, понижая потенциал проводника и повышая его электроемкость.
Конденсатор — это система из двух проводников (обкладок) с одинаковыми по модулю, но противоположными по знаку зарядами, форма и расположение которых таковы, что поле сосредоточено в узком зазоре между обкладками.
Емкость конденсатора — физическая
величина, равная отношению заряда q,
накопленного в конденсаторе, к разности
потенциалов
между его обкладками:
.
1. Емкость плоского конденсатора (две
параллельные металлические пластины
площадью S каждая, расположенные на
расстоянии d друг от друга (
)):
2. Емкость цилиндрического конденсатора
(два коаксиальных цилиндра длиной l
с радиусами
и
(τ = q /l) ):
3. Емкость сферического конденсатора
(две концентрических сферы с радиусами
и
):
11. Энергия заряженного проводника. Энергия конденсатора.
Рассмотрим уединенный проводник, заряд,
емкость и потенциал которого равны q,C,
.
Элементарная работа dA, совершаемая
внешними силами по преодолению кулоновских
сил отталкивания при перенесении заряда
dq из бесконечности на проводник,
равна dA =
dq
= C
d
. Чтобы зарядить проводник от нулевого
потенциала до
, необходимо совершить работу
.
Энергия заряженного уединенного
проводника (используя С=q/
):
.
Элементарная работа внешних сил по
перенесению малого заряда dq с
обкладки 2 конденсатора на обкладку 1:
.
Работа внешних сил при увеличении заряда
конденсатора от 0 до q:
.
Энергия заряженного конденсатора
(используя С=q/
Δ
):
.
12. Энергия электрического поля. Плотность энергии электрического поля.
Напряжённость поля плоского конденсатора
связана с разностью потенциалов между
обкладками и величиной зазора d
соотношением
.
Запишем э-ю плоского конденсатора :
,
где
– объём пространства между пластинами.
Т.к. поле в плоском конденсаторе однородно,
то энергия эл. поля распределена в
пространстве с плотностью
.
Поле равномерно заряженной сферы R,
.
Напряжённость поля во внешнем пространстве
(при
), такая же, как и для точечного заряда.
Поэтому локальная плотность энергии
поля:
.
Возьмём точку в пространстве, задаваемую
в сферической системе координатами
,
выделим малый объём
.
Электростатическая энергия сосредоточена
в этом малом объёме
.
Полную энергию можно найти, интегрируя
dW по всему пространству
вне сферы:
.
Это значит, что эл. поле реально и содержит
в себе энергию.
13. Постоянный электр. Ток. Сила тока. Плотность тока.
В проводнике часть электронов не связана с определёнными атомами и может свободно перемещаться по всему объёму вещества. В отсутствии приложенного к проводнику эл. поля такие свободные электроны – электроны проводимости – движутся хаотично, часто сталкиваясь с неподвижными атомами и изменяя при этом направление своего движения. Через любое сечение проводника в 1 сторону проходит столько же электронов, сколько и в противоположную. Поэтому результирующего переноса нет, и электрический ток = 0. Если к концам проводника (применить) приложить разность потенциалов, то под действием сил электрического поля свободные электроны в проводнике начнут двигаться из области меньшего потенциала в область большего – электрический ток.
Сила тока – скалярная величина, численно
равная количеству электричества,
переносимого через поперечное сечение
проводника в единицу времени
.
Если ток не изменяется ни по величине,
ни по направлению, т.е. если за любые
равные промежутки времени, через любое
сечение проводника проходят один.
заряды, то такой ток называется постоянным
и тогда заряд, протекший за время t;
.
Плотность тока – заряд, проходящий
через единицу площади поперечного
сечения проводника за единицу времени.
Полный заряд, проходящий за dt
через некоторую поверхность
:
.
Т.к.
,
то
(n – концентрация зарядов)
.
Плотность тока более фундаментальная
величина. Если взять б/м элемент площади
,
то
.
В отсутствии внешнего эл. поля
распределены хаотично. При наложении
поля возникает дрейфовая скорость
,
т.е. средняя скорость упорядоченного
движения носителей заряда.