- •Билет 1 Векторы электрического поля.
- •Билет 2 Векторы магнитного поля.
- •Билет 3 Классификация сред
- •Билет 4 Графическое изображение полей
- •Билет 5 Потенциальные и вихревые поля
- •Билет 6
- •Уравнение непрерывности.
- •Билет 7 Закон сохранения заряда
- •Билет 8 Третье уравнение Максвелла
- •Билет 9
- •Четвертое уравнение Максвелла.
- •Билет 10 Первое уравнение Максвелла.
- •Билет 11 Второе уравнение Максвела
- •Билет 16 Уравнения Максвелла и сторонние токи.
- •Билет 17
- •Билет 18 Условия для касательных составляющих вектора e и d
- •Граничные условия для векторов магнитного поля. Условия для нормальных составляющих векторов в и н. Билет 20
- •Граничные условия для касательных составляющих векторов магнитного поля. Поверхностный ток.
- •В этом случае правую часть соотношения (3) можно преобразовать
- •Билет 21 Полная система граничных условий.
- •2 Уравнение Максвелла: , где .
- •Билет 24 Скорость распространения энергии электромагнитных волн
- •Билет 25 Уравнения Максвелла для монохроматического поля
- •Метод комплексных амплитуд.
- •Теорема единственности для внутренней и внешней задач электродинамики.
- •4.9. Единственность решения внутренних задач.
- •Билет 36 Распространение волн в реальных металлах
- •1. Пусть слагаемые в соотношении (3) синфазные, т.Е. ; ;
- •Билет 39 Падение плоской волны на границу раздела двух диэлектриков.Нормальная поляризация.
- •Билет 40 Параллельная поляризация
- •Билет 41
- •Билет 42
- •Билет 43
- •Билет 44 Условия возникновения полного внутреннего отражения
- •2 Условие: Диэлектрик и идеальный проводник.
- •Характеристическое сопротивление идеальной проводящей среды равно нулю при: .
- •Билет 45 Падение плоской волны на границу поглощающей среды
Билет 1 Векторы электрического поля.
Одной из основных векторных характеристик электромагнитного поля является напряженность электрического поля. Под напряженностью электрического поля подразумевают силу, с которой электрическое поле действует на положительный единичный точечный заряд внесенный в поле.
(1) (2)
Наряду с напряженностью электрического поля используют также еще одну векторную величину: — вектор электрической индукции, либо вектор электрического смещения: (8); ;
Используя (7): (9) (10), где — абсолютная диэлектрическая проницаемость среды (8). Так как диэлектрическая восприимчивость вакуума кэ=0, то называется абсолютной диэлектрической проницаемостью вакуума. Чаще пользуются не кэ, а относительной диэлектрической проницаемостью:
В соответствии с приведенными соотношениями:
.
Используя (7), получаем: .
Билет 2 Векторы магнитного поля.
Физический смысл: величина называется вектором магнитной индукции и равна силе, с которой магнитное поле действует на положительный точечный заряд, движущийся с единичной скоростью в направлении, перпендикулярном .
Эффект намагничивания среды внешним магнитным полем характеризуется вектором намагниченности, который определяют следующим образом:
(9),
Наряду с вектором магнитной индукции для описания используют напряженность магнитного поля:
(10); ;
Билет 3 Классификация сред
Свойства сред характеризуются электродинамическими параметрами, к которым относятся а, а, ( — объемная удельная проводимость [См/м]).
Среды, в которых наблюдается зависимость (а, а, ) = f (E,H) называются нелинейными. В природе все среды следует рассматривать как нелинейные. Однородными называются среды, в которых электродинамические параметры не меняются от точки к точке, т.е. не являются функциями системы координат. Иначе — неоднородные.
Изотропными называются среды, в которых электродинамические параметры одинаковы по всем направлениям. Анизотропными называются среды, в которых хотя бы один из параметров в некотором направлении имеет отличные электродинамические параметры.
Билет 4 Графическое изображение полей
П оля изображают с помощью силовых линий. Под “силовыми” подразумевают линии, в каждой точке которых касательные изображают направление изображаемого поля. Изменение амплитуды поля указывают числом силовых линий, приходящихся на единицу площади поверхности перпендикулярно силовым линиям.
Пусть имеется векторное поле А, которое в каждой точке пространства может быть выражено в декартовой системе:
l - силовая линия поля А, - единичные орты. Получим дифференциальное уравнение силовой линии: dr можно записать через его проекцию: (1),
Предполагаем, что известна функция, описывающая силовую линию:
(2).
Из векторного анализа известно, что два вектора параллельны, если равны отношения соответствующих проекций:
(3).
Это и есть дифференциальное уравнение силовой линии.