3.Фотометрия.

Фотометрия — раздал оптики, занимающийся вопросами измерения интенсивности света и сто источников. В фотометрии используются следующие величины:

1) энергетические — характеризуют энергетические параметры оптического излуче­ния безотносительно к его действию на приемники излучения;

2) световые — характеризуют физиологические действия света и оцениваются по воздействию на глаз (всходят из так называемой средней чувствительности глаза) или другие приемники излучения.

4.Волновые процессы.

1)Скорость распространения колебаний зависит от упругих свойств среды

2)Связи с тем , что частицы среды при распространении волны колебятся около положения своего равновесия , происходит перенос энергии , но отсутствует перенос вещества

3)Связана с конечной скоростью распространения колебаний и заключается в том , что чем дальше находится точка наблюдения от источника колебаний тем позже колебания доходят до точки наблюдения

6.Фазовая скоpость, длина волны

=-kx+0=const; `=-k=0

k=/ ; =/- Фазовая скоpость

=T- длина волны, T- время за которое совершается одно полное колебание

11.Способы получения когеpентных источников в опти

1) Делением волнового фронта:

-Метод Юнга

-Бизеркала Френеля

- Бипризма Френеля

- Билинза Бийе

-Зеркало Ллойда

2)Делением амплитуды:

-кривые равного наклона

-локализация интерференционной картины в бесконечности

40.Гипотеза де Бpойля.

Корпускулярно-волновой дуализм возможно существует и у частиц вещества ,

в частности у электронов.

=h/m - формула де Бpойля.

54.Формула Бальмера.

г де m имеет в каждой данной серии постоянное значение, m=1,2,3,4,5,6 (определяет серию), n принимает целочисленное значение, начиная с m+1 (определяет отдельные линии этой серии).

55.Главное квантовое число.

Главное квантовое число , согласно собственным значениям энергии

определяет энергетические уровни электрона в атоме и может принимать любые целочисленные значения начиная с единицы: .

56.Орбитальное квантовое число.

Из решения уравнения Шредингера вытекает, что момент импульса (механический орбитальный момент) электрона квантуется, т.е. не может быть произвольным, а принимает дискретные значения, определяемые формулой

г де ‑ орбитальное квантовое число, которое при заданном принимает значения ,

т.е. всего значений, и определяет момент импульса электрона в атоме.

57.Магнитные квантовое число.

И з решения уравнений Шредингера следует также, что вектор момента импульса электрона может иметь лишь такие ориентации в пространстве, при которых его проекция на направление внешнего магнитного поля принимает квантованные значения, кратные где ‑ магнитное квантовое число, которое при заданном может принимать значения

,т.е. всего значений. Таким образом, магнитное квантовое число определяет проекцию момента импульса электрона на заданное направление, причем вектор момента импульса электрона в атоме может иметь в пространстве ориентаций.

58.Опыт Штерна и Герлаха.

О. Штерном и В. Герлахом были по­ставлены опыты целью которых яв­лялось измерение магнитных моментов атомов различных химических элементов. Для определения моментов и одного электрона опыты должны быть поставлены с атомами, у которых орбитальные механи­ческие (и магнитные) моменты всех элек­тронов, кроме одного, взаимно компенсируют друг друга. Такими атомами являются атомы химических элементов, образующие первую группу периодической системы Мен­делеева и имеющие один валентный элект­рон на внешней оболочке.

Идея опытов Штерна и Герлаха заклю­чалась в измерении силы, действующей на атом в неоднородном магнитном поле. В та­ком магнитном поле на атом должна дей­ствовать сила . Здесь – проекция магнитного момента атома на направление z магнитного поля, а В — индукция магнитного поля (на­правленная вдоль оси Z), неоднородного только вдоль этой же оси.Опыты Штерна и Герлаха обнаружили ошибочность классического предположения о том, что магнитный момент и механиче­ский момент импульса атома произвольно ориентируются относительно направления внешнего поля, и подтвердили наличие про­странственного квантования. И Если бы момент импульса L; атома (и его магнитный момент р_т) мог принимать произвольные ориентации в магнитном по­ле, то можно было бы ожидать непрерывно­го распределения попаданий атомов на пластинку с большей плотностью попаданий в середине пластинки и меньшей плотно­стью к ее краям. Опыты, проведенные с се­ребром и атомами других элементов перио­дической системы, привели к совершенно другому результату. На рис. показана фотография результата опыта Штерна и Герлаха с литием.