- •Криволинейные интегралы
- •§ 1. Криволинейный интеграл первого рода.
- •§ 2. Вычисление криволинейного интеграла первого рода
- •§ 3. Криволинейный интеграл второго рода.
- •Cвойства криволинейного интеграла.
- •§ 4. Вычисление криволинейного интеграла второго рода.
- •§ 5. Выражение площади области, ограниченной кривой, через криволинейный интеграл.
- •6. Формула Грина.
- •Поверхностные интегралы
- •§ 1. Поверхностные интегралы первого рода.
- •§ 2. Поверхностные интегралы второго рода
- •§ 3. Вычисление поверхностного интеграла.
- •Элементы векторного поля
- •§ 1. Скалярное поле. Производная скалярного поля по направлению.
- •§ 2. Градиент
- •§ 3. Векторное поле. Поток векторного поля.
- •§ 4. Формула Остроградского.
- •§ 5. Дивергенция.
- •§ 6. Формула Стокса.
- •§ 7. Циркуляция и ротор векторного поля.
- •§ 8. Оператор Гамильтона и векторные дифференциальные операции второго порядка.
- •§ 9. Простейшие векторные поля.
§ 7. Циркуляция и ротор векторного поля.
Рассмотрим векторное поле
Возьмем в этом поле некоторую кривую L.
- вектор, имеющий направление касательной к
линии L.
Тогда (1)
выражает работу при перемещении материальной точки вдоль линии L.
Если - произвольное векторное поле, а L – замкнутый контур, то интеграл (1) носит специальное название – циркуляция вектора.
Определение. Циркуляцией вектора вдоль замкнутого контура L называется криволинейный интеграл по этому контуру от скалярного произведения вектора на вектор касательной к контуру.
Установим физический смысл циркуляции вектора в случае, когда - поле скоростей текучей жидкости.
Пусть контур L – окружность, расположенная в некоторой плоскости. Предположим, окружность является периферией колесика с радикальными лопатками, могущего вращаться вокруг оси, проходящей через его центр перпендикулярно к его плоскости.
Если циркуляция = 0, то колесико будет оставаться неподвижным: силы, действующие на лопатки, уравновешивают друг друга.
Если циркуляция 0, то колесико будет вращаться, причем тем быстрее, чем больше величина циркуляции.
В случае произвольного векторного поля отношение циркуляции по плоскому контуру L к площади S, ограниченной этим контуром будет величиной переменной.
Вычислим
По формуле Стокса
где cos α, cos β, cos γ – направляющие косинусы нормали , а σ – область, ограниченная контуром L. Последний интеграл по теореме о среднем равен произведению подинтегральной функции в некоторой т. Р1 обл. σ на величину S площади этой области.
Тогда ,
где значения всех частных производных берутся в т. Р.
Правая часть представляет скалярное произведение 2х векторов:
единичного вектора - нормали к плоскости, в которой лежит контур L, и вектора, проекции которого равны
, , .
Последний вектор называют ротором или вихрем векторного поля и обозначают
Тогда формула Стокса принимает вид
Поток ротора поля через поверхность σ равен циркуляции вектора по границе этой поверхности.
Свойства ротора:
1) ,
где С1, С2 – постоянные
2)
где u = u(P) – скалярная функция
- векторная функция
Доказать самостоятельно.
Пример. Найти ротор поля
P = x2yz3 Q = -2x2yz3 R = 3x2yz3
§ 8. Оператор Гамильтона и векторные дифференциальные операции второго порядка.
Введенные нами основные понятия векторного анализа: градиент, дивергенция, ротор – удобно представлять с помощью символического вектора («набла-вектор»):
1) Произведение набла-вектора на скалярную функцию u(P) дает градиент этой функции:
2) Скалярное произведение набла-вектора на векторную функцию дает дивергенцию этой функции:
3) Векторное произведение набла-вектора на векторную функцию дает ротор этой функции:
Набла-вектор называют оператором Гамильтона.
Действия взятия градиента, дивергенции и ротора будут векторными дифференциальными операциями первого порядка. В них участвуют только первые производные от скалярных функций.
Перейдем теперь к векторным дифференциальным операциям второго порядка.
Пусть имеется скалярное поле u(P) и мы нашли градиент этого поля grad u. Поле градиента является векторным полем, и мы можем искать его дивергенцию и ротор: div grad u и rot grad u.
Если имеется векторное поле , то оно порождает два поля: скалярное поле и векторное поле . Следовательно мы можем находить градиент первого поля: и дивергенцию и ротор второго поля: и . Всего мы имеем пять векторных дифференциальных операций второго порядка. Особенно важными из них являются три, рассмотрим их.
а)
Действительно
Правая часть называется оператором Лапласа от функции u и обозначается
С помощью набла-вектора можно записать так:
б) с помощью набла-вектора можно записать так:
векторное произведение одинаковых векторов = 0
в) с помощью набла-вектора можно записать так:
Имеем смешанное произведение трех векторов, из которых два вектора одинаковы. В этом случае такое произведение равно нулю.
Остальные две векторные операции второго порядка: и - встречаются реже.