62 Закон испарения

Повыше говорилась, что испарение представляет собой разность двух патокаў молекул промеж вылетом молекул от выпаральнай поверхности и их возвращением к поверхности. Обычно испарение характеризуется массой жидкости, которая испаряется с единичной площади в единицу времени. Величина испарения выражается в кг/(м2?с), или толщиной слоя воды, которая испаряется за единицу времени (мм/гадз., мм/год).

Скорасць (интенсивность) испарения зависит от многочисленных факторов. Соответственно закону Дальтона, скорасць испарения V прямо пропорционально разности промеж давлением насыщенной поры Е и парциальным давлениям водяной поры е, которая имеется в воздуха, и обратно пропорционально атмосферному давлению р. Помимо того, интенсивность испарения прямо пропорционально скорасці ветра v:

Чем меньше разность Е - е (дефицит насыщения), тем меньше скорасць испарения и, напротив. При равенстве Е = е водяная пора достигает стану насыщения (подвижного равновесия) и испарение приостанавливается. При ахалоджэнні выпаральнай поверхности может отозваться Е < е. В этом случае испарение изменится конденсацией водяной поры.

Ветер относить водяную пору от выпаральнай поверхности, способствуя павялічэнню дефицито насыщения и, этим самым, інтэнсіфіцыруе процесс испарения.

63. Испаряемость

Рядом с испарением существует и такое понятие, как испаряемость. Испарение характеризует количество воды, которая действительно выпаривается в данном месте. Испаряемость характеризует потенциально возможное испарение при дадзеннай температуры и при условиях неограниченного запасо влаги. Испаряемость свидетельствовать о возможности атмосферы прынімаць влага. Испаряемость можно определить над водными поверхностями, где испарение равно испаряемости. Испаряемость зависит от температуры, а фактическое испарение - от температуры и количества выпаўшых атмосферных осадков.

6.5. Географическое распределение испарения и испаряемости

Рассмотрим географическое распределение испарения (черт. 6.2) и испаряемости. В полярных вобласцях, где низкие температуры и незначительный дефицит насыщения, испарение и испаряемость невеликие и они близкие промеж собой - около 80 мм/год в Арктике и около 50 мм/год в Антарктиде.

В лесной зоне умеренных широт с ростом температуры испарение увеличивается за цена увеличения осадков, а испаряемость - за цена повышения температуры, складывая 500-700 мм/год. В направления к экватора по мере росто температуры и уменьшения осадков фактическое испарение тоже уменьшается, а испаряемость увеличивается.

В пустынях умераннага пояса испаряемость достигает 1500-1800 мм/год, а испарение складывает только 100-200 мм/год. В тропическом поясе испаряемость невеликая на прибрежьях материков (600-700 мм/год) и резка возрастает в середине пустыней - к 3000 мм/год. В то же время испарение в пустынях незначительной - меньше 100-200 мм/год.

В экваториальном поясе, где температуры сниженный, испаряемость тоже относительно низкая (~ 1000 мм/год), а испарение наибольшей и приближается к испаряемости (~ 1000 мм/год).

6.7. Суточный и годовой ход парциального давления водяной поры

Парциальное давление (упругость) водяной поры или вільгацеўтрыманне воздух определяется интенсивностью испарения и турбулентного перамешвання, а тоже адвекцией влаги воздушными массами.

Парциальное давление водяной поры находиться в прямой зависимости от температуры воздуха. По мере росто температуры парциальное давление растет и, напротив.

Над океанами и зимой над материками парциальное давление водяной поры моей минимум перед востоком Солнце, а максимум - в 14-15 гадз. Минимум обусловленный невеликой скорасцю испарения при сниженных ночных температурах, а тоже замедленным турбулентным теплообменам. В дневное время с повышением температуры и интенсификацией турбулентности и испарения давление водяной поры соответственно увеличивается.

В теплую пору года над материками суточный ход давления водяной поры приобретает два минимумо и два максимумо. Первый минимум наступает перед востоком Солнце в связи с минимумом температуры. После востоко Солнце с ростом температуры растет испарение и давление водяной поры. В 8-10 часов наступает первый максимум давления. В середине дня усиливаются турбулентность, конвекция и ветер, которые относят водяную пору от выпаральнай поверхности на столько интенсивно, что ее давление существенно понижается. Этот отток водяной поры ни успевает компенсироваться испарением, в результате чего давление поры достигает второго минимумо в 14-15 гадз.

Вечерам, когда ветер и вертикальный перенос водяной поры ослабляется, а испарение продолжается с тот же интенсивностью, то давление водяной поры увеличивается и в 20-22 гадз достигает второго минимумо.

Годовой ход парциального давления водяной поры параллельный годовому ходу температуры.