- •1)Законы внешнего фотоэффекта. Красная граница фотоэффекта.
- •2)Молекулы.Химическиесвязи.Понятие об энергетических уровнях.
- •3)Поляризация света.ЗаконМалюса
- •5) Тепловое излучение и его характеристики
- •6)Металлы, диэлектрики, полупроводники позоной территории
- •7) Эффект Комптона
- •8) Принцип Паули. Распределение электронов в атоме по состояниям
- •10) Виды радиоактивного распада
- •11) Интерференция света. Когерентность и мнонхромность волн
- •14)Временное уравнение Шредингера.
- •15) Интерференция света. Кольца ньютона
- •17)Естественный и поляризованный свет.Двойноелучепреломление.Призма Николя
- •19)Инт-ия света в тонких пленках, полосы равного наклона.
- •20)Виды радиоактивного распада.Свойства радиоактивных превращений
- •22)Контакт электронного и дырочного полупроводников
- •23)Свойства лазерного излучения.
- •24)Классификация элементарных частиц
- •25)Дифракция Фраунгофера на дифракционной решетке
- •26)Решение уравнения Шрёдингера
- •28)Понятие о зонной теории твёрдых тел
- •35)Поляризация света при отражении. Закон Брюстера.
- •40)Закон радиоактивного распада
- •41)Принцип получения рентгеновских лучей
- •47)Дифракцияволн, дифракция на одной щели.
- •48)Закономерности альфа-распада
22)Контакт электронного и дырочного полупроводников
Граница соприкосновения двух полупроводников, один из которых имеет электронную, а другой — дырочную проводимость, называется электронно-дырочным переходом (или p-n-переходом). Эти переходы имеют большое практическое значение, являясь основой работы многих полупроводниковых приборов. p-n-Переход нельзя осуществить просто механическим соединением двух полупроводников. Обычно области различной проводимости создают либо при выращивании кристаллов, либо при соответствующей обработке кристаллов. Например, на кристалл германия n-типа накладывается индиевая «таблетка» (рис. 335, а). Эта система нагревается примерно при 500°С в вакууме или в атмосфере инертного газа; атомы индия диффундируют на некоторую глубину в германий. Затем расплав медленно охлаждают. Так как германий, содержащий индий, обладает дырочной проводимостью, то на границе закристаллизовавшегося расплава и германия n-типа образуется p-n-переход (рис. 335, б).
Рассмотрим физические процессы, происходящие в p-n-переходе (рис. 336). Пусть донорный полупроводник (работа выхода — Аn, уровень Ферми — EFn) приводится в контакт (рис. 336, б)с акцепторным полупроводником (работа выхода — Ар, уровень Ферми — ЕF0 ). Электроны из n-полупроводника, где их концентрация выше, будут диффундировать в p-полупроводник, где их концентрация ниже. Диффузия же дырок происходит в обратном направлении — в направлении р®п.
23)Свойства лазерного излучения.
В отличие от обычных, тепловых источников излучения лазер дает свет, обладающий целым рядом особых и очень ценных свойств.1. Лазерное излучение когерентно и практически монохроматично. До появления лазеров этим свойством обладали только радиоволны, излучаемые хорошо стабилизированным передатчиком. А это дало возможность освоить диапазон видимого света для осуществления передачи информации и связи, тем самым существенно увеличив количество передаваемой информации в единицу времени.Из-за того, что вынужденное излучение распространяется строго вдоль оси резонатора, лазерный луч расширяется слабо: его расходимость составляет несколько угловых секунд.Все перечисленные качества позволяют фокусировать лазерный луч в пятно чрезвычайно малого размера, получая в точке фокуса огромную плотность энергии.2. Лазерное излучение большой мощности имеет огромную температуру. Связь между энергией равновесного излучения E данной частоты n и его температурой T задает закон излучения Планка. Зависимость между этими величинами имеет вид семейства кривых в координатах частота (по абсциссе) – энергия (по ординате). Каждая кривая дает распределение энергии в спектре излучения при определенной температуре. Лазерное излучение неравновесно, но, тем не менее, подставив в формулу Планка значения его энергии E в единице объема и частоты n (или отложив их значения на графике), мы получим температуру излучения. Поскольку лазерное излучение практически монохроматично, а плотность энергии (ее количество в единице объема) может быть чрезвычайно велика, температура излучения способна достигать огромной величины. Так, например, импульсный лазер мощностью порядка петаватта (1015 Вт) имеет температуру излучения около 100 миллионов градусов.