
- •Кинематика материальной точки. Система отсчета. Перемещение, траектория, путь. Средняя скорость. Мгновенная скорость.
- •Понятие ускорения. Тангенциальное и нормальное ускорение.
- •Виды движения в кинематике.
- •Кинематика вращательного движения. Угловая скорость. Угловое ускорение. Связь линейных и угловых характеристик.
- •Понятие силы. Законы Ньютона.
- •Закон сохранения импульса.
- •Виды сил в механике. Гравитационное взаимодействие. Силы упругости. Сила трения.
- •Работа и мощность.
- •Понятие энергии. Кинетическая энергия. Связь работы с изменением кинетической энергии тела.
- •Гармонические колебания. Параметры колебаний.
- •С корость и ускорение гармонического колебания.
- •Полная энергия собственных колебаний.
- •Сложение колебаний, направленных вдоль одной прямой.
- •Ч астные случаи.
- •Биения .
- •Затухающие колебания. Логарифмический декремент затухания.
- •Вынужденные колебания. Резонанс.
- •Механические волны. Характеристики волны. Плоская волна.
- •Звук. Инфразвуковые и ультразвуковые волны.
- •Основные положения молекулярно-кинетической теории (мкт).
- •Газообразные вещества. Температура и давление.
- •Идеальный газ. Изопроцессы.
- •Уравнение состояния. Закон Дальтона.
- •Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов. Абсолютная температура.
- •Законы гидростатики.
- •27. Линии и трубки тока. Непрерывность струи.
- •28.Уравнение Бернулли.
- •29. Поверхностное натяжение. Метод капель.
- •30. Смачивание и несмачивание. Краевой угол. Капиллярные явления.
- •31. Вязкость жидкости. Уравнение Ньютона. Метод Стокса.
- •32. Ламинарное и турбулентное течение жидкости.Число Рейнолдса.
- •33. Формула Пуазейля.
- •37. Условия возникновения электрического тока. Э.Д.С.. Сила тока. Плотностью тока.
- •3 8. Закон Ома в интегральной форме.
- •39. Закон Ома в дифференциальной форме.
- •40. Тепловое действие электрического тока. Закон Джоуля-Ленца.
- •41. Источники магнитного поля. Силовые линии. Сила Ампера.
- •42. Закон Био – Савара – Лапласа.
- •43. Сила Лоренца.
- •44.Законы геометрической оптики. Закон отражения света. Закон преломления света.
- •4 5. Закон полного внутреннего отражения.
- •46. Линзы. Собирающие линзы. Рассеивающие линзы.Формула тонкой линзы.
- •47. Принцип Гюйгенса. Интерференция света. Условия минимумов и максимумов интерференции.
- •48. Дифракция света. Дифракционная решетка. Разрешающая способность дифракционной решетки.
- •49. Поляризация света. Поляризация при двойном лучепреломлении.
- •50. Закон Малюса. Вращение плоскости поляризации.
27. Линии и трубки тока. Непрерывность струи.
Е
сли
жидкость движется, то линии, в каждой
точке к которой вектор скорости является
касательной, называются линиями тока
Если вектор скорости в каждой точке пространства с течением
времени будет оставаться постоянным, то такое течение жидкости
считают установившимся или стационарным. Часть жидкости,
ограниченная линиями тока, называется трубкой тока -
это «пучок» линий тока. Вектор скорости, будучи в каждой точке
к
асательным
к линии тока, будет касательным
и поверхности трубки тока. Следовательно,
частицы жидкости при своем движении не
пересекают стенок трубки тока. Если за время
Dt в трубку тока вошел объем жидкости V, то
такой же объем жидкости за такое же время
д
олжен
выйти из трубки тока. За промежуток
времени Dt
переместившиеся объемы жидкости таковы:
и , где v1
и v2
скорости течения жидкости в
с
ечениях
S1
и S2,
соответственно. Но объемы одинаковы V1
= V2,
поэтому,
Данное
уравнение, выведенное для двух сечений
потока несжимаемой жидкости, называется
уравнением непрерывности. В общем случае
для идеальной жидкости в стационарных
условиях произведение скорости на
поперечное сечение трубки тока остается
неизменным в любом сечении трубки, т.е.
уравнение непрерывности имеет вид
28.Уравнение Бернулли.
В стационарном потоке идеальной жидкости вырежем часть тонкой трубки тока с сечениями S1 и S2. Во входном сечении S1 давление p1, скорость v1 и высота сечения над произвольным уровнем h1; в выходном сечении S2 эти значения составляют р2, v2 , и h2,соответственно. За промежуток времени Dt масса входящей в отсек жидкости равна массе жидкости, выходящей из отсека.
Масса
жидкости m, протекающей за время Dt
через
сечение S1
имеет кинетическую энергию, равную
и
потенциальную энергию . В
результате действия сил давления на
сечения S1 и S2 со стороны слоев жидкости,
находящихся слева от S1
и справа от S2,
производится работа
, где
пути равны и .
Следовательно, работа А, совершаемая
потоком жидкости, равна
. Полная энергия потока жидкости,
протекающего за время Dt
через входное сечение S1,
будет равна , а через сечение S2 . Изменение
п
олной
энергии жидкости равно работе, совершенной
внешними силами, т.е..
. Разделив левую и правую части
у
равнения
на объем V и используя формулу плотности
р
= m/V, получаем для двух различных сечений
трубки тока:
Т
.е.
для каждого сечения трубки тока
справедливо выражение:
. Полученное выражение называется уравнением Бернулли.
С
лагаемое
р называется статическим давлением,
рgh
- гидростатическим давлением, а
- называется гидродинамическим давлением.