![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
Метод указ к.р. Динамика
..pdf![](/html/2706/1272/html_6mYCtJPerM.tKwM/htmlconvd-nm5SwL11x1.jpg)
11
- x mF0 2 cos 2 V0 2 mF0 2 V0 2 mF0 2 .
Задача 5 (рис6.)
Груз массы m подвешен на нити длиной l . В начальный момент времени груз отклонили в сторону (нить натянута) и сообщили ему горизонтальную скорость, перпендикулярную нити. Найти величину скорости груза и натяжение нити, если нить составляет с вертикалью постоянный угол .
Решение. (рис6.)
Будем считать груз материальной точкой. Приложим к грузу силу тяжести mg и натяжение нити N .
(рис6.)
Как следует из условия задачи, при движении груза нить описывает коническую поверхность, траекторией груза является окружность с центром в точке В и радиусом АВ=l sin . Если известна траектория, воспользуемся
11
![](/html/2706/1272/html_6mYCtJPerM.tKwM/htmlconvd-nm5SwL12x1.jpg)
12
естественной системой координат (τ, η, β ) и уравнениями движения в естественной форме
|
|
0 |
|
|
||
mV |
|
|
||||
|
|
|
V 2 |
|
|
|
m |
|
|
|
N sin |
||
l sin |
|
|||||
|
|
|
||||
0 |
N cos mg |
|||||
|
|
|
|
|
|
Из первой формулы следует, что скорость движения груза будет постоянной по величине, т.е. будет сохранять начальное значение. Из третьей формулы можем выразить натяжение нити
N mg cos
Подставив полученное выражение силы натяжения во вторую формулу, получим
m |
V 2 |
|
mg |
sin , |
|
l sin |
cos |
||||
|
|
|
Откуда скорость |
V |
lg sin2 |
|
. |
cos |
|
|||
|
|
|
|
Задача 6. (рис.7)
При движении поезда массы m по участку пути однородного профиля сила сопротивления движению изменяется по закону R R0 aV , где R0 и a - постоянные величины; V - переменная скорость поезда. Сила тяги локомотива изменяется по закону Т F0 bV , где F0 и b - постоянные величины ( F0 R0 ). Определить закон изменения скорости и закон движения поезда.
Решение. (рис.7)
Примем поезд за материальную точку. Направим координату Х по направлению движения Начало координат совпадает с начальным положением поезда.
12
![](/html/2706/1272/html_6mYCtJPerM.tKwM/htmlconvd-nm5SwL13x1.jpg)
13
(рис.7)
Изобразим точку в промежуточный момент времени на ее траектории. К
точке приложены сила тяжести mg , движущая сила Т , |
сила сопротивления |
||||||||||||||||||||||
R и нормальная реакция плоскости N . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Дифференциальное уравнение движения точки имеет вид |
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
m dV (F |
bV ) (R |
0 |
aV ) . |
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
dt |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Перегруппировав слагаемые, получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
m |
dV |
|
(b a)V |
|
|
|
F0 R0 |
. |
|
|
|
|||||||||||
|
dt |
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
решение этого уравнения имеет вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
V |
|
C1 e qt |
|
p |
, ãäå |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
q |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
q |
a b |
, p |
|
F0 R 0 |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Постоянная интегрирования С1 определяется из начальных условий: при |
|||||||||||||||||||||||
t 0 ; V 0, C |
F0 R0 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
1 |
b a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
V |
|
p |
|
e |
qt |
|
|
F |
R |
|
e |
( |
a b |
)t |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
Закон изменения скорости |
|
|
(1 |
|
|
) |
|
0 |
0 |
1 |
|
m |
|
||||||||||
|
q |
|
|
|
b a |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
13
14
Установившееся значение скорости (значение скорости через достаточно
большой промежуток времени) Vóñò |
limV |
p |
|
F0 R0 . |
||||
|
||||||||
|
|
|
t |
q |
b a |
|||
|
|
|
|
|
|
|||
Подставляя зависимости V=dx/dt , получим дифференциальное |
||||||||
уравнение |
|
|
|
|
|
|
||
dx |
p |
(1 e qt )dt.. |
||||||
q |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||
После интегрирования которого с учетом |
начального условия (t 0 ; |
|||||||
x x0 0 ), находим закон движения точки |
|
|
|
|||||
|
p |
|
|
|
|
|
||
x |
t |
1 1 e qt . |
||||||
|
||||||||
|
q |
|
q |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
Задача 7. (рис.8)
Горизонтальная трубка АВ вращается с постоянной угловой скоростьювокруг вертикальной оси Az. В трубке находится тяжелый шарик М. Найти движение шарика относительно трубки, если в начальный момент шарик находился на расстоянии AM0 b от оси вращения, а его относительная скорость была равна нулю.
Решение. (рис.8)
Введем подвижную ось Ах, совпадающую с осью трубки АВ. Примем шарик за материальную точку. Движение шарика вдоль трубки при условии, что трубка неподвижна, является относительным; вращательное движение шарика вместе с трубкой вокруг оси Az является переносным. Учитываем,
14
![](/html/2706/1272/html_6mYCtJPerM.tKwM/htmlconvd-nm5SwL15x1.jpg)
15
что в рассматриваемый момент времени шарик находится на расстоянии х от оси вращения.
(рис.8)
На шарик действуют силы: вес mg и реакции стенок трубки Nверт и
Nгор.
Составим уравнение относительного движения шарика
m àîòí |
|
mg |
|
|
âåðò |
|
ãîð m àïåð |
m àïåð |
m àêîð . |
N |
N |
Поскольку вращение трубки происходит с постоянной скоростью, следовательно, угловое ускорение 0 и поэтому апер х 0 .
Заметим, что
|
; |
|
2 |
х; |
аотн х |
апер |
|
акор 2 Vотн sin( Vот ) 2 x sin90 2 x .
Спроектировав уравнение на ось Ах, получим mx m 2 x ; или
Решение этого уравнения имеет вид:
x C1e t C2e t .
Относительная скорость точки
x ( C1e t C2e t ).
15
16
Подставив в полученные выражения начальные условия t 0 ; x b ; x 0 , получим систему уравнений для нахождения констант интегрирования
b C1 C2 |
|
|
). |
|
0 ( C |
C |
2 |
||
1 |
|
|
|
|
Откуда C C |
2 |
b . |
||
1 |
|
2 |
||
|
|
|
|
Закон относительного движения шарика
x b2 ( e t e t ).
ТЕОРЕМА ОБИЗМЕНЕНИИКИНЕТИЧЕСКОЙЭНЕРГИИ
Задача 8 (рис.9)
. Какую начальную скорость, параллельную линии наибольшего ската наклонной плоскости, надо сообщить оси колеса радиуса r , чтобы оно, катясь без проскальзывания, поднялось на высоту h по наклонной плоскости, образующей угол с горизонтом ? Коэффициент трения качения равен . Колесо считать однородным диском. Определить также ускорение оси колеса.
Решение. (рис.9)
Воспользуемся теоремой об изменении кинетической энергии.
nA
T T0 Ake .
i 1
16
![](/html/2706/1272/html_6mYCtJPerM.tKwM/htmlconvd-nm5SwL17x1.jpg)
17
(рис.9)
Кинетическая энергия колеса в начальном положении |
|
|||||||
T 0 |
mV |
2 |
J |
2 |
|
3mV 2 |
|
|
c |
|
c |
|
|
c . |
|
|
|
2 |
2 |
|
|
|||||
|
|
|
4 |
|
|
|||
Собственный момент инерции колеса равен Jc |
1 mr 2 |
и его угловая |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
скорость Vrc ,
На колесо действуют силы: тяжести mg , нормальная реакция плоскости N mg cos , трение скольжения Fтр и момент трения качения M тр N .
Работа активных сил, приложенных к колесу, с учетом того, что угол
поворота колеса равен |
s |
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
nA |
e |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Ak mgs sin (N ) |
mgs sin |
r |
cos . |
||||||||||||
k 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
На основании указанной теоремы имеем: |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
3 |
2 |
|
3 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
4 |
mVc |
4 |
mV0 |
mgs sin |
r |
cos . |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
В верхнем положении |
колесо |
остановится, |
следовательно, Vc 0 и |
||||||||||||
перемещение оси колеса составит s |
|
h |
. Скорость оси колеса в начальном |
||||||||||||
|
sin |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
положении
17
![](/html/2706/1272/html_6mYCtJPerM.tKwM/htmlconvd-nm5SwL18x1.jpg)
|
|
|
|
|
|
|
18 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VÑ 0 |
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
gh 1 |
r |
ctg . |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Дифференцируя по времени это выражение, получим |
|
|||||||||||||
2 |
3 |
V |
dV |
|
|
|
|
|
|
|
|
ds |
. |
|
4 |
|
c |
g sin |
r |
cos |
|||||||||
|
|
c |
dt |
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|||
Ускорение оси колеса (учитываем, что V ds ) |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
c |
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ac |
dV |
|
|
2g |
|
|
cos |
|
|
|||||
|
c |
3 |
sin |
|
r |
. |
|
|||||||
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Задача 9 (рис.10)
Вагонетка для обслуживания пути двигалась по горизонтальному участку пути под действием двигателя. Масса корпуса вагонетки М=5000кг, масса каждой из двух колесных пар m=600кг, коэффициент трения качения=0.003м. Колесные пары представляют собой однородные диски радиуса r=0.3м. Какой путь пройдет вагонетка до остановки после выключения двигателя, если в момент выключения ее скорость была V0=36км/ч?
Решение. (рис.10)
Конструкция состоит из трех тел: корпуса и двух колесных пар. Корпус движется поступательно, колесные пары – плоскопараллельно. Используем теорему об изменении кинетической энергии:
nA
T T0 Ake .
i 1
18
![](/html/2706/1272/html_6mYCtJPerM.tKwM/htmlconvd-nm5SwL19x1.jpg)
19
(рис.10)
Собственный |
момент |
инерции |
каждой колесной |
пары |
Jc |
|
1 mr 2 , |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
угловая скорость |
колес |
|
V |
(V |
скорость |
корпуса |
вагонетки), |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
кинетическая энергия системы может быть выражена |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
MV 2 |
mV 2 |
|
|
J |
2 |
|
MV 2 |
|
mV 2 |
|
mr 2 V |
2 |
M 3m |
|
|
||||||||
T |
|
2 |
|
|
|
c |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
V 2 . |
|
2 |
2 |
2 |
|
|
2 |
2 |
|
2 |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 2 |
r |
|
|
|
|
|
||||||||
На рассматриваемую систему действуют силы: тяжести Mg и mg , |
||||||||||||||||||||||||
нормальные |
реакции |
|
колесных |
пар |
N1 N2 |
N Mg 2mg |
(в |
силу |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
симметричности |
|
|
|
|
конструкции), |
|
|
моменты |
|
|
|
трения |
||||||||||||
M òð 1 M òð 2 N1 N2 |
N , |
а |
|
также |
трения |
скольжения |
Fтр1 |
и |
Fтр2 . |
Работа сил, приложенных к колесу, с учетом того, что угол поворота колеса может быть выражен rs ( s перемещение вагонетки), а также формулы
A |
Ake (N1 ) (N2 ) 2 M 2m g s . |
|||||||
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
k 1 |
|
|
|
|
2 |
r |
|
|
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
M 3m |
V 2 |
M 3m |
V 2 |
(M 2m)g s . |
|||
|
|
|
||||||
|
|
2 |
|
2 |
0 |
r |
||
|
|
|
|
Поскольку в конце рассматриваемого промежутка времени вагонетка остановится, следовательно, V 0. Поэтому после преобразований получим величину пройденного пути
|
|
|
|
(5000 3 |
600) 0.3 |
|
36 |
|
1000 2 |
|
||
s |
(M 3m)rV0 |
2 |
|
|
3600 |
55.9ì . |
||||||
2(M 2m)g |
2 |
(5000 |
2 600) 9.81 |
0.03 |
||||||||
|
|
|
19
![](/html/2706/1272/html_6mYCtJPerM.tKwM/htmlconvd-nm5SwL20x1.jpg)
20
ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ. ТЕОРЕМА О ДВИЖЕНИИ ЦЕНТРА МАСС
Задача 10 (рис.11)
По призме Е массой m 7 кг могут двигаться тележки А и В массами
m1 1кг и m2 2 кг соответственно . Тележки связаны тросом. В начальный момент времени система находилась в состоянии покоя, а затем тележка А начинает двигаться относительно призмы вправо под действием внутренних сил. Пренебрегая потерями на трение, определить перемещение призмы Е для момента времени t1 0.5с, если закон относительного движения тележек s 2t2 м.
(рис.11)
Решение. (рис.11)
Система состоит из трех подвижных тел и все тела двигаются поступательно. На систему тел действуют внешние силы: тяжести mЕg , mАg и mВg , а также результирующая нормальной реакции поверхности N . Для решения используем теорему об изменении количества движения системы:
dQx F |
Fkxe ; |
||
n |
|
|
|
dt i 1 |
|
|
|
20