- •Оглавление
- •§ 1. Введение
- •Раздел I
- •§ 2. Геометрические параметры оптических волокон
- •§ 3. Волокна со смещенной и несмещенной дисперсией
- •Раздел II
- •§ 4. Спектр потерь в прямом волокне
- •§ 5. Окна прозрачности
- •§ 6. Механизмы возникновения потерь при изгибе волокна
- •§ 7. Спектр потерь в изогнутом волокне
- •§ 8. Эффективная длина волны отсечки
- •§ 9. Потери из-за разности диаметров модовых пятен
- •§ 10. Потери из-за смещения сердцевин волокон
- •Раздел III измерение потерь в волоконно-оптических линиях связи
- •§ 11. Распределение потерь в линии связи
- •§ 12. Потери в сварных соединениях волокон
- •§ 13. Потери в разъемных соединениях волокон
- •§ 14. Погрешности при измерении потерь с помощью рефлектометра
- •§ 15. Погрешности при измерении потерь с помощью мулътиметров
- •Раздел IV
- •§ 16. Понятие дисперсии в оптической связи
- •§ 17. Коэффициент наклона и длина волны нулевой дисперсии
- •§ 18. Материальная и волноводная дисперсии
- •Раздел V
- •§ 19. Чирпинг эффект из-за хроматической дисперсии
- •§ 20. Ширина спектра импульсов с чирпингом
- •§ 21. Чирпинг эффект при прямой модуляции лазера
- •§ 22. Чирпинг эффект при фазовой самомодуляции волн
- •Раздел VI
- •§ 23. Максимально допустимая величина уширения импульсов
- •§ 24. Связь между начальной и конечной шириной импульсов
- •§ 25. Максимальное расстояние между ретрансляторами
- •§ 26. Компенсация дисперсии в широкой полосе частот
- •§ 27. Компенсация дисперсии с помощью фотонных кристаллов
- •Раздел VII
- •§ 28. Поляризационные моды
- •§ 29. Уширение импульсов из-за пмд
- •§ 1. Введение
- •Раздел I
- •§ 2. Спектр потерь в sm волокнах
- •§ 3. Дисперсионные характеристики sm волокон
- •§ 4. Sm волокно с большой площадью модового пятна
- •§ 5. Потери и геометрические параметры sm волокон, представленных на российском рынке
- •Раздел II
- •§ 6. Системы wdm
- •§ 7. Системы dwdm
- •§ 8. Системы cwdm
- •Раздел III
- •§ 9. Основные положения Rec. G.652 itu-t
- •1. Характеристики волокон
- •1.1. Диаметр модового пятна
- •1.4.2. Эллиптичность оболочки
- •1.5. Длина волны отсечки
- •1.6. Потери на длине волны 1550 нм
- •3. Элементарные кабельные участки
- •3.1. Потери
- •3.2. Хроматическая дисперсия
- •§ 10. Организации, устанавливающие стандарты на оптические волокна
- •§ 1. Введение
- •Раздел I
- •§ 2. Эффективность нелинейных процессов в оптических волокнах
- •§ 4. Вынужденное рассеяние Романа (srs)
- •§ 5. Фазовая самомодуляция волн (spm)
- •§ 6. Модуляционная нестабильность (mi)
- •§ 7. Перекрестная фазовая модуляция (хрм)
- •§ 8. Четырехволновое смешение (fwm)
- •Раздел II
- •§ 9. Волокна с положительной дисперсией
- •§10. Волокна с отрицательной дисперсией
- •§11. Волокна с плоской дисперсионной характеристикой
- •§ 12. Области применения одномодовых волокон
- •§ 1. Введение
- •§ 2. Связь между понятиями луча и моды
- •§ 3. Градиентное волокно
- •§ 4. Дифференциальная модовая задержка
- •§ 5. Спектры коэффициентов широкополосности
§ 6. Модуляционная нестабильность (mi)
Модуляционная нестабильность (MI — Modulation Instability) на- блюдается только в волокнах с положительной дисперсией. Во вре- менном представлении оно проявляется в виде пичков на импуль- сах (рис. ЗЛба), а в спектральном представлении — как уширение спе- ктра импульса (рис. 3.166).
Рис. 3.16. Модуляционная нестабильность (а) и формирование боковых полос (б) в потоке импульсов, следующих со скоростью 2.5 Гбит/с (мощность источника 9 дБм), после прохождения 600км волокна с положительной дисперсией (+ 3 пс/(нм∙км))
Появление пичков на импульсах связано с эффектом самовоздействия волн. Этот эффект приводит к тому, что длина волны на заднем фронте импульса оказывается короче длины волны на переднем фронте. Волокно с положительной дисперсией ускоряет волну заднего фронта сильнее, чем более длинную волну переднего фронта. Когда задний фронт входит во взаимодействие с передним фронтом, возникает интерференция, которая и служит причиной образования пичков на передаваемых импульсах. После детектирования оптического сигнала и последующей электрической фильтрации амплитуда пичков уменьшается так, что они не оказывают существенного влияния на работу систем протяженностью менее 1000 км.
§ 7. Перекрестная фазовая модуляция (хрм)
Изменение показателя преломления волокна возникает не только из-за фазовой самомодуляции волн (SPM эффект), но и из-за ХРМ (Cross Phase Modulation) эффекта - перекрестной фазовой модуляции волн, возникающей при взаимодействии с волнами, распространяющимися в других каналах DWDM системы. Возникающий при этом дополнительный фазовый сдвиг в i-ом канале аналогично, как в SPM эффекте (3.11), пропорционален коэффициенту нелинейности у и эффективной длине взаимодействия Lэфф:
φi = γLэфф [Рi + 2∑m≠i Рm]. (3.14)
Так как мощность в каналах DWDM системы примерно одинакова, то, как видно из (3.14), ХРМ эффект увеличивает нелинейный фазовый сдвиг, возникающий из-за SPM эффекта, примерно в 2 N раз, где N - число каналов в DWDM системе и приводит к таким же искажениям импульсов, только более сильным. Для того чтобы компенсировать увеличение нелинейного фазового сдвига с ростом числа каналов, необходимо уменьшить или дисперсию волокна, или мощность в канале (~ 1/N), как это показано на рис. 3.8.
Перекрестная фазовая модуляция приводит также и к появлению амплитудных искажений и временного джиттера (рис. 3.17). Эти искажения проявляются тем сильнее, чем выше скорость передачи сигнала и меньше интервал частот между каналами. Исследования в этом направлении стали интенсивно проводиться только в самое последнее время.
Рис. 3.17. Схема, поясняющая появление амплитудных искажений и временного джиттера при перекрестной фазовой модуляции импульсов (ХРМ эффект)
§ 8. Четырехволновое смешение (fwm)
Четырехволновое смешение (FWM - Four Wave Mixing) приводит к появлению новых частот, часть из них попадает в каналы DWDM системы и вызывает перекрестные помехи. Для появления новых частот достаточно, чтобы в нелинейном взаимодействии участвовали по крайней мере две световые волны с близкими частотами (f1 и f2). Тогда появившиеся при нелинейном взаимодействии частоты (2f1 - f2 и 2f2 – f1) будут близки к исходным (рис. 3.18).
Рис. 3.18. Схема образования новых длин волн при FWM эффекте
Для уменьшения перекрестных помех, возникающих из-за FWM эффекта, необходимо, чтобы длина волны нулевой дисперсии волокна не попадала в рабочий диапазона длин волн. Так, в линии с NZDS волокнами паразитные сигналы отсутствуют даже после прохождения вдвое большего расстояния, чем в линии с DS волокнами (рис. 3.19).
Если же в нелинейном взаимодействии участвуют три световые волны с близкими частотами (f\, f; и fjj, то некоторые из вновь возникших комбинационных частот fj ± f» ± f\ также будут близки к исходным частотам и попадут в спектральные каналы DWDM системы. Поэтому это явление принято называть четырехволновым смешением (частота появившейся новой четвертой волны близка к частотам трех породивших ее волн).
Рис. 3.19. Спектры сигналов на выходе DWDM систем при мощности в каждом канале ~ 3 дБм, а) Видны паразитные сигналы. 6) Паразитных сигналов нет
Уменьшение эффективности FWM при увеличении дисперсии волокна объясняется тем, что она приводит к нарушению фазового синхронизма смешиваемых волн и, следовательно, уменьшает длину их взаимодействия. Зависимость эффективности подавления возникающих из-за FWM перекрестных помех от коэффициента дисперсии волокна изображена на рис. 3.20.