![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •7 Полосы равной толщины. Кольца Ньютона.
- •8Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля. Метод зон Френеля. Дифракция от круглого отверстия.
- •9 Дифракция плоской волны от щели
- •10 Дифракционная решетка, дифракция от решетки. Разрешающая способность решетки.
- •11Поляризация света. Естественный и поляризованный свет.
- •12 Тепловое излучение. Характеристики теплового излучения. Закон Кирхгофа. Функция планка.
9 Дифракция плоской волны от щели
Щелью назыв узкое || длинное отверстие ширина которого а соизмерима с длиной волны.
Направим на щель пучок || лучей, когда фронт волны дойдет до щели, то часть его будет закрыта, а каждая т открытой части волнового фронта т.е каждая т щели будет самостоят когерентно-вторичным источником, источником посылающим свет во всех направлениях. Дифракцию в || лучах наблюд в бесконечности.
Чтобы
приблизить дифракц картину экран на
который она наблюд помещ в фокальн
плоскости собирающей линзы. || лучи
идущие под углом φ от всех вторичн
источников собир-ся в побочном фокусе
Fφ
. чтобы узнать, что наблюд в побочном
фокусе Fφ
необход разбить щель на зоны Френеля.
Отрезок ВД есть оптич разность хода
лучей идущих от краев щели ВД=Δ. Разобьем
этот отрезок ВД на отрезки равные по
длине
.
Из точек деления проведем плоскости
к ВД , они и разобьют щель на зоны Френеля,
которые будут иметь форму в виде
прямоугольников || ребру щели. Действит
, расст , пройденные волнами от 2-х
соседних зон отличаются на
т.е волны от 2-х соседних зон приходят
в противофазах. Если число зон будет
четное, то наблюд минимум интенсивности,
а число зон будет столько сколько раз
разность хода разбили на
. если Δ=
-
min.
Из чертежа ВД=а*sinφ=Δ
а*sinφ= – уравнение определ-ее углы φ под которым видны мин интенсивности на экране. Если в щели уклад нечетное число зон Френеля то и разность хода разбив на нечетн число раз
ВД=а*sinφ=(2m+1) – уравнение определ положение углов под котор видны max интенсивности на экране. Если на щель направим белый свет , то каждый максимум( кроме центрального, он остается белым) превратится в спектр, повернутый фиолетовой частью к центру экрана.
10 Дифракционная решетка, дифракция от решетки. Разрешающая способность решетки.
Дифракц решеткой назыв сов-ть || щелей, лежащих в одной плоскости, одинаков по ширине и раздел одинаков по ширине темными промежутками.
а- ширина щели; в- ширина темного промежутка(штриха); a+b=d – период решетки ; l=dN, где N- число щелей или число штрихов.
Рассмотрим дифракцию от 2-х щелей.
Направим пучок || лучей на 2 щели, на экране наблюд 2 процесса:
2)
каждая щель независимо друг от друга
дает дифракц картину положение которой
не зависит от положения щелей. 2 пучка
света от 2-х щелей – когерентны и дают
интерференцию когерентных лучей. На
экране находятся места, где мах
интенсивности от 1 щели наклад на мах
интерференции от 2-х щелей. Это будут
очень яркими максимумы получивш назван
главных максимумов. Положение главн
мах удобно найти по условию мах для
интерференции света: мах в интерференции
наблюд когда Δ=
в оптич разности хода уклад четное
число длин полуволн . из чертежа
Δ=ВД=(а+в)sinφ
(а+в)sinφ=mλo-
уравнение с помощью которого опред
положение главных мах при дифракции
на решетке. Здесь m-
порядок главного максимума. Если будем
увеличив кол-во щелей на решетке, тогда
между главными максимумами возникает
(N-1)
– добавочный максимум. Главн мах
становятся уже и ярче т.к энергия из
минимумов восвобождается и распространяется
на главные мах с меньшей площадью.
Положение главн мах на экране не меняется
поэтому уравнение d*sinφ=mλ
, d=(a+b)
справедливо не только для 2-х щелей, но
и для любого кол-ва щелей для всей
решетки.