![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Билет 1 Векторы электрического поля.
- •Билет 2 Векторы магнитного поля.
- •Билет 3 Классификация сред
- •Билет 4 Графическое изображение полей
- •Билет 5 Потенциальные и вихревые поля
- •Билет 6
- •Уравнение непрерывности.
- •Билет 7 Закон сохранения заряда
- •Билет 8 Третье уравнение Максвелла
- •Билет 9
- •Четвертое уравнение Максвелла.
- •Билет 10 Первое уравнение Максвелла.
- •Билет 11 Второе уравнение Максвела
- •Билет 16 Уравнения Максвелла и сторонние токи.
- •Билет 17
- •Билет 18 Условия для касательных составляющих вектора e и d
- •Граничные условия для векторов магнитного поля. Условия для нормальных составляющих векторов в и н. Билет 20
- •Граничные условия для касательных составляющих векторов магнитного поля. Поверхностный ток.
- •В этом случае правую часть соотношения (3) можно преобразовать
- •Билет 21 Полная система граничных условий.
- •2 Уравнение Максвелла: , где .
- •Билет 24 Скорость распространения энергии электромагнитных волн
- •Билет 25 Уравнения Максвелла для монохроматического поля
- •Метод комплексных амплитуд.
- •Теорема единственности для внутренней и внешней задач электродинамики.
- •4.9. Единственность решения внутренних задач.
- •Билет 36 Распространение волн в реальных металлах
- •1. Пусть слагаемые в соотношении (3) синфазные, т.Е. ; ;
- •Билет 39 Падение плоской волны на границу раздела двух диэлектриков.Нормальная поляризация.
- •Билет 40 Параллельная поляризация
- •Билет 41
- •Билет 42
- •Билет 43
- •Билет 44 Условия возникновения полного внутреннего отражения
- •2 Условие: Диэлектрик и идеальный проводник.
- •Характеристическое сопротивление идеальной проводящей среды равно нулю при: .
- •Билет 45 Падение плоской волны на границу поглощающей среды
Билет 36 Распространение волн в реальных металлах
В
проводящих средах
.
Общее выражение:
(1)
(2)
Пренебрегая
единицей, получим (
линейноым образо зависят от частоты):
(3)
и не линейно зависят от , следовательно, с изменением они будут существенно изменяться.
Получим выражение для фазовой скорости:
(4)
и
для длины волны:
(5)
Характеристическое сопротивление:
(6)
Представим
в виде реальной и мнимой частей:
(7)
Сравним параметры плоских волн в вакууме и меди при частоте f =1МГц.
В реальных проводниках электромагнитные волны испытывают сильное поглощение. Так в меди с f = 1МГц на пути в 1 мм затухание составит:
(8)
Металлы следует использовать при экранировании в переменном
электромагнитном поле.
Билет 37
Поляризация волн
Для описания ориентации волн в пространстве вводят понятие поляризации. Под плоскостью поляризации подразумевают плоскость, проходящую через направление распространения волны и параллельно вектору .
(3)
1. Пусть слагаемые в соотношении (3) синфазные, т.Е. ; ;
.
Пусть слагаемые равны по амплитуде, а по фазе отличаются на 90:
,
,
тогда
получим:
Определим
положение угла :
Билет 38
Плоские волны произвольной ориентации
где
,
(1)
Косинусы углов, определяющих направление волны, называются направляющими.
Уравнение фазовой
плоскости (
=const):
Где
(2)
Тогда скалярное произведение:
(3)
(4)
Мы предполагали, что среда без потерь. В случае среды с потерями соотношения не меняются, только вместо k подставляется = — j. Перед началом рассмотрения волновых явлений дадим ряд определений.
Плоскость, проходящая через нормаль к границе раздела и параллельно направлению распространению волны, называется плоскостью падения. Вектор перпендикулярен направлению распространения волны, а относительно плоскости падения волны он ориентирован произвольным образом.
Не теряя обобщенности рассуждений, достаточно рассмотреть два случая ориентации .
1.) перпендикулярен плоскости падения (нормальная поляризация)
2.) параллелен плоскости падения (параллельная поляризация)
При произвольной ориентации вектора , он может быть представлен как суперпозиция двух этих случаев.
Билет 39 Падение плоской волны на границу раздела двух диэлектриков.Нормальная поляризация.
В
общем случае:
(1)
(2)
где
(3)
(4)
(5)
(6)
(7)
(8)
;
.
(15)
(16)
вторым
законом
Снелиуса.
Отношение
синуса угла отражения к синусу угла
падения равно относительному коэффициенту
преломления.
,
т.е.
,
— коэффициент отражения,
— коэффициент преломления.
Теперь
можем записать результирующее поле в
первой и
Билет 40 Параллельная поляризация
Выражения для падающей, отраженной и преломленной волн:
,
х
0 (1)
,
х
0 (2)
,
х
0(3
,
х
0(4)
,
х
0(5
,
х
0(6
(12)
(18),(19)
–
коэффициенты Френеля для параллельной поляризации.
Получим выражения для результирующего поля в первой и второй средах для параллельной поляризации:
,
х
0 (20)
,
х
0 (21)
,
х
0 (22)
,
х
0 (23)