13. Диэлектрики в эл. Поле. Поляризация. Диполь в эл. Поле.

-плечо диполя

,

Момент силы Кулона: , ,

На диполь в эл. поле действ. 2 фактора: 1) эл. поле пытается выстроить все диполи вдоль поля 2)тепловое движение стремится разрушить это посторение

ДОПИСАТЬ

14. Неполярные и полярные диэлектрики. Физические величины поляризации. Эл. Смещение d (физ. Смысл). Связь e, d, p.

Неполярными назыв. Диэлектрики структурные единицы которых не имеют дипольного момента. Простейшая единица – атом, центры симметрии + и --- зарядов в атоме совпадают.

Полярными назыв. молекулы (вещества) которые обладают дипольным моментом в отсутствии эл. поля.

--- поляризуемость – способность структурной единицы вещества к поляризации --- дипольный момент молекулы --- поляризованность – дипольный момент единицы обьема вещества --- диэлектрическая восприимчивость , --- дипольный момент всего обьема диэлектрика

15. Эл. Смещение d (физ. Смысл). Связь e, d, p. Т. Гаусса для диэлектриков.

Т. Гаусса: Вектор Е хар-т поле для свободных и для связанных зарядов:

Истоками и стоками вектора Е явл. Как свободные так и связанные заряды, а вектора D только свободные.

16. Явления на границе раздела двух диэлектриков.

Вектор D: Ввзп – цилиндр, толщина которого -> 0

Вектор E: Для того чтобы определить, что происходит с тангенсальными составляющими применим теорему о циркуляции вектора Е: При переходе через границу раздела 2 диэлектриков линии векторов Е и D терпят разрыв. Для Е меняется нормальная, а для D тангенсальная составляющая.

17. Энергия --- системы зарядов: 2 заряда q1 и q2: --- заряженного проводника:

--- конденсатора:

--- эл. поля:

18. Сила и плотность тока. Поток вектора j. Уравнение непрерывности.

Эл. ток – направленное движение свободных носителей зарядов.

Физ. Величина сила тока численно равна заряду проходящему через рассматриваемое сечение проводника за ед. времени. Плотность тока – равна току протекающему через сечение проводника напр. движения.

Поток вектора J: Ур-ие непрерывности: Дано: некоторый обьем в котором находится заряд с обьемной плотностью , если заряд выходит из этого обьема то изменение заряда в обьеме равно .

В общем случае Ro явл. Ф-ией времени и координаты:

Это ур-ие показывает что заряд никуда не исчезает, а его уменьшение и увеличение в замкнутом обьеме численно равно силе тока, протекающего через пов-ть ограничивающую этот обьем.

19. Сторонние силы. Эдс. Закон Ома для однородного и неоднородного участков цепи.

Постоянным электрическим током (ПЭТ) называется ток не изм. со временем. Для его существования необходимо создать разность потенциалов на концах проводника . -эл.ст. силы, - сторонние силы;

Обьект, в котором реализуются сторонние силы хар-ся физ. величиной называемой ЭДС, она численно равна работе сторонних сил по перемещению ед. + заряда на замкнутом участке. Закон Ома: Однородный участок не содержит ЭДС: Неоднородный участок содержит ЭДС: