1.4.1 Инерциальные системы отсчёта и принцип относительности Галилея. Инварианты преобразований Галилея.

1. В ньютоновской механике при переходе от одной инерциальной системы отсчета К(х, у, z, t) к другой К(х', у', z', t'), движущейся относительно К поступательно с постоянной скоростью V, пользуются преобразованиями координат и времени. которые называются преобразованиями Галилея. Они основаны на двух аксиомах об инвариантности промежутков времени и расстояний. Из первой аксиомы следует, что ход времени одинаков во всех системах отсчета, a из второй что размеры тела не зависят от скорости его движения.

Если сходственные оси декартовых координат инерциальных систем отсчета К и К проведены попарно параллельно друг другу и если в начальный момент времени (t = t' — 0) начала координат О и О' совпадают друг с другом , то преобразования Галилея имеют вид

где х, у, z и х', у', £ — координаты точки М в системах отсчета К (в момент времени t) и К (в момент времени г'=г); направления оси ОХ . В этом случае преобразования Галилея имекп наиболее простой вид:гиг'— радиусы-векторы точки М в тех же системах отсчета, a V_x, V_y и V_z — проекции скорости V системы К на оси координат системы А Обычно оси координат проводят так, чтобы система К двигалась вдоль положи тельного направления оси ОХ . В этом случае преобразования Галилея имекп наиболее простой вид:

2. Из преобразований Галилея вытекает следующий закон преобразования скоро­сти произвольной точки М при переходе от одной инерциальной системы отсчета К (скорость точки v = dr/dt) к другой К (скорость той же точки v'=drштр/dtштр):

Соответственно преобразуются и проекции скорости на сходственные оси координат

Первый постулат: в любых инерциальных системах отсчета все физические явления при одних и тех же условиях протекают одинаково. Второй постулат: Скорость света в вакууме не зависит от скорости движения источника света.

2.5.1 Молекулярные токи. Гипотеза Ампера. Намагниченность (вектор намагниченности). Неоднородная намагниченность. Длинный соленоид с магнетиком.

Намагнич – векторная физ величина определяемая магнит

моментом объема вещ-ва где Pm-момент объема

Вектор маг индук резудьтирущего маг поля в вещ-ве можно охарактеризовать выражением B=Bo+B’=μoH+B’

Во-вектор маг индукц от внеш маг поля B’-вектор маг индук создаваемый молекуляр токами B’=μoI’/L I’-молек токи

i=I’/L-молек слотность тока

если взять объем V I=P/V  B’=μoI В общем случае B=(H+I) Намегнич-ть любого вещ-ва связано с внеш маг полем зависимостью I=χH χ-маг восприимчивость

χ для пара магнет явл “+” для диамагнет явл “-“

маг восприимчивость любого вещ-ва зависит от проницаемости и наоборот μ=1+χ

закон полного тока для маг поля в вещ-ве

I¹-макротоки

I²-микротоки

При изменении маг поля в вещ-ве , то в вещ-ве появ эл ток

2.3.4. Сторонние силы. Эдс источника тока.

Рассмотрим уч-ток цепи 1-2: неоднородный, с источником тока ع₁₂, разностью потенциалов и неподвижный. Запишем работу всех сил, совершаемых под действием единичного положительного заряда на уч-ке 1-2: . В данной фор-ле знак ЭДС зависит от того в каком направлении сторонние силы перемещают заряды: если от «+» к «-», то ع>0, в противном случае ε<0. За промежуток времени t в проводнике 1-2 выделяется кол-во теплоты Q:

, затем - закон Ома для неоднородного уч-ка цепи. Для замкнутого проводника , r- сопротивление источника тока. R- сопротивление провдника. Если I=0, т.е. цепь разомкнута: