
- •Глава I. Классическое и квантовое описание оптического поля.
- •§ 1. Постулаты квантовой механики и квантовой оптики.
- •§ 2. Классический гармонический осциллятор
- •§3. Квантовый гармонический осциллятор в стационарном состоянии
- •§ 4. Квантовый гармонический осциллятор в когерентном состоянии
- •5. Квантование электромагнитного поля в вакууме
- •§ 6. Уравнения максвелла для поля в среде
- •§ 7. Когерентность и монохроматичность электромагнитного поля
- •Глава II. Рапространение электромагнитной волны в нелинейной среде.
- •§ 8. Общие представления о нелинейном отклике среды
- •§ 9. Нелинейная геометрическая оптика
- •§ 10. Нелинейное параболическое уравнение
- •§ 11. Устойчивость плоской волны в нелинейной среде
- •§ 12. Солитоны
- •§ 13. Самофокусировка и самоканализация
- •Глава III. Нелинейные восприимчивости
- •§14. Нелинейная связь между поляризацией и электрическим полем
- •§15. Классификация нелинейно-оптических эффектов
- •§16. Модель ангармонического осциллятора
- •§17. Общая теория нелинейных восприимчивостей для произвольной квантовомеханической системы
- •Глава IV. Нелинейные волновые взаимодействия
- •§18. Генерация оптических гармоник
- •§19. Пространственный синхронизм
- •§20. Резонансная генерация третьей гармоники
- •§21. Методы создания фазового согласования
- •22. Параметрические взаимодействия
- •§23. Вынужденное рассеяние мандельштама-бриллюэна (врмб)
- •Глава V. Фотоионизация лазерным излучением
- •§ 24. Трехступеньчатая фотоионизация в сильном лазерном поле
- •§ 25. Кинетические уравнения при фотоионизации оптически тонкого слоя.
- •§ 26. Метод матрицы плотности для фотоионизации.
- •§ 27. Макроскопический дипольный момент
- •§ 28. Однофотонные, ступеньчатые и двухфотонные процессы
- •§ 29.Уравнение для матрицы плотности в энергетическом
- •§ 30. Модель двухуровневой системы для фотоионизации
- •§ 31. Модель трехуровневой системы для фотоионизации
- •Постулаты класической механики
- •Постулаты нерелятивисткой квантовой механики
- •3.Уравнениие движения
- •4.Правило нахождения Гамильтониана
- •5.Постулат тождественности
§15. Классификация нелинейно-оптических эффектов
Изучая общие свойства нелинейных восприимчивостей, изложенные в предыдущем параграфе, можно сделать ряд заключений. Именно из (14.7) и (14.8) следует, что
;
(15.1)
Аналогичные
соотношения имеют место для нелинейной
восприимчивости
.
Из
определений (14.7) и (14.8) видно, какие
нелинейные восприимчивости “ответственны”
за тот или иной нелинейно-оптический
эффект. Действительно,
согласно (14.2) описывает показатель
преломления
и коэффициент поглощения
:
.
Далее,
описывает сложение частот
,
а
- явление электрооптического эффекта.
Нетрудно видеть, что
обозначает процесс генерации второй
гармоники, а
- изменение амплитуды основной волны
за счет генерации второй гармоники.
Коэффициент
описывает эффект выпрямления.
Здесь уместно остановиться еще на одном свойстве тензора , введенном Клейнманом [7]. Допустим, что во всем диапазоне частот кристалл прозрачен (отсутствует поглощение). Тогда поляризация среды в некоторый момент времени полностью определяется значением электрических полей в тот же момент:
.
(15.2)
Это выражение можно записать в виде
;
,
(15.3)
откуда следует, что все компоненты , отличающиеся друг от друга перестановкой индексов, равны между собой (правило Клейнмана). Возможность представить поляризацию как градиент потенциальной функции следует из того, что работа по замкнутому контуру равна нулю:
Эта ситуация аналогична консервативным силам в механике.
В результате проведения полного анализа с учетом частотной зависимости [7] можно получить условие для области прозрачности
,
(15.4)
где
.
Из условия (15.4) видно, что
,
а
,
то есть коэффициенты, ответственные за
электрооптический эффект и эффект
выпрямления, равны.
Теперь
кратко перечислим основные результаты,
относящиеся к нелинейной восприимчивости
.
Свойства (4.1) и (4.8) легко обобщаются и в
этом случае. Смешение частот описывает
восприимчивость
,
причем
описывает генерацию гармоники
,
а
- самофокусировку, самоканализацию волн
и двухфотонное поглощение. Далее,
- квадратичный эффект Керра,
- комбинационное рассеяние волны частоты
в волну частоты
и т.д.
Заметим, что в (15.2) можно переставлять местами два последних индекса, поэтому иногда удобно применять обозначения
;
;
;
;
(15.5)
;
;
и тогда (15.2) можно представить как произведение матриц
.
(15.6)
Например,
для кристалла
(КДР), который
относится к тетрагональной системе и
имеет точечную группу симметрии
,
ненулевыми компонентами являются
,
и
,
то есть всего две. Однако согласно
правилу Клейнмана
.
Таким образом, лишь один из элементов
тензора нелинейной восприимчивости,
именно
,
определяет все нелинейно-оптические
свойства КДР в области прозрачности.
Для
оценки восприимчивостей в простых
диэлектриках воспользуемся следующим
рассуждением: когда внешнее поле
сравнивается с внутриатомным
,
то смещение зарядов будет порядка
постоянной решетки (или боровского
радиуса
),
поэтому средний дипольный момент единицы
объема
.
Таким образом, из (14.1) видно, что
;
далее,
,
,
.