- •По теме «Плоское движение твёрдого тела»
- •Степени свободы твердого тела
- •Вращательное движение твердого тела вокруг оси. Угловая скорость и угловое ускорение
- •Равномерное и равнопеременное вращения
- •Скорости и ускорения точек вращающегося тела.
- •2. Ускорения точек тела. Для нахождения ускорения точки м воспользуемся формулами , .
- •Вращение тела вокруг неподвижной точки
- •1) Углы Эйлера. Уравнения вращения тела с одной неподвижной точкой.
- •2) Теорема Даламбера – Эйлера. Мгновенная ось вращения.
- •3) Скорость точек тела.
- •4) Ускорение точек тела.
3) Скорость точек тела.
По теореме Даламбера-Эйлера за малое время движение тела можно представить как вращение вокруг неподвижной оси с некоторой угловой скоростью (рис.23).
Рис.23
Тогда скорость точки : В пределе, при , угловая скорость будет приближаться к мгновенной угловой скорости , направленной по мгновенной оси вращения , а скорость точки - к истинному значению:
.
Но таким же образом находится скорость точки при вращении тела вокруг оси, по которой направлен вектор , в нашем случае – по мгновенной оси вращения . Поэтому скорость точки можно определить как скорость её при вращении тела вокруг мгновенной оси . Величина скорости (рис.23).
Рис. 9.9.
Определение скоростей точек тела значительно упрощается, если известна мгновенная ось вращения . Иногда её можно найти, если удастся обнаружить у тела хотя бы ещё одну точку, кроме , скорость которой в данный момент равна нулю, и провести ось из неподвижной точки О через эту точку. Так как мгновенная ось вращения – геометрическое место точек, скорости которых равны нулю в данный момент времени.
Пример 6. Водило , вращаясь вокруг вертикальной оси с угловой скоростью , заставляет диск радиуса кататься по горизонтальной плоскости (рис.24).
Рис.24
Рис. 9.10.
Если представить диск как основание конуса с вершиной в неподвижной точке , то движение диска можно назвать вращением вокруг этой неподвижной точки .
Так как скорость точки касания диска с плоскостью равна нулю, то мгновенная ось вращения проходит через эту точку. И вектор мгновенной угловой скорости будет направлен по этой оси.
Точка вместе с водилом вращается вокруг оси . Поэтому её скорость (рис.24). Эта скорость определяет направление вращения диска вокруг оси и направление вектора . Величина угловой скорости (h – расстояние от до оси ). Теперь можно найти скорость любой точки диска, рассматривая его движение как вращение вокруг оси . Так, например, скорость точки : . Так как и , то и
4) Ускорение точек тела.
Сначала определим угловое ускорение тела . При движении тела вектор угловой скорости изменяется и по величине, и по направлению. Точка расположенная на его конце будет двигаться по некоторой траектории со скоростью (рис.25).
Рис.25
Если рассматривать вектор как радиус-вектор этой точки, то .
Итак. Угловое ускорение тела можно определить как скорость точки, расположенной на конце вектора угловой скорости:
.
Этот результат называется теоремой Резаля.
Теперь обратимся к определению ускорения точек. Ускорение какой-либо точки тела
,
есть сумма двух векторов.
Первый вектор . Модуль его , где h1 – расстояние от точки до вектора . Направлен он перпендикулярно и . Но таким же способом определяется касательное ускорение. Поэтому первую составляющую ускорения определяют как касательное ускорение, предполагая, что тело вращается вокруг оси, совпадающей с вектором . И обозначается этот вектор ускорения так
Второй вектор Модуль его , но , т.к. векторы и перпендикулярны друг другу.
Рис.26
Значит , где h2 – расстояние от точки М до мгновенной оси , до вектора .
Направлен вектор перпендикулярно и , т.е. так же как вектор нормального ускорения при вращении вокруг оси , или вектора . Поэтому этот вектор ускорения и обозначают, соответственно, так:
Итак, ускорение точек тела, вращающегося вокруг неподвижной точки, определяется как сумма двух ускорений:
Этот результат называется теоремой Ривальса.
Заметим, что в общем случае векторы и не совпадают и угол между и не равен , векторы не перпендикулярны друг другу, как это было при вращении тела вокруг неподвижной оси.
Пример 7. Продолжим исследование движения диска (пример 6). Модуль угловой скорости Значит вектор вместе с осью , которая всегда проходит через точку касания диска с плоскостью, вращается вокруг оси и описывает конус. Точка М на конце вектора движется по окружности радиуса с угловой скоростью . Поэтому угловое ускорение диска .
Откладывается вектор из неподвижной точки О. Направлен он, как скорость , перпендикулярно водилу , параллельно оси х (рис. 27).
Рис.27
Найдём ускорение точки В.
Ускорение Направлен вектор перпендикулярно и расположен в плоскости .
Ускорение Вектор направлен по , перпендикулярно мгновенной оси . Модуль вектора найдём с помощью проекций на оси :
Значит