- •§2 Линейная зависимость и независимость векторов.
- •1. Линейная зависимость и независимость векторов
- •3. Прямоугольная декартова система координат
- •§3.Проекция вектора на ось. Координаты вектора.
- •1. Проекция вектора на ось.
- •2 Компоненты вектора по координатным осям и координаты точки.
- •§4 Теоремы о проекциях вектора
- •§5 Скалярное произведение и его свойства.
- •1 Определение скалярного произведения
§5 Скалярное произведение и его свойства.
1 Определение скалярного произведения
Определение. Скалярным произведением двух ненулевых векторов и называется число, равное произведению длин этих векторов на косинус угла между ними, т.е.
.
Если хотя бы один из векторов равен нулю, то скалярное произведение этих векторов равно нулю (по определению).
Если , то , так как . Отсюда следует, что .
Заметим, что скалярное произведение называется скалярным квадратом и обозначается .
Cкалярное произведение можно определить через проекцию
.
Доказательство.
|
Свойства скалярного произведения
2) коммутативность: .
Это свойство очевидно, так как .
3) ассоциативность относительно числового множителя :
4) дистрибутивность относительного сложения векторов: .
Доказательство.
|
Следствие. .
2 Необходимое и достаточное условие ортогональности двух векторов
Напомним, что два ненулевых вектора и называются ортогональными, если они образуют прямой угол, т.е.
.
Теорема. Для того чтобы два ненулевых вектора были ортогональны, необходимо и достаточно, чтобы их скалярное произведение обращалось в нуль.
Доказательство.
|
3 Скалярное произведение векторов, заданных своими координатами
Пусть , . Докажем, что скалярное произведение этих векторов равно
Доказательство.
|
4 Угол между двумя векторами
Если и – ненулевые векторы, то, принимая во внимание определение вектора и п.4, получим такое выражение для угла между векторами a и b:
.
Отсюда нетрудно получить условие ортогональности (перпендикулярности) двух векторов в координатной форме: .
5 Механический смысл скалярного произведения
Если – сила, действующая на перемещении S, то работа этой силы на указанном перемещении, как известно, равна , т.е. (рис. 3.5.1).
Рис.
5.1