- •Термодинаміка, теплопередача і теплосилові установки.
- •1. Основні вихідні поняття та визначення термодинаміки.
- •2.2 Робоче тіло і термодинамічна система.
- •Основні положення розрахунків суміші ідеальних газів.
- •2. Перший закон термодинаміки.
- •2.1. Внутрішня енергія робочого тіла.
- •2.3. Робота зміни об’єму.
- •2.4. Перший закон термодинаміки.
- •2.6. Ентропія.
- •3. Термодинамічні процеси ідеальних газів
- •3.1. Аналіз рівноважного ізохорного термодинамічного процесу.
- •3.2. Аналіз ізобарного термодинамічного процесу.
- •3.3. Аналіз ізотермічного термодинамічного процесу.
- •3.4. Аналіз адіабатного процесу.
- •3.5. Аналіз політропного процесу.
- •4.1. Оборотні і необоротні термодинамічні процеси.
- •4.2 Прямі і обернені термодинамічні цикли.
- •4.3 Цикл Карно. Теорема Карно.
- •4.4. Другий закон термодинаміки.
- •4.5. Ентропія як теплова характеристика циклу.
- •4.6. Зміна ентропії ізольованої термодинамічної системи.
- •5.1 Поняття стаціонарної і одновимірної течії
- •5.2 Основні рівняння течії газу.
- •1. Рівняння суцільності руху
- •2. Рівняння першого закону термодинаміки для течії або рівняння енергії.
- •5.3. Наявна та технічна роботи течії
- •5.4. Ізоентропійна течія газу
- •5.5. Витікання газу із резервуару необмеженого об’єму
- •5.6.Витікання газу через комбіновані сопла.
- •5.7. Дроселювання
- •6. Стискування газу в компресорі
- •6.1 Призначення, класифікація і сфера застосування компресорів
- •6.2 Термодинамічний аналіз роботи одноступеневого компресора.
- •6.3 Багатоступінчасте стикування газу в компресорі.
- •6.4 Потужність та ккд компресора.
- •7. Цикли двигунів внутрішнього згорання.
- •7.1 Призначення, класифікація і сфера застосування циклів двз.
- •7.2 Аналіз циклу двз із змішаним підведенням теплоти.
- •7.3 Аналіз циклу двз з підведенням теплоти по ізобарі.
- •7.4 Аналіз циклу двз з підведенням теплоти по ізохорі
- •7.5 Порівняння циклів двз
- •8. Цикли газотурбінних двигунів (гтд)
- •8.1 Призначення, класифікація і сфера застосування циклів гтд
- •8.2. Аналіз циклу гтд з підведенням теплоти по ізобарі.
- •8.3 Аналіз циклу гтд з підведенням теплоти по ізохорі (цикл Хемфрі)
- •8.4. Регенерація теплоти як метод підвищення термічного ккд циклів гтд
- •1. Теплопровідність.
- •1.1 Температурне поле, градієнт температури, тепловий потік.
- •1.2 Закон Фур’є
- •1.3 Теплопровідність плоскої стінки
- •1.4. Теплопровідність циліндричної стінки.
- •1.4. Теплопровідність циліндричної стінки.
- •2.1 Природна і вимушена конвекція
- •2.2 Рівняння тепловіддачі Ньютона-Ріхмана.
- •2.3 Диференціальні рівняння теплообміну.
- •2.4 Основи теорії подібності
- •2.5 Критерії подібності конвективного теплообміну
- •2.6 Умови подібності процесів конвективного теплообміну
- •2.7 Тепловіддача (конвекція) при природному русі теплоносія в необмеженому об’ємі.
- •2.8 Тепловіддача при турбулентному русі теплоносія в трубі
- •2.9 Тепловіддача при поперечному обтіканні труби та жмутків труб
- •2.10 Інтенсифікація процесів конвективного теплообміну
- •3. Теплообмін випромінюванням.
- •3.1. Основні визначення променистого теплообміну.
- •3.2 Основні закони випромінювання чорних і сірих тіл
- •3.3 Променистий теплообмін між сірими тілами.
- •4 Теплопередача
- •4.1 Основне рівняння теплопередачі. Коефіцієнт теплопередачі
- •4.2 Теплопередача через плоску одношарову і багатошарову стінки.
- •4.3 Передача теплоти через циліндричну одношарову і багатошарову стінки
- •4.4 Інтенсифікація процесів теплопередачі
- •4.5 Теплова ізоляція
- •5 Теплообмінні апарати.
- •5.1 Призначення класифікація і область використання теплообмінних апаратів
- •5.2 Основи теплового розрахунку теплообмінників
Основні положення розрахунків суміші ідеальних газів.
М
аємо
таку посудину де знаходиться
(кг)
різних газів. Гази які входять до складу
суміші називаються компонентами
цієї суміші. Параметри суміші
,
маса суміші складається з мас кожного
газу в суміші
,
де
-
кількість компонентів. І
тут введемо поняття парціального тиску
і об’єму.
Тиск який створює кожен газ
занаходячись в суміші називається його
парціальним тиском.
Як реально зафіксувати парціальний
тиск. Ось в ящику є
газів.
Ми залишаємо в ньому якийсь один, решту
видаляєм. І отримуємо цей перший газ
при T, V:
об’ємі і температурі суміші. І тоді
абсолютний тиск який буде мати газ в
посудині знаходячись один і буде його
парціальним тиском. В 1801 році англійський
вчений Дальтон сформулював закон для
газової суміші, який носить його ім’я
– закон Дальтона. Математично цей закон
записується так: сума
парціальних тисків всіх газів що входять
до суміші дорівнює абсолютному тиску
суміші
.
Ми говоримо про суміш ідеальних газів
тому цей закон справджується 100-відсотково
для суміші ідеальних газів, а наприклад
більшість реальних газів при фізичних
тисках ведуть себе як ідеальні і тільки
при збільшенні тисків є відхилення від
закону. Парціальних тиск можна розрахувати
з рівняння стану
,
береться якийсь і-й газ, цей газ займає
об’єм суміші і має абсолютну температуру
суміші і в рівняння підставляють його
масу і його питому газову сталу. І з
рівняння можна знайти парціальний тиск
цього газу.
Поряд з поняттям парціального
тиску існує поняття парціального
об’єму. Якщо парціальний
тиск це реальна річ тому що кожний газ
рівномірно розподіляється по посудині
і створює якийсь тиск на стінки. А
парціальний об’єм річ уявна.
Так само взяли один газ дали йому тиск
суміші і температуру суміші , але якщо
він один в посудині то він займе природно
весь об’єм посудини то він буде мати
парціальний тиск, а парціальний тиск
менший від абсолютного тиску суміші. А
щоб збільшити тиск до тиску суміші треба
цей газ стиснути. І от той об’єм який
він буде займати і називається парціальним.
Є такий закон Амага,
який аналогічний закону Дальтона що
сума парціальних об’ємів газів в газовій
суміші дорівнює об’єму газової суміші
.
Так само цей закон для суміші ідеальних
газів, а для реальних він може не
справджуватися. В ідеального газу об’єм
молекули дорівнює нулю, його можна
стиснути до безкінечності, а в реального
молекули мають певний об’єм і стиснути
його менше певної величини не можливо.
Так само
,
де
-
парціальний об’єм.
Одне з важливих положень
для газової суміші, як задати склад
газової суміші, як
показати якого газу скільки є в суміші.
Це треба зробити так щоб ці показники
не були залежні від параметрів стану –
щоб вони не змінювалися коли змінюються
ці параметри. Склад газової суміші
можна задати масовими
частками, об’ємними
частками та мольними
(молярними) частками.
Є маса суміші, є маси компонентів
коли додати ці масові частки
томи отримаємо
.
Аналогічно
- об’ємна частка
.
Можна взяти і помножити праву і ліву
частини рівняння на 100 і отримаємо у
відсотках. Від маси кожного газу можна
перейти до кількості газу в кіломолях
і просумувавши ці величини отримати
кількість суміші в кіломолях тоді
- мольна частка
.
Коли ми такими методами подаємо склад
суміші то ці показники не залежать від
параметрів стану суміші. Можна довести,
що
.
Треба вміти розрахувати
середню або уявну молярну
масу газової суміші.
До газової суміші входять
газів, а ми беремо ці
газів і замінюємо одним якимось газом
з так званою середньою або уявною
молекулярною масою. Вона розраховується
за формулою через масові частки, або
через об’ємні чи молярні частки
.
А що нам дає ця молекулярна
маса: вона дає можливість
використовувати для розрахунків
параметрів суміші рівняння Клапейрона,
в якому треба знати питому газову сталу
суміші і маючи середню молекулярну масу
суміші можна розрахувати середню питому
газову сталу суміші.
або
і дальше можна розрахувати будь-який
параметр газової суміші, як для одного
газу незалежно скільки газів є реально
в суміші. Є формула яка
зв’язує між собою масові і молекулярні
або об’ємні частки
.
Ця формула дозволяє маючи масовий склад
суміші знайти його об’ємний або молярний
склад.
