- •1. Методичні вказівки до розв’язування задач
- •2. Вектори
- •Позначається векторний добуток на так: .
- •Вектор називається подвійним векторним добутком. Він є компланарним з векторами і . Можна показати, що . Приклад 1
- •Приклад 2
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •3. Основи кінематики
- •3.1. Кінематика точки
- •3.2. Кінематика обертального руху
- •3.3. Приклади розв’язування задач з кінематики
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •4. Динаміка
- •4.1. Методичні вказівки до розв’язування задач з динаміки
- •4.2. Динаміка матеріальної точки і поступального руху тіла
- •4.3. Приклади розв’язування задач з динаміки матеріальної точки і поступального руху тіла
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •4.4. Динаміка твердого тіла
- •4.5. Приклади розв’язування задач з динаміки твердого тіла
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Приклад 5
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Додаток
- •Основні одиниці сі
- •Приставки для утворення десяткових кратних і часткових одиниць
- •Деякі астрономічні величини
- •Похідні одиниці механічних величин в сі
- •Фундаментальні фізичні сталі
- •Список рекомендованої літератури
Задачі для самостійного розв’язування
Точка рухається вздовж прямої згідно з рівнянням , де . Визначити середню шляхову швидкість точки в інтервалі часу від .
Відповідь: .
Визначити середню шляхову швидкість тіла , якщо
тіло проходить N однакових ділянок шляху із сталими у межах ділянки швидкостями
тіло рухається так, що швидкості його на протязі кожного з N рівних проміжків часу .
Відповідь: а) ; б) .
Приклад 6
За проміжок часу точка пройшла половину кола радіуса . Обчислити за цей час:
а) середнє значення модуля швидкості ;
б) модуль середнього вектора швидкості ;
в) модуль середнього вектора повного прискорення , якщо точка рухалася із сталим тангенціальним прискоренням.
Розв’язання:
Середнє значення модуля швидкості:
, (6.1)
де – довжина дуги 0А (див. рис. 6.1), тобто шлях, який точка пройшла за час . За умовою задачі . Тоді вираз (6.1) набуває вигляду:
. (6.2)
Після підстановки в (6.2) числових значень дістанемо:
.
Середній вектор швидкості:
. (6.3)
Оскільки а , то модуль середнього вектора швидкості
. (6.4)
Після підстановки числових значень у формулу (6.4) знайдемо модуль середнього вектора швидкості:
.
Середній вектор повного прискорення:
, (6.5)
оскільки , і, відповідно, .
Модуль середнього вектора повного прискорення:
, (6.6)
оскільки .
Якщо тангенціальне прискорення є сталим, модуль вектора швидкості зростає лінійно, а у цьому випадку
, і .
Тоді формула (6.6) набуде вигляду:
. (6.7)
Підставивши числові значення в формулу (6.7), дістанемо
.
Задачі для самостійного розв’язування
Частинка пройшла за деякий час кола з середнім значенням модуля швидкості . Знайти модуль середньої швидкості частинки за той самий час.
Відповідь: .
Приклад 7
Невеличке тіло (матеріальна точка) кинули з точки 0 під кутом до горизонту з початковою швидкістю (рис. 7.1). Нехтуючи опором повітря, знайти:
тривалість польоту ;
дальність польоту l;
найбільшу висоту підняття тіла h;
рівняння траєкторії y(x);
радіус кривини траєкторії R у точках 0 и 0′;
середнє значення швидкості за перші t секунд польоту.
Розв’язання:
На тіло діє тільки сила тяжіння, яка надає йому прискорення вільного падіння, що дорівнює . Проекція вектора на вісь х . Оскільки і , то . З рис. 7.1 випливає, що проекція швидкості на вісь х
. (7.1)
Оскільки і, враховуючи (7.1),
.
,
оскільки на момент початку відліку часу , .
Тоді координата х змінюється з часом за законом:
. (7.2)
Проекція вектора на вісь y , тоді і .
.
Оскільки проекція швидкості на вісь у на момент початку відліку часу
,
що випливає з рисунку 7.1, то .
І залежність від часу проекції швидкості на вісь у має вигляд:
. (7.3)
.
.
Оскільки , то .
Після інтегрування здобудемо закон, за яким змінюється з часом координата у:
. (7.4)
Оскільки на момент падіння координата у дорівнює нулю, то рівняння (7.4) набуває вигляду:
.
Тоді тривалість польоту
. (7.5)
Дальність польоту . Після підстановки значення τ з (7.5) у формулу (7.2) здобудемо: .
Щоб отримати рівняння траєкторії, виразімо t з формули (7.2)
й підставимо у (7.4 )
. (7.6)
Рівняння (7.6) – рівняння параболи (Див. рис. 7.1).
Радіус кривини траєкторії тіла знайдемо з виразу для нормального при скорення
. (7.7)
Радіус кривини
. (7.8)
З рис. 7.2 випливає, що у точці 0 (на момент початку відліку часу) швидкість , нормальне прискорення , і радіус кривини траєкторії тіла
.
У верхній точці траєкторії (точці , і (див. рис. 7.3). Нормальне прискорення . Тоді радіус кривини траєкторії тіла у точці 0′
.
Середнє значення швидкості за перші t секунд польоту
, (7.9)
оскільки .
Радіус-вектор
Після підстановки здобутого виразу для радіуса-вектора у формулу (7.9) знайдемо середнє значення швидкості за перші секунд польоту
.