Лабораторні роботи 1 курс
.pdfМомент інерції тіла масою m відносно осі, що знаходиться на відстані d від центру його маси (теорема Штейнера)
J = JC +md 2 , |
(16) |
|||||
де JC – момент інерції |
|
тіла відносно осі, яка |
паралельна даній і |
|||
проходить через центр маси. |
|
|
|
|
|
|
Момент інерції простих тіл масою m відносно геометричної осі |
||||||
– порожнистий тонкостінний циліндр |
|
|||||
J = mR2 |
(17) |
|||||
– суцільний циліндр (диск, вал) |
|
|||||
J = |
|
mR2 |
(18) |
|||
|
2 |
|
||||
– куля |
2 mR2 |
|
||||
J = |
(19) |
|||||
|
|
5 |
|
|
|
|
– стержень масою m і довжиною l відносно осі, |
перпендикулярної до |
|||||
кінця стержня |
1 ml2 |
|
||||
J = |
(20) |
|||||
|
|
3 |
|
|
|
|
– стержень, відносно осі перпендикулярної до середини сторони |
||||||
J = |
|
1 |
ml2 |
(21) |
||
|
|
|||||
12 |
|
|
|
1.2.2 Основні закономірності
Основне рівняння динаміки обертального руху
Швидкість зміни dL моменту імпульсу тіла рівна головному моменту
dt
M зовнішніх сил, відносно точки обертання
dLdt = M
Зміна моменту імпульсу dL тіла рівна імпульсу моменту зовнішніх сил dL = Mdt (22)
Враховуючи (11), (14) та визначення кутового прискорення ε формула (22) приймає вид
M =εJ |
(23) |
81
З рівностей (12) та (22) слідує, що під дією зовнішнього моменту сил M , результуючий момент імпульсу тіла приймає значення
LP |
= |
L |
|
|
|
|
|
|
|
|
0 + dL |
= |
L |
+ |
Mdt |
(24) |
де L0 – імпульс тіла до дії моменту сил,
dL – зміна моменту імпульсу тіла під дією імпульсу моменту сил.
Закон збереження моменту імпульсу тіла
Якщо момент зовнішніх сил M = 0 , або час його дії t = 0, то момент
імпульсу L тіла (чи системи тіл) залишається сталим як за величиною так і за напрямом.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
При M |
= 0, або t = 0, L = Jω |
– стала величина |
(25) |
|||||
1.3 Механічна енергія |
|
|
|
|
||||
Кінетична енергія обертального рухуEКО тіла рівна |
|
|||||||
|
|
EКО = |
Jω2 |
(26) |
||||
|
|
2 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
де J – момент інерції тіла відносно осі обертання, |
|
|||||||
ω – кутова швидкість тіла. |
|
|
|
|
||||
Механічна енергія E тіла рівна сумі потенціальної EП |
та кінетичних |
|||||||
енергій поступального руху EКП і обертального EКО рухів тіла. |
|
|||||||
|
|
E = EП + EКП + EКО |
(27) |
Закон збереження механічної енергії
Якщо в замкненій системі тіл не діють неконсервативні сили (тертя, напружні деформації і т.п.), то при будь-яких перетвореннях механічної енергії її сумарний запас залишається сталим.
EП1 + EКП1 + EКО1 = EП2 + EКП2 + EКО2 |
(28) |
Якщо ж система тіл не замкнута, або в системі діють неконсервативні сили, то частина механічної енергії іде на виконання роботи А проти зовнішніх сил, або перетворюється в немеханічний вид енергії Q (наприклад, тепло).
EП1 + EКП1 + EКО1 = EП2 + EКП2 + EКО2 + A +Q |
(29) |
82
2. Будова, теоретичні основи та принцип дії пристрою «Гіроскоп» ФМ-18М
2.1 Будова пристрою ФМ-18М
Пристрій ФМ-18М показаний на мал.1 складається з: основи 2, корпусу 4 з вузлом підшипників, вертикальним валом з гвинтом фіксації 13 і колектором. На валу встановлений лімб 12 і вилка 6. На вилці 6 встановлена гіроскопічна система 8. Основа 2 має три регулювальні опори 1 з фіксуючими гвинтами 3 і рівнем 15.
Лімб 12 і покажчик 5 встановлені на корпусі 4, дозволяють визначати кут повороту гіроскопічної системи під час прецесії.
Гіроскопічна система 8 складається з електродвигуна – маховика з вбудованим датчиком швидкості обертання, стержнів 7,11. На стержні в процесі роботи встановлюють вантаж 10 з фіксуючим гвинтом 9.
Мал.1. – Лабораторний пристрій «Гіроскоп» ФМ-18М
Гіроскопічна система попередньо (при наладці пристрою) вільно зрівноважена.
Стержні 7,11 і вантаж 10 призначені для створення моменту зовнішніх сил, який зумовлює прецесію гіроскопу. Для зручності встановлення вантажу на стержнях нанесені мітки.
83
Гіроскоп в складі лабораторного пристрою працює разом з блоком електронним ФМ18, до якого приєднується з допомогою кабеля з роз’ємом 14. Блок електричний ФМ18 виконаний у вигляді конструктивно завершеного виробу. В ньому встановлений мікроконтролер з відповідними додатковими пристроями, що дозволяють виконувати вимірювання частоти обертання маховика гіроскопу і кутову швидкість його прецесії з індикацією результатів, а також здійснювати функції керування гіроскопом (ввімкнення, вимкнення і регулювання частоти обертання приводу маховика гіроскопу). В склад блоку електронного входять також джерело живлення як самого блоку електронного так і гіроскопу.
На передній панелі блоку електронного розміщені наступні органи керування і індикації:
– кнопка «Пуск/стоп-сброс» призначення:
-для ввімкнення і вимкнення (шляхом повторного натискання) приводу обертання маховика гіроскопу, при цьому кнопка повинна утримуватися в натиснутому стані на протязі 1-2с до індикації відповідного режиму («(0)» – вимкнено, «(І)» – ввімкнено) на індикаторному табло;
-для встановлення нульових показів індикаторного табло (шляхом короткочасного натискання);
– кнопка «Частота +» і «Частота –» – призначені для встановлення граничної частоти обертання маховика гіроскопу, натискання відповідної кнопки приводить до її збільшення (зменшення);
– рідкокристалічне табло індикації – призначене для індикації вимірюваних величин і режимів.
На табло виводиться наступна інформація:
– дійсне значення і граничне значення частоти обертання маховика
гіроскопу – відповідно через знак « / » ( f =*** / ***Гц) ;
– значення кутової швидкості обертання гіроскопічного вузла (прецесії)
(ω =*,** рад/ с ), (ω =ωГ =ωП )
Примітка: 1. Частота обертання маховика гіроскопа позначена літерою f , тобто ν = f .
2. Знаки « * » відповідають цифровим значенням вимірюваної величини.
–стан приводу обертання маховика гіроскопу (( І ) – ввімкнуто, ( 0 ) – вимкнуто).
–на індикаторному табло кутова швидкість повороту (прецесії) ωП
гіроскопічної системи позначена ω, тобто ω ≠ωП .
84
Блок електронний з допомогою шнурів приєднується до гіроскопу ФМ18М та електромережі 220В.
2.2 Теоретичні основи та принцип роботи пристрою «Гіроскоп» ФМ-18М.
Гіроскопом (дзиґа) називають масивне тіло, що обертається навколо матеріальної (динамічної) вісі симетрії і може змінювати свою орієнтацію в просторі.
Щоб вісь гіроскопу могла вільно змінювати свою орієнтацію в просторі, його встановлюють на карданному підвісі, що має три взаємно перпендикулярні вісі обертання АА, ВВ, ДД (мал. 2).
Всі три вісі перетинаються в одній точці, яка називається центром карданного підвісу. Якщо центр карданного підвісу співпадає з центром маси гіроскопу, то гіроскоп називають зрівноваженим, або вільним, якщо ж не співпадає – то незрівноваженим, або важким.
Розглянемо динамічні явища вільного гіроскопу.
1. Нехай вісь гіроскопу, а значить і його момент імпульсу L утворюють кут β з вертикальною віссю ДД (мал.2).
dϕ
d L
L β dϕ MЗ
β l ωП
FЗ
Мал. 2 – Виникнення прецесії гіроскопу ωП
85
На вісь гіроскопу, паралельно осі ДД, діє зовнішня сила FЗ . Ця сила
створює обертовий момент MЗ , направлений вздовж вісі ВВ (7). Момент MЗ , згідно основного рівняння динаміки обертального руху (22), зумовлює зміну моменту імпульсу d L гіроскопу
dL = MЗdt
Через час dt момент імпульсу гіроскопу буде (24).
L = L0 + d L
Так як, dL ↑↑ MЗ , а MЗ L, то dL L. При цьому внаслідок дії моменту зовнішніх сил MЗ , момент імпульсу L гіроскопу, а значить і його вісь, буде змінювати тільки напрям (величина L буде сталою), тобто гіроскоп
буде обертатися навколо вісі ДД. Таке обертання називають прецесією.
Згідно Мал.2, зміна моменту імпульсу dL гіроскопу рівна
dL = dϕ L
Так як, dL = Mdt то має місце рівність
d |
|
|
|
|
= |
|
dt , або |
|
d |
ϕ |
|
|
|
|
= |
|
ϕ |
L |
|
M |
|
|
L |
|
M |
||||||||
|
dt |
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Враховуючи, що ddtϕ =ωП – є кутовою швидкістю прецесії, отримуємо закономірність, яка встановлює зв'язок між моментом зовнішніх сил MЗ , моментом імпульсу L гіроскопу і кутовою швидкістю його прецесії ωП ,
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(30) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
ωП |
L = MЗ |
|
|
|
|
|||||||||
Модуль кутової швидкості прецесії рівний |
|
|
|||||||||||||||
ωП |
= |
MЗ |
|
|
= |
|
|
|
MЗ |
= |
|
|
MЗ |
, |
(31) |
||
Lsin |
β |
|
Jωsin β |
|
2πνJ sin β |
||||||||||||
де J – момент |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
інерції |
гіроскопу, ω та ν |
– кутова швидкість |
та частота |
||||||||||||||
обертання маховика гіроскопу. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
З (30), (31) слідує:
– якщо до вільного гіроскопу прикладений момент зовнішньої сили, то гіроскоп буде прецесіювати;
86
– кутова швидкість прецесії пропорційна MЗ і обернено пропорційна моменту імпульсу L гіроскопа та sin β , або обернено пропорційна моменту інерції гіроскопу J , його кутовій частоті ν та sin β .
– напрям кутової швидкості ω прецесії перпендикулярний до MЗ
При створенні MЗ силою, що має постійний напрям (наприклад, силою тяжіння FT = mвg додаткового вантажу масою mв , центр маси якого співпадає
з віссю гіроскопу і знаходиться на відстані l від центру маси самого гіроскопу (незрівноважений гіроскоп)) згідно (8) (див. мал.2)
MЗ = Fl sin β = mвgl sin β |
(32) |
|||
Враховуючи (32) формула кутової швидкості прецесії (31) приймає |
||||
вигляд: |
|
|
|
|
ωП = mвgl sin β |
= mвgl = |
mвgl |
(33) |
|
2πνJ |
||||
Jωsin β |
Jω |
|
де ω = 2πν (ν – частота обертання маховика гіроскопу).
Тобто, швидкість прецесії ωП незрівноваженого гіроскопу в полі земного
тяжіння не залежить від положення його осі, а залежить тільки від його маси, моменту інерції, кутової швидкості обертання та відстані між центром маси і центром обертання підвісу.
Гіроскопічні ефекти, що випливають з формул (30), (31) повністю підтверджуються на практиці, наприклад:
–під дією сил тяжіння Сонця та Місяця вісь Землі (великий гіроскоп) здійснює прецесійний рух (один оберт за 26000 років);
–вісь гірокомпасу здійснює прецесійний рух;
–дзиґа також здійснює прецесійний рух, з постійною кутовою швидкістю.
2. Специфічне динамічне явище має місце і при обертанні вільного гіроскопу.
Нехай вісь гіроскопу, а отже і його момент інерції L, утворюють кут β з вертикальною віссю ДД (Мал.3)
При обертанні гіроскопу навколо осі ДД з кутовою швидкістю ωГ = ddtϕ
за час dt вектор L також повернеться на кут dϕ =ωГdt , а його кінець переміститься в просторі на dL = dϕ O1C .
87
dϕ
d L
C
L β dϕ
M Г
ωГ
Мал. 3 – Виникнення гіроскопічного моменту M Г
Так як O1C = Lsin β , то |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( |
|
|
|
) |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
dL = dϕ Lsin β = −dϕ Lsin 1800 |
−β |
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
d |
|
|
|
= − d |
|
|
|
|
|
= |
|
d |
|
|
|
= |
|
|
|
dt |
||||||||||
L |
ϕ |
L |
L |
ϕ |
L |
ω |
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Г |
|
||||||
Враховуючи основне рівняння динаміки обертального руху (22) |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||
d |
|
= |
|
|
dt , та (13), отримуємо рівність |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
L |
M Г |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= J [ω |
ωГ ] |
|
|
(34) |
|||||||||||||||
|
|
|
M Гdt = − ωГ |
L |
= L ωГ |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
або в скалярній формі |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
M Г = LωГ sin β = JωωГ sin β = 2πν JωГ sin β |
|
|
(35) |
||||||||||||||||||||||||||||||||
З (34), (35) слідує: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
– якщо обертати гіроскоп навколо (вертикальної) |
|
вісі ДД, то виникає |
обертовий гіроскопічний момент M Г (реакція гіроскопу), що намагається
88
повернути гіроскоп навколо (горизонтальної) вісі ВВ, яка перпендикулярна і до вектора L і до вектора ωГ ;
– напрям гіроскопічного моменту M Г завжди такий, що він намагається сумістити вектори L і ωГ найкоротшим шляхом; тобто M Г (L,ω,ωГ );
– модуль гіроскопічного моменту M Г пропорційний моменту імпульсу L, моменту інерції J , кутовій швидкості ω, частоті ν обертання маховика гіроскопу та кутовій швидкості обертання гіроскопічної системи ωГ і sin β
(β ≤ L,ωГ ≤ω,ωГ ).
Порівняння формул (30) і (34) показує, що гіроскопічний момент M Г чисельно рівний і протилежний за напрямом моменту зовнішніх сил MЗ , які зумовлюють кутову швидкість прецесії ωП рівну кутовій швидкості обертання ωГ гіроскопічної системи.
|
M Г |
= − |
MЗ |
(36) |
|
|||
Саме гіроскопічний момент |
|
|
і протидіє моменту зовнішніх сил |
|
, |
|||
M Г |
|
MЗ |
які намагаються повернути гіроскопічну систему.
Гіроскопічні ефекти, що випливають з формул (34), (35) також повністю підтверджуються експериментально, наприклад:
– на судні при зміні напрямку руху, коливальні (хитавиці) вісі турбін, двигунів, генераторів, гвинтів, в результаті виникнення M Г , створюють додатковий тиск на підшипники;
–властивість вільного гіроскопу зберігати L сталим використовується для стабілізації руху куль, снарядів, в керованих рухомих пристроях (судна, літаки, ракети і т.п.) для визначення положення і напрямку руху;
–гіроскопічний момент M Г , що виникає в гірокомпасі (незрівноважений
гіроскоп) внаслідок обертання Землі намагається розмістити його вісь в площині меридіану;
– залежність M Г від швидкості судна, зміни курсу, хитавиці зумовлює
похибки в показах гірокомпасу – швидкісну, інерційну, похибку хитавиці, відповідно;
89
– залежністьM Г |
від |
кута |
β ≤ |
L |
,ω |
Г обумовлює експлуатаційні |
особливості гірокомпасів: |
при |
малих |
β гіроскопічний момент M Г також |
малий, що зумовлює похибку показів гірокомпасу.
В лабораторному пристрої «Гіроскоп» ФМ-18М, при виконанні лабораторної роботи, використовуються обидва гіроскопічні явища.
Вимірявши експериментально кутову швидкість прецесії ωП , з формули
(33)визначається момент інерції J гіроскопу.
Вподальшому, використовуючи прецесію гіроскопа, як його обертання
навколо вертикальної вісі з кутовою швидкістю ωГ =ωП , проводяться дослідження залежностей (35) M Г = 2πν JωГ sin β .
Момент зовнішньої сили знаходиться за формулою (32)
MЗ = mвgl sin β
Звичайно, сили тертя в підшипниках гіроскопу впливають на його поведінку (вісь незрівноваженого гіроскопу з часом повільно опускається, що вказує – M Г < MЗ ), але цей вплив малий і, для простоти розрахунків, ним
нехтуємо.
3. Виконання досліджень
3.1 Підготовка обладнання Примітка: Якщо в процесі підготовки обладнання виявлені пошкодження
або відхилення від працездатного стану (нормальна реакція обладнання на дії експериментатора вказана в дужках) – підготовку зупинити та повідомити
викладача.
3.1.1 Огляд обладнання
Візуально переконатися, що: всі компоненти є в наявності (гіроскоп, вантаж, електронний блок ФМ18); механічних пошкоджень немає; гіроскоп підключений до блоку електронного ФМ18; блок ФМ18 заземлений.
3.1.2 Перевірка працездатності обладнання 3.1.2.1 Перевірка механічної працездатності обладнання
Переконатися в тому, що:
–основа пристрою знаходиться в горизонтальному положенні (покажчик рівня знаходиться в центрі кола);
–гіроскоп і вилка його кріплення (при відпущеному фіксуючому гвинті
13)легко обертається навколо своїх вісей;
90