![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •21. Магнитная индукция. Сила Лоренца.
- •22. Движение заряженных частиц в постоянном магнитном поле.
- •23. Эффект Холла
- •32. Теорема Остроградского-Гаусса для магнитного поля.
- •19. Закон Джоуля – Ленца для участка цепи
- •19. Обобщенный закон Ома для участка цепи.
- •36. Магнитное поле в веществе.
- •31. Магнитное поле соленоида и тороида.
- •37. Намагниченность.
- •33. Электромагнитная индукция. Закон Фарадея-Ленца.
- •39. Напряженность магнитного поля.
- •34. Явление самоиндукции. Индуктивность. Индуктивность соленоида и тороида.
- •26. Магнитное поле постоянного тока.
- •22. Магнитное поле.
- •25. Контур с током в магнитном поле.
- •28. Магнитный момент.
- •48. Уравнения Максвелла. Материальные уравнения.
- •44. Энергия контуров с током. Энергия магнитного поля. Плотность энергии магнитного поля.
- •47. Условия квазистационарности. Квазистационарные токи.
- •46. Ток смещения.
- •24. Закон Ампера.
- •45. Вихревое электрическое поле.
- •27. Закон Био – Савара – Лапласа. Применение закона б.-с.-л. К расчету индукции магнитн.Поля прямого тока и на оси кругового тока.
- •24. Контур с током в магнитном поле.
- •§ III.10.5. Закон полного тока. Магнитные цепи.
- •18. Классическая теория электропроводности металлов.
- •29. Вихревой характер магнитного поля. Циркуляция магнитного поля в вакууме.
37. Намагниченность.
Количественная
характеристика намагниченного состояния
вещества J,
равная отношению магнитного момента
макроскопически малого объема вещества
к этому объему
:
,
где
- магнитный момент i-го
атома(молекулы) из общего числа n
атомов(молекул), содержащихся в объеме
.
Этот объем должен быть столь малым,
чтобы в его пределах магнитное поле
можно было считать однородным. В то же
время в нем должно содержаться еще столь
большое число атомов (n>1),
чтобы к ним можно было применять
статистические методы.
Единица намагниченности в Международной системе единиц — ампер на метр.
Намагниченность J – это магнитный момент единицы объема. В случае однородно намагниченного тела намагниченность определяется как:
J = M/V
где М — магнитный момент тела, V — его объем.
В несильных полях намагниченность прямо пропорциональна напряженности поля, вызывающего намагничивание: J =H, где H — магнитная восприимчивость вещества.
В случае неоднородно намагниченного тела намагниченность определяется для каждого физически малого объема dV:
J = dM/dV,
где dM — магнитный момент объема dV.
33. Электромагнитная индукция. Закон Фарадея-Ленца.
Явление электромагнитной индукции было открыто английским ученым Фарадеем в 1831 году.
Оно заключается в том, что при любом изменении магнитного потока, пронизывающего контур замкнутого проводника, в этом проводнике возникает электрический ток, существующий в течение всего процесса изменения магнитного потока.
Явление электромагнитной индукции можно обнаружить:
1. при относительном движении катушки и магнита;
2. при изменении индукции магнитного поля в контуре, расположенном перпендикулярно линиям магнитного поля;
3. при перемене положения контура, расположенного в постоянном магнитном поле. Ток в контуре появляется как при вращении контура в поле постоянного магнита, так и при вращении самого магнита внутри контура.
Открытие электромагнитной индукции вызвало появление и бурное развитие электротехники и радиотехники.
На основании электромагнитной индукции были созданы мощные генераторы электрической энергии.
Под магнитным потоком понимают поток Ф вектора магнитной индукции через какую-либо поверхность S.
.
Измеряется в Веберах.
Произведение
является проекцией вектора магнитной
индукции на нормаль к плоскости контура,
поэтому
.
Магнитный поток пропорционален числу линий магнитной индукции, пронизывающих поверхность контура, и характеризует распределение магнитного поля на поверхности, ограниченной замкнутым контуром.
Фарадеем
было установлено, что сила индукционного
тока пропорциональна скорости изменения
магнитного потока через поверхность,
ограниченную контуром:
.
Возникновение
тока в замкнутом контуре означает
наличие сторонних сил, работы которых
по перемещению единичного заряда в
контуре называется электродвижущей
силой (ЭДС). Это означает, что при изменении
потока через поверхность, ограниченную
замкнутым контуром, в контуре возникает
ЭДС
которую называют ЭДС индукции. Согласно
закону Ома для замкнутой цепи
.
Следовательно, ЭДС индукции пропорциональна
,
поскольку сопротивление R
не зависит от изменения магнитного
потока.
Закон
электромагнитной индукции формулируется
так:
ЭДС индукции
в замкнутом контуре равна по модулям
скорости изменения магнитного потока
через поверхность, ограниченную контуром:
.
Применение
правила Ленца к замкнутому контуру с
положительной нормалью приводит к
выражению:
.
Электромагнитная индукция – это возникновение электрического поля и электрического тока при изменении во времени магнитного поля или при движении проводника в магнитном поле. Эти два типа эффектов электромагнитной индукции отличаются физической природой процессов, отвечающих за их возникновение. Первый тип обусловлен наведением вихревого электрического поля переменным магнитным полем, второй – действием сил Лоренца на движущиеся заряды в стационарном магнитном поле.
Правила
Ленца было установлено в 1834 году. Оно
уточняет закон электромагнитной
индукции, открытый в 1831 году Фарадеем.
Правила Ленца определяет направление
индукционного тока в замкнутом контуре
при его движении во внешнем магнитном
поле: направление
индукционного тока всегда таково, что
испытываемые им со стороны магнитного
поля силы противодействуют движению
контура, а создаваемый этим током
магнитный поток
стремится компенсировать изменения
внешнего магнитного потока
.
Закон Ленца является выражением закона сохранения энергии для электромагнитных явлений. При движении замкнутого контура в магнитном поле за счет внешних сил необходимо выполнить некоторую работу против сил, возникающих в результате взаимодействия индуцированного тока с магнитным полем и направленных в сторону, противоположную движению.
Для
применения правила Ленца с целью
нахождения направления индукционного
тока
в контуре следует:
1. Установить направление линий магнитной индукции В внешнего магнитного поля.
2.
Выяснить, увеличивается ли поток
магнитной индукции этого поля через
поверхность, ограниченную контуром
(
),
или уменьшается (
).
3.
Установить направление линий магнитной
индукции
магнитного поля индукционного тока
.
Эти линии должны быть направлены,
согласно правилу Ленца, противоположно
линиям
,
если
,
и иметь одинаковое с ними направление,
если
.
4. Зная направление линий магнитной индукции , найти направление индукционного тока , пользуясь правилом буравчика.
Если
постоянный магнит вдвигать в катушку,
замкнутую на гальванометр, индукционный
ток в катушке будет иметь такое
направление, которое создаст магнитное
поле с вектором
,
направленным противоположно вектору
индукции поля магнита В, т.е. будет
выталкивать магнит из катушки или
препятствовать его движению. При
вытягивании магнита из катушки –
наоборот, поле, создаваемое индукционным
током, будет притягивать катушку, т.е.
опять препятствовать его движению.