- •21.2 Вычисление обобщенных сил инерции по Лагранжу, Аппелю и Нильсену
- •21.3 Уравнения Лагранжа, Аппеля, Нильсена
- •21.4 Алгоритм составления уравнений лагранжа (нильсена) и решения задач динамики
- •Лекция №22
- •22.1. Формы записи уравнения движения и их решение.
- •22.1. О движении инерциоидов
- •Лекция №23
- •23.1 Введение
- •23.2 Определение положения равновесия
- •23.3 Устойчивость положения равновесия
- •Лекция №24
- •23.1 Пример на малые колебания механической системы с одной степенью свободы около положения
- •Необходимо, прежде всего, найти уравнение и закон движения груза 1.
- •23.2 О вибромеханике в нгту
- •Лекция № 25
- •25.1 Введение
- •25.2 Постулат максвелла
- •25.3. Первая электромеханическая аналогия
- •25.4. Использование уравнений лагранжа для расчёта чисто электрических систем
- •25.5. Пример использования уравнений лагранжа –
- •Лекция № 26
- •26.1 О динамике уПравЛяЕмых систем. Введение
- •26.1. МеханиКа программных жвижений
- •26.2 Системы с дифференциальными связями
- •27.1. Итоги курса
- •27.2. Неразрушающий удар твёрдых тел как процесс
- •27.3. О достижениях нгту в области изучения ударных процессов и создания ударной испытательной техники
23.2 Определение положения равновесия
Рассмотрим механическую систему с идеальными, стационарными и голономными связями, положение которой определяется независимыми обобщенными координатами . Для изучения колебаний около положения равновесия, необходимо, прежде всего, найти эти положения.
Хорошо известно ещё из физики, что в положении равновесия все обобщенные силы равны нулю:
(*)
Тогда для консервативной системы
В силу консервативности и стационарности системы зависят только от . Тогда равенства (*) можно рассматривать как уравнения относительно .
Решая эти уравнения, найдем те положения, в которых система может находиться в равновесии. Если обобщенные силы зависят не только от , но и от обобщенных скоростей , то при решении уравнений (*) все следует приравнять нулю.
Во многих случаях положения равновесия можно определить из элементарных соображений или с помощью обычных уравнений статики. Рассмотрим этот вопрос на примере.
П ример. Определим возможные положения равновесия маятника со спиральной пружиной с угловой жесткостью С, изображённой на Рис. 23.5. Здесь вес маятника равен Р, расстояние от оси подвеса О до центра тяжести равно . В верхнем вертикальном положении маятника спиральная пружина находится в недеформированном состоянии. Массой пружины и трением в подшипнике в нашей модели пренебрегаем.
З
С
аметим, что система имеет одну степень свободы. В качестве обобщенной координаты возьмём угол . Потенциальная энергия системы П складывается из потенциальной энергии силы тяжести иРис. 23.5
потенциальной энергии спиральной пружины.
За нулевой уровень потенциальной энергии примем верхнее вертикальное положение маятника. Тогда, в текущем положении маятника потенциальная энергия примет вид
Из физики известно, что для закручивания спиральной пружины на малый угол требуется приложить внешнюю пару сил с моментом , где с – коэффициент угловой жесткости. Тогда потенциальная энергия сил упругости согласно 9.3, будет равна .
При этом полная энергия маятника будет равна
Составим уравнение равновесия: . Это же уравнение можно вывести из условия равновесия стержня.
Возникает вопрос: Какими должны быть параметры системы, чтобы маятник мог находиться в заданном положении равновесия?
Ответим на этот вопрос. Допустим, состояние равновесия определяется углом . Тогда и (*)
В частности, если потребуется, чтобы пружина удерживала маятник в горизонтальном положении , будем иметь: При таком соотношении параметров маятник может находится в равновесии, занимая горизонтальное положение.
Решим обратную задачу. Пусть заданы параметры . Определим возможные положения равновесия маятника. Запишем(*) в виде
, где . (**)
Здесь один корень уравнения очевиден: ! Этому корню отвечает верхнее вертикальное положение равновесия маятника. Для определения других возможных положений равновесия нужно найти остальные корни трансцендентного уравнения (**). Их можно определить различными методами, например, табличным или графическим. Поясним графический способ решения. Составим два уравнения: ; .
Рис.23.6
Очевидно, что второй корень уравнения определяется абсциссой точки пересечения обоих графиков. Причем каждому положительному отвечает равный по модулю, но отрицательный корень . Физически это означает, что положение равновесия маятника могут быть как слева, так и справа от вертикали. Кроме того, видно, что при ( ) прямая не пересекает синусоиду . В этом случае уравнение (**) имеет один тривиальный корень .