- •1. Методичні вказівки до розв’язування задач
- •2. Вектори
- •Позначається векторний добуток на так: .
- •Вектор називається подвійним векторним добутком. Він є компланарним з векторами і . Можна показати, що . Приклад 1
- •Приклад 2
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •3. Основи кінематики
- •3.1. Кінематика точки
- •3.2. Кінематика обертального руху
- •3.3. Приклади розв’язування задач з кінематики
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •4. Динаміка
- •4.1. Методичні вказівки до розв’язування задач з динаміки
- •4.2. Динаміка матеріальної точки і поступального руху тіла
- •4.3. Приклади розв’язування задач з динаміки матеріальної точки і поступального руху тіла
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •4.4. Динаміка твердого тіла
- •4.5. Приклади розв’язування задач з динаміки твердого тіла
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Приклад 5
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Задачі для самостійного розв’язування
- •Додаток
- •Основні одиниці сі
- •Приставки для утворення десяткових кратних і часткових одиниць
- •Деякі астрономічні величини
- •Похідні одиниці механічних величин в сі
- •Фундаментальні фізичні сталі
- •Список рекомендованої літератури
Задачі для самостійного розв’язування
Визначити максимальну частку кінетичної енергії, яку зможе передати частинка маси г при пружному зіткненні з частинкою маси г, яка до зіткнення перебувала у спокої.
Відповідь: .
Приклад 8
Планета рухається по коловій орбіті. Знайти зв’язок між радіусом орбіти і періодом обертання планети навколо Сонця.
Розв’язання:
Між планетою і Сонцем діє сила тяжіння
, (8.1)
де – маса планети, – маса Сонця, – гравітаційна стала, – радіус орбіти. Період обертання
, (8.2)
де – швидкість планети. Сила тяжіння надає планеті нормального прискорення:
. (8.3)
Нормальне прискорення зв’язане з лінійною швидкістю співвідношенням:
. (8.4)
З (8.3) та (8.4) здобудемо швидкість:
. (8.5)
З формул (8.2) та (8.4) дістанемо шукане співвідношення між періодом обертання і радіусом орбіти:
.
Отже, квадрат періода обертання планети є пропорційним кубові радіуса її орбіти. Коефіцієнт не залежить від маси планети, а залежить від маси Сонця.
4.4. Динаміка твердого тіла
Момент сили відносно точки О (полюса):
,
де – радіус-вектор, проведений з точки О у точку прикладання сили.
Головний момент системи сил (вислідний момент) відносно полюса О:
,
де – радіус-вектор, проведений з полюса у точку прикладання сили .
Момент імпульсу (момент кількості руху) матеріальної точки відносно полюса:
,
де – радіус-вектор точки , – її швидкість.
Момент імпульсу матеріального тіла:
.
Основний закон динаміки для тіла, яке обертається навколо нерухомої точки:
,
де – головний момент зовнішніх сил, – момент імпульсу тіла.
Основний закон динаміки для тіла, яке обертається навколо нерухомої осі (осі 0z):
,
де і – проекції на вісь обертання векторів моменту імпульсу та вислідного моменту зовнішніх сил відносно осі обертання, – момент інерції тіла відносно осі обертання (осі 0z), – кутова швидкість.
Якщо , то
,
де – кутове прискорення.
Момент інерції тіла:
,
де – момент інерції матеріальної точки відносно осі 0z;
– відстань від осі обертання до цієї точки.
Момент інерції тонкого стрижня відносно осі, яка проходить через його середину перпендикулярно довжині:
,
де – маса стрижня, – його довжина.
Момент інерції тонкого стрижня відносно осі, яка проходить через один з його кінців перпендикулярно довжині:
.
Момент инерції суцільного циліндра (диска) маси і радіуса відносно осі, яка проходить через його центр мас перпендикулярно площині основи:
.
Момент інерції тонкого кільця, обруча, труби маси і радіуса відносно осі, яка проходить через його центр перпендикулярно площині основи:
.
Момент інерції однорідної кулі маси і радіуса відносно осі, яка проходить через її центр:
.
Теорема Гюйгенса – Штейнера:
,
де − момент інерції тіла відносно довільної осі 0z, – момент інерції цього самого тіла відносно осі, паралельної даній і такої, що проходить через центр мас тіла, – відстань між осями.
Рух вільного (незакріпленого) твердого тіла задовольняє наступні диференціальні рівняння руху:
,
де – швидкість центра мас тіла маси , – сума зовнішніх сил, – сума моментів зовнішніх сил, – момент імпульсу тіла відносно центра мас.
Момент імпульсу замкненої системи тіл відносно будь-якої нерухомої точки
.
Для замкненої системи у випадку обертання відносно осі 0z
.
Кінетична енергія вільного твердого тіла:
,
де – момент інерції тіла відносно миттєвої осі, яка проходить через його центр мас, – швидкість поступального руху центра мас тіла, – маса тіла, – кутова швидкість.
Робота сталого моменту сили , що діє на тіло, яке обертається:
,
де – кут повороту тіла.