- •Изоляция и перенапряжения Краткий курс лекций
- •Разряды и пробои
- •Введение
- •1. Разряды в газах
- •1.1.Общие положения
- •1.2.Виды газового разряда
- •1.3.Виды ионизации
- •1.4.Разряд в равномерном и слабонеоднородном поле
- •1.4.1.Первая теория Таунсенда
- •1.4.2 Вторая теория Таунсенда
- •1.4.3 Высокопрочные газы. Разряд в вакууме.
- •1.5.Стримерная теория пробоя газа
- •Острие положительно
- •Роль барьеров при пробое газов
- •1.6.Пробой газа на импульсах
- •1.6.1.Понятие времени разряда
- •1.6.2.Понятие о коэффициенте импульса
- •1.6.4.Параметры импульса
- •1.6.3.Вольтсекундные характеристики изоляции
- •7.Разряд в воздухе вдоль поверхности твердого диэлектрика
- •8.Коронный разряд
- •9.Жидкая изоляция
- •10.Маслобарьерная изоляция
- •11.Пробой твердых диэлектриков
- •11.1.Электрический пробой твердых диэлектриков
- •11.2.Тепловой пробой твердых диэлектриков
- •11.3.Электрохимический пробой
- •Литература
1.4.3 Высокопрочные газы. Разряд в вакууме.
Ряд газов обладает малой и большим «сродством» электронов, за счет чего электроны «прилипают» к молекулам и дают –ионы, рекомбинирующие с +ионами.
Практическое применение в электротехнических конструкциях нашли азот, элегаз ( ) и фреон ( ). Пробивная напряженность элегаза или фреона примерно равна напряженности изоляционного масла, в 46 раз выше, чем для воздуха, что позволяет изготовлять изоляционные конструкции на 110 кВ и выше весьма компактными.
Разряд в вакууме происходит при больших напряженностях, чем в воздухе за счет холодной эмиссии (вырывание электронов с поверхности)– левая часть кривой закона Пашена
, где и - константы металла электродов, определяемые работой выхода электронов.
Шлифовка поверхности электродов, покрытие поверхности защитным слоем с большой работой выхода позволяет довести пробивное напряжение в вакууме до 300 кВ/см.
Неплохими характеристиками обладают вакуумные высоковольтные выключатели.
1.5.Стримерная теория пробоя газа
Теория Таунсенда объясняет закономерности газового разряда, особенно в малых промежутках, зависимость и т.д. Одновременно эта теория не учитывает время разряда, наличие канала разряда и отклонение пробивных напряжений при больших расстояниях.
Изучение развития разрядов в ионизационной камере показало следующее:
От катода к аноду проходит лавина электронов со скоростью см/сек. Этих лавин может быть несколько, по мере прохода лавины увеличиваются в диаметре.
После прохода лавин электронов от анода к катоду прорастает с большой скоростью см/сек лавина с остроконечной вершиной, иногда разветвленной, называемая «стримером».
Как только вершина стримера достигает катода, возникает яркая вспышка и разряд сформировался.
В случае равномерного поля на I-й стадии по мере движения лавины происходит искажение поля в промежутке с накоплением в нем объемного заряда. Усиление поля на головке лавины def может привести к появлению ионизирующего фотоэлектрона и рождению новой лавины впереди первой. Пространство между лавинами заполнятся плазмой и рождается стример, растущий от катода.
Когда лавина замыкает промежуток, начинается II-я стадия. Электроны головки уходят на анод, а в области сильного поля у катода oab образуются фотоэлектроны, которые втягиваются в столб +ионов, по которому прорастает анодный стример.
В случае неравномерного поля наибольшая напряженность будет у электрода с большой кривизной и именно там начнется разряд независимо от полярности этого электрода, но развитие разряда может быть различным в зависимости от полярности.
Острие отрицательно.
Л авина легко уходит с острия, оставляет + объемный заряд, который дополнительно усиливает поле у катода, способствуя появлению новых лавин, но все они уходят в область более слабого поля и замедляют свое движение.
Для образования стримера и завершения разряда необходимо повысить напряжение. В этом случае может образоваться стример на участке от катода до головы лавины и катод как бы прорастет к аноду.