- •1. Вид и состав топлива
- •Классификация орган-х топлив
- •2. Характеристика жидкого топлива
- •3. Газообразное топливо
- •4. Расчеты горения топлива
- •5. Теплота сгорания топлива
- •6. Расчет температуры горения топлива
- •7. Основные законы газового состояния
- •8. Уравнение Бернулли
- •9. Измерение напоров
- •10. Потери энергии при движении газа по трубам и каналам
- •14.Определение коэффициента местного сопротивления
- •11. Движение газа с низкой скоростью в каналах
- •16.Истечение газа через отверстия
- •Коэффициент сжатия струи
- •12. Расчет дымовой трубы
- •13.Известны четыре основных вида источников получения тепла :
- •32. Теплопередача
- •24.Теплопередача через плоскую однослойную стенку
- •25. Перенос тепла теплопроводностью в твердых телах
- •26.Нагрев тел при постоянной плотности теплового потока
- •29.Нагрев тел при передаче тепла конвекцией от среды с постоянной температурой
- •22.Нагрев тел при передаче тепла излучением от среды с постоянной температурой
- •19.Основные понятия и законы передачи тепла излучением
- •28.Отношение плотности излучения данного тела к плотности излучения абсолютно черного тела той же температуры называют степенью черноты: .
- •21.Закон Кирхгофа
- •31.Закон Стефана–Больцмана
- •17.Замкнутая система из двух серых тел. Понятие эффективного теплового потока
- •30.Излучение через окна или отверстия в печных стенках
- •18.Излучение газов и паров
- •23. Конвективный тепло-и массообмен
- •36. Классификация и общая характеристика работы печей
- •33. Расчет электропечей и нагревательных элементов
- •34. Конструкции рекуператоров
- •48.Порядок расчета
- •35.Рассмотрим устройства для сжигания газа (горелки)
- •43. Измерение температуры Понятие о температуре и температурных шкалах
- •Устройства для измерения температуры
- •Электрические термометры сопротивления
- •42.Термоэлектрические пирометры(термопары)
- •Поверка технических термопар (тт)
- •44.Пирометры излучения
- •Оптические пирометры
- •Пирометры спектрального отношения
- •40.Тепловая изоляция печей.
- •41.Рабочие свойства огнеупорных материалов.
- •45.Материалы для сооружения печей.
7. Основные законы газового состояния
Закон Бойля–Мариотта для постоянной температуры газа может быть выражен:
,
где Р1 – давление, V1 – объем первого состояния газа;
Р2 – давление, V2 – объем второго состояния газа.
Процессы при T = const называются изотермическими.
Если давление газа постоянно, то зависимость его объема от температуры описывается законом Гей-Люссака:
,
,
где – коэффициент объемного расширения газа при постоянном давлении, одинаковый для всех газов и равный .
Процессы при P = const называются изобарическими.
Изменение давления газа от его температуры (при постоянном объеме) описывается законом Шарля: , .
П роцессы при V = const называются изохорическими.
Закон Клапейрона объединяет перечисленные законы:
.
Для данной массы газа произведение давления на объем, деленное на абсолютную температуру, величина постоянная.
8. Уравнение Бернулли
Вопрос о давлении в движущемся потоке жидкости или газа был впервые изучен членом Российской академии наук Д. Бернулли. Уравнение Бернулли выражает баланс энергии для несжимаемой жидкости, отнесенной к массе 1 кг движущейся жидкости.
Кинетическая энергия 1 кг жидкости в сечении 1–1 (рис. 2.1):
, т.к. m = 1, где W1 – скорость потока в сечении 1–1, м/с.
Потенциальная энергия давления может быть определена следующим образом. Давление жидкости на дно сосуда–P1, Па. Если на дне сосуда выделим площадку площадью1 м2, с высотой столба жидкости 1 м, то масса жидкости в этом объеме будет равна плотности – . Тогда потенциальная энергия давления, отнесенная на 1 кг массы жидкости будет: , где – плотность потока.
Потенциальная энергия 1 кг жидкости в сечении 1–1 . Следовательно, 1 кг массы жидкости в сечении 1-1 обладает запасом энергии , в сечении 2–2 – . На пути движения жидкости от сечения 1–1 до 2–2 теряется энергия , где – коэффициент трения, W – средняя скорость движения. Из закона сохранения энергии уравнение Бернулли:
.
15.Уравнение Бернулли можно применить и для движущегося газа (рис. 2.2). Для газов баланс энергии относят не к 1 кг, а к 1 м3 газа, для чего все члены уравнения нужно умножить на плотность газа .
. (2.1)
Для окружающего воздуха при тех же условиях уравнение Бернулли имеет вид
. (2.2)
Чтобы заменить абсолютное давление и избыточным, под действием которого газы перемещаются по каналам, нужно из первого вычесть второе.
Для газов принято измерять высоту H не вверх, а вниз от некоторого уровня, принимаемого за нулевой. С учетом этого уравнение Бернулли имеет вид
С аэродинамической точки зрения
называются скоростными или динамическими напорами в сечениях 1–1 и 2–2 и обозначают ;
– пьезометрические или статические напоры в тех же сечениях – ;
– геометрические напоры -
– потерянный напор
Тогда уравнение Бернулли можно записать:
.
Следовательно, сумма напоров в одном сечении потока газа равна сумме напоров в другом (последующем) сечении канала.