![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •2.Классический метод анализа переходных процессов
- •3. Переходный процесс в r, l – цепи при включении на источник постоянного напряжения
- •4.Отключение r-l цепи от источника пост напряж
- •5.Включение r-l цепи на синусоидальном токе
- •7.Характеристическое уравнение. Корни характеристического уравнения. Постоянные времени. Время переходного процесса.
- •8.Время переходного процесса. Определение практически tпп. Расчет времени переходного процесса.
- •13.Переходный процесс в r, l, c – цепи при подключении к источнику постоянного напряжения. Периодический процесс. Аналитические выражения для I(t), графики. (Классический метод).
- •19.Основные положения операторного метода расчет
- •20.Прямое преобразование Лапласа.Примеры получения изображений для элементарных функций
- •21. Основные свойства преобразования Лапласа. Свойство линейности. Теорема дифференцирования. Предельные соотношения.
- •22. Основные положения операторного метода расчета переходных процессов. Обратное преобразование Лапласа.
- •23.Теорема разложения. Привести пример определения оригинала по заданному изображению.
- •30.Интеграл Дюамеля.
- •31. Расчет переходных процессов методом интеграла Дюамеля. Рассмотреть на примере.
- •32. Метод переменных состояния. Матричная форма записи уравнений методом переменных состояния.
- •33. Основные положения метода переменных состояния.
- •34. Определение и классификация электрических фильтров.
- •35. Основные положения реактивных фильтров. Математическое описание реактивных фильтров в полосе пропускания и полосе задерживания.
- •36. Условие пропускания реактивного фильтра.
- •37. Фильтры нижних частот типа “к”.
- •38. Фильтры верхних частот типа “к”.
- •44.Фильтр нижних частот типа «m». Основные характеристики, электрические схемы.
- •50. Цепи с распределенными параметрами. Первичные параметры однородной линии. Дифференциальные уравнения однородной линии.
- •56. Вторичные параметры однородной линии. Зависимость фазовой скорости от типа линии и частоты передачи.
- •57. Однородная линия без искажений.
- •58. Однородная линия без потерь. Уравнения линии без потерь.
- •60. Линия без потерь. Уравнения линии. Возникновение стоячих волн. Распределение напряжения и тока вдоль линии в режимах холостого хода и короткого замыкания.
- •61. Входное сопротивление однородной линии. Уравнения графики распределения сопротивления вдоль линии в различных режимах.
- •62. Переходные процессы в цепях с распределенными параметрами.
- •63. Возникновение волн с прямоугольным фронтом в однородных длинных линиях
- •64.65.66. Отражение волн с прямоугольным фронтом от конца линии. Режимы хх и кз
- •68. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсника в форме а.
- •69. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсника в форме y.
- •70. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсника в форме z.
- •71. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсников в форме f.
- •72. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсников в форме h.
- •73.Уравнения четырёхполюсника в форме а и в форме y. Получить связь между первичными параметрами y и а.
- •74. Уравнения 4-хполюсников в форме а и в форме z. Получить уравнения, связывающие первичные параметры а и z.
- •75. Параллельно-параллельное соединение 4-хполюсников. Получить первичные параметры сложного четырёхполюсника.
- •76. Последовательно-последовательное соединение 4-хполюсников. Получить первичные коэффициенты сложного 4-хполюсника.
- •77. Каскадное соединение 4-хполюсников. Получить первичные параметры сложного 4-хполюсника и коэффициент передачи q.
- •79. Последовательно-параллельное соединение четырехполюсников. Первичные параметры сложного четырехполюсника.
- •80. Регулярность соединения четырехполюсников при параллельном включении.
- •81.Регулярность соединения четырехполюсников при последовательном включении.
- •82. Параметры холостого хода и короткого замыкания. Получить связь между параметрами холостого хода, короткого замыкания и первичными параметрами формы a.
- •83. Входное сопротивление 4-полюсника при произвольной нагрузке и в согласованном режиме.
- •84. Характеристические параметры четырехполюсника, их связь с первичными параметрами формы a.
- •86.Симметричный 4-хполюсник.
- •87.Передаточная ф-ия 4-хполюсника.
- •89. Обратная связь в четырёхполюснике. Положительная обратная связь. Обратная связь
- •90.Эквивалентная схема замещения 4-х полюсника.
- •91.Зависимые или управляемые источники тока или напряжения.
60. Линия без потерь. Уравнения линии. Возникновение стоячих волн. Распределение напряжения и тока вдоль линии в режимах холостого хода и короткого замыкания.
Независимо
от того, соблюдается ли условие
(для неискаженной передачи требуется,
чтобы коэффициент ослабления
не зависел от частоты, а коэффициент
был прямо пропорционален частоте; в
последнем случае фазовая скорость
получается не зависящей от частоты,
такое положение имеет место при условии,
что
.)
или нет, во всех случаях желательно,
чтобы активное сопротивлениеr
и проводимость изоляции g
были по возможности малы (для уменьшения
потерь энергии).
В
воздушных линиях обычно индуктивное
сопротивление
превышает активное сопротивлениеr,
а емкостная проводимость
превышает активную проводимостьg.
С ростом частоты разница между этими
величинами становится более значительной.
В ряде случаев оказывается полезным в первом приближении рассматривать линию, не имеющую потерь, т.е. пренебрегать активным сопротивлением и проводимостью по сравнению с соответствующими реактивными составляющими. Такая идеализация допускается для приближенной качественной и количественной оценки исследуемых явлений. При этом весьма упрощаются расчетные выражения и гиперболические уравнения линии переходят в тригонометрические.
Итак,
основным исходным предложением, которое
делают при рассмотрении линии без
потерь, является приближенное условие,
что
и
,
в этом случае вторичные параметры линии
примут весьма простой вид , а именно:
;
;
;
Следовательно
в линии без потерь ослабление отсутствует.
Ввиду постоянства фазовой скорости
отсутствуют
также фазовые искажения.
Выражения для коэффициента фазы, фазовой скорости и волнового сопротивления линии без потерь совпадают с выражениями, полученными для линии без искажений (вопрос 57). Следовательно, все что сказано о линии без искажений, относится к линии без потерь.
Уравнения линии в показательной форме:
Уравнения
линии в гиперболической форме -:
Положив
в этих уравнениях, что
,
получим уравнения линии в гиперболической
форме, выражающие напряжения и ток в
начале через напряжения и ток в конце:
Ввиду того что гиперболические функции с мнимым аргументом преобразуются в тригонометрические функции, гиперболические уравнения линии принимают тригонометрическую форму:
Последние уравнения используются для рассмотрения стоячих волн.
Пользуясь
уравнениями линии в комплексной и
гиперболической формах рассмотрим
систему, где мнимый коэффициент
распространения примем равным
,получим
для любой точки линии на расстоянииx’
от конца:
Входящий в эти уравнения коэффициент отражения
представляет
в общем случае комплексную величину.
Эти уравнения показывают, что в любой
точке x’ слагается из падающей и
отраженной волн напряжения, амплитуды
которых находятся в отношении 1:|n2|;
в свою очередь комплексный ток равен
разности падающей и отраженной волн
тока с тем же соотношением амплитуд.
Точкам
,
соответствует максимально действующее
значениеU
, так как при этом фазы падающей и
отраженной волн напряжения совпадают.
На расстоянии
отэтих точек
падающая и отраженная волны оказываются
в противофазе и действующее напряжение
имеет минимум.
Координаты
максимумов и минимумов U,
являющиеся функциями от
и
не зависят от времени, т.е. с течением
времени остаются на одном месте.
При
,т.е.
при равенстве амплитуд прямой и обратной
волны, в лини устанавливаются стоячие
волны напряжения и тока. Кривые действующихU
и I
вдоль линии представляют в этом случае
“выпрямленные” синусоиды. На линии
образуются узлы – точки где U
и I
равны нулю, и пучности – где U
и I
максимальны.
Условие
выполняется в трех случаях: при
(холостой
ход),
(короткое
замыкание), и при
(реактивная
нагрузка). Это для линий без потерь.
Стоячие волны легко исследуются с помощью уравнений для линии без потерь:
При
холостом ходе
Узлы
напряжения находятся в очках, для которых
,
откуда
.
Пучности
напряжения находятся в точках, для
которых
,
откуда
Разомкнутый конец линии совпадает с узлом тока и пучностью напряжения.
При
коротком замыкании
:
На
замкнутом конце линии x’=0
и в точках, удаленных от него на целое
число полуволн
,
находятся узлы напряжения и пучности
тока, а в точках, удаленных от конца на
нечетное число четвертей волн
,
находятся пучности напряжения и узлы
тока.