- •1 . Igbt-транзистори. Структура та принцип дії.
- •2. Mosfet-транзистори. Структура та принцип дії.
- •3. Біполярні транзистори. H-параметри.
- •4. Біполярні транзистори. Принцип дії та параметри.
- •5. Біполярні транзистори.Принцип дії та характеристики.
- •6. Варікапи. Принцип дії та характеристики.
- •7. Види електропровідності напівпровідників. Особливості домішкової електропровідності.
- •8. Види напівпровідникових діодів на основі р-n переходу.
- •9. Види пробою p-n переходу.
- •10. Види р-n переходів та їх параметри.
- •11. Випрямні діоди. Принцип дії та характеристики.
- •12. Гетероперехід.
- •13. Гібридні мікросхеми. Технологія виготовлення.
3. Біполярні транзистори. H-параметри.
Транзисторы представляют собой полупроводниковые приборы,
пригодные для усиления мощности и имеющие три вывода или больше. В
транзисторах может быть разное число переходов между областями с
различной электропроводностью. Наиболее распространены транзисторы с двумя n – р - переходами, называемые биполярными, так как их работа
основана на использовании носителей заряда обоих знаков. Первые
транзисторы были точечными, но они работали недостаточно устойчиво. В
настоящее время изготовляются и применяются исключительно плоскостные транзисторы.
Схематическое изображение транзистора:
г де а - транзистор типа n - p - n;
б - транзистор типа p - n - p.
Система h - параметров получила широкое распространение, так как при
измерении этих параметров требуется воспроизведение холостого хода на
входе (I1 = 0) или короткого замыкания на выходе (U2 = 0), что легко
выполнить. В этой системе параметров уравнения четырехполюсника
записываются в виде:
U1 = h11 I1 + h12 U2 (11.1.3)
I2 = h21 I1 + h22 U2 (11.1.4)
Все h - параметры имеют определенный физический смысл:
h11 = U1 / I1 – входное сопротивление транзистора при короткозамкнутом выходе (U2 = 0); h12 = U1 / U2 – коэффициент обратной связи по напряжению при разомкнутом по переменному току входе (I1 = 0); h21 = I2 / I1 – коэффициент передачи тока
при короткозамкнутом выходе (U2 = 0); h22 = I1 / U2 – выходная проводимость
при разомкнутом по переменному току входе (I1 = 0).
4. Біполярні транзистори. Принцип дії та параметри.
Для рассмотрения принципа работы биполярного транзистора обратимся
к схеме, приведенной на рис.10.2.1. Из рисунка видно, что транзистор
представляет собой по существу два полупроводниковых диода, имеющих одну
общую область - базу, причем к эмиттерному р – n - переходу приложено
напряжение Е1 в прямом (пропускном) направлении, а к коллекторному
переходу приложено напряжение Е2 в обратном направлении. Обычно |E2| >>
|E1|. При замыкании ключей S1 и S2 через эмиттерный р – n - переход пройдет
прямой ток, создаваемый направленным движением основных носителей
заряда: дырок эмиттера (на рисунке дырки показаны светлыми кружками, а
электроны - темными) и электронов базы. Путь тока: + Е1, PA1, эмиттер, база,
РА2, ключи S2 и S1, − Е2.
Е сли ключ S1 разомкнуть, а ключи S2 и S3 замкнуть, то в цепи пройдет незначительный обратный ток, вызываемый направленным движением неосновных носителей заряда - дырок базы и электронов коллектора. Путь тока: + Е2, ключи S3 и S2, РА2, база, коллектор, РАЗ, − Е2. Рассмотрим теперь прохождение тока в цепях транзистора при замыкании всех трех ключей. Так как к участку эмиттер - база приложено напряжение в прямом направлении, сопротивление эмиттерного р – n - перехода уменьшается и через него проходит прямой ток, обусловленный перемещением дырок из эмиттера в базу и электронов из базы в эмиттер. Если бы концентрация дырок и электронов в базе и эмиттере была одинаковой, то прямой ток через эмиттерный переход создавался бы перемещением одинакового числа дырок и электронов в
противоположных направлениях. Но в транзисторах, как было сказано выше,
концентрация носителей заряда в базе значительно меньше, чем в эмиттере. Поэтому количество дырок, проходящих в базу, во много раз превышает число электронов, движущихся в противоположном направлении. Следовательно, почти весь ток через эмиттерный р – n - переход обусловлен дырками. Дырки, попав в базу, для которой они являются неосновными носителями заряда, начинают рекомбинировать с электронами. Но рекомбинация - процесс не мгновенный. Поэтому почти все дырки успевают пройти через тонкий слой базы и достигнуть коллекторного р – n - перехода прежде, чем произойдет рекомбинация. Подойдя к коллектору, дырки начинают испытывать действие электрического поля, созданного источником напряжения Е2. Это поле для дырок является ускоряющим, и поэтому они быстро втягиваются из базы в коллектор и участвуют в создании тока коллектора. Цепь коллекторного тока: + Е2, ключи S3 и S1, РА1, эмиттер, база, коллектор, РАЗ, − E2.