- •Б3.В.3 теоретические основы электротехники
- •140100 Теплоэнергетика и теплотехника
- •Оглавление
- •1.3 Экспериментальная часть
- •1.4 Порядок проведения работы
- •1.5 Контрольные вопросы
- •2.3 Экспериментальная часть
- •2.4 Порядок проведения работы
- •2.5 Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 3 Изучение законов Кирхгофа в применении к многоконтурной электрической цепи
- •3.1 Цель работы
- •3.2 Теоретические сведения
- •3.3 Экспериментальная часть
- •3.4 Порядок проведения работы
- •3.5. Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 4
- •4.3 Экспериментальная часть
- •4.4 Порядок проведения работы
- •4.5 Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа № 5 исследование электрической цепи переменного тока при параллельном соединении катушки индуктивности и кондесатора. Исследование резонаса токов
- •5.1 Цель работы
- •5.2 Теоретические сведения
- •5.3 Экспериментальная часть
- •5.4 Порядок проведения работы
- •5.5 Контрольные вопросы
- •6.4 Порядок выполнения работы
- •6.5 Контрольные вопросы
- •Исследование трехфазной электрической цепи при соединении нагрузки звездой
- •7.3 Экспериментальная часть
- •7.4 Порядок проведения работы
- •7.5 Контрольные вопросы
- •8.3 Экспериментальная часть
- •8.4 Порядок проведения работы
- •8.5 Контрольные вопросы
- •Библиографический список
Лабораторная работа № 4
Исследование электрической цепи переменного тока при последовательном соединении катушки индуктивности и конденсатора.
Исследование резонанса напряжений
4.1 Цель работы
Исследовать электрическую цепь с последовательно соединенными активным сопротивлением, конденсатором и катушкой с регулируемой индуктивностью. Выяснить условия возникновения резонанса напряжений.
4.2 Теоретические сведения
В неразветвленной электрической цепи (рисунок 4.1) при прохождении гармонического тока i = Im sinωt, на зажимах этой цепи создается гармоническое напряжение, равное алгебраической сумме напряжений на отдельных элементах (второй закон Кирхгофа):
u = uR + uL + uC . (4.1)
Рисунок 4.1 Неразветвленная электрическая цепь
На рисунке 4.2 а) показаны кривые тока и напряжения, при этом напряжение на активном сопротивлении (uR) совпадает по фазе с током, на индуктивном элементе напряжение (uL) опережает ток на угол π/2, а на емкостном элементе напряжение (uC) отстает от тока на угол π/2.
Рисунок 4.2 Напряжение на активном, индуктивном, емкостном сопротивлении при гармоническом токе:
а) кривые напряжений; б) векторная диаграмма
Построение векторной диаграммы (рисунок 4.2, б) осуществляется с учетом известных фазовых соотношений. Вектор напряжения на резисторе совпадает по фазе с вектором тока, на конденсаторе он отстает от вектора тока на 90, а на катушке опережает вектор тока на 90. Сумма этих векторов напряжений на элементах цепи, даст вектор напряжения источника. Из векторной диаграммы определяем напряжение на зажимах всей цепи:
U = , (4.2)
где UR = IR – активная составляющая напряжения,
UL = IXL – индуктивная составляющая напряжения,
UС = IXС – емкостная составляющая напряжения.
Полное сопротивление цепи найдем из закона Ома, либо из треугольника сопротивлений (рисунок 4.3):
z = ; (4.3)
z = , (4.4)
где Х = XL - XС – реактивная составляющая сопротивления;
XL = ω L – индуктивная составляющая реактивного сопротивления;
XС = – емкостная составляющая реактивного сопротивления;
ω = 2πf – угловая частота (f = 50 Гц).
Рисунок 4.3 Треугольник сопротивлений
Сдвиг фаз определяется из треугольника напряжений или сопротивлений:
φ = arctg = arctg . (4.5)
В зависимости от знака величины (ХL – XC) сдвиг фаз может быть либо положительным (φ > 0 – индуктивный характер цепи), либо отрицательным (φ < 0 – емкостный характер цепи), но всегда φ ≤ ±π/2.
В неразветвленной электрической цепи при последовательном соединении катушки индуктивности и конденсатора может возникнуть резонансное явление – резонанс напряжений, при котором ток в цепи и напряжение на входе совпадают по фазе.
Название “резонанс напряжений” отражает равенство действующих значений напряжений на катушке индуктивности и конденсаторе.
При резонансе напряжений сопротивления реактивного участка равны между собой:
ХL = XC. (4.6)
Таким образом, Х = ХL – XC = 0, следовательно, полное сопротивление цепи минимальное и равно активному z = R.