Лекция 9
3.2.3 Принцип работы лазера
Рассмотрим в какой-либо среде два произвольных энергетических уровня 1 и 2 с соответствующими населенностями N1 и N2. Пусть в этой среде в направлении оси z распространяется плоская волна с интенсивностью, соответствующей плотности потока фотонов F. Тогда в соответствии с выражениями (3.3) – (3.6) изменение плотности потока dF, обусловленное как процессами вынужденного излучения, так и процессами поглощения, в слое dz (заштрихованная область на рис. 3.3) определяется уравнением
. (3.7)
Из уравнения (3.7) следует, что в случае N2 > N1 среда ведет себя как усиливающая (т. е. ), а в случае N2 < N1 – как поглощающая.
Известно, что при термодинамическом равновесии населенности энергетических уровней описываются статистикой Больцмана. Так, если и – населенности двух уровней при термодинамическом равновесии, то мы имеем
(3.8)
где k – постоянная Больцмана, а Т – абсолютная температура среды. Таким образом, мы видим, что в случае термодинамического равновесия N2 < N1. В соответствии с (3.7) такая среда поглощает излучение на частоте ν, что обычно и происходит. Однако если удастся достигнуть неравновесного состояния, для которого N2 > N1, то среда будет действовать как усилитель. В этом случае будем говорить, что в среде существует инверсия населенностей, имея в в иду, что разность населенностей ( ) противоположна по знаку той, которая существует в обычных условиях термодинамического равновесия ( ).
С
Рисунок
3.3 – Изменение плотности потока
фотонов dF
при
прохождении плоской электромагнитной
волны через слой вещества толщиной dz
Если частота перехода попадает в СВЧ-диапазон, то соответствующий усилитель называется мазером. Если же частота перехода ν соответствует оптическому диапазону, то усилитель называется лазером. Практически, однако, слово лазер широко используется не только для частот видимого диапазона, но и для частот, лежащих в ближнем и дальнем ИК-, УФ- и даже в рентгеновском диапазонах. В таких случаях мы будем говорить соответственно об инфракрасных, ультрафиолетовых и рентгеновских лазерах.
Д ля того чтобы усилитель превратить в генератор, необходимо ввести подходящую положительную обратную связь. В СВЧ-диапазоне это достигается тем, что активную среду помещают в объемный резонатор, имеющий резонанс при частоте ν. В лазере обратную связь обычно получают размещением активной среды между двумя зеркалами с высоким коэффициентом отражения (например, между плоскопараллельными зеркалами, как показано на рис. 3.4). Такая система зеркал называется оптическим резонатором. В этом случае плоская электромагнитная волна, распространяющаяся в направлении, перпендикулярном зеркалам, будет поочередно отражаться от них, усиливаясь при каждом прохождении через активную среду.
Рисунок 3.4 – Схема
устройства лазера
Если одно из двух зеркал сделано частично прозрачным, то на выходе системы можно выделить пучок полезного излучения. Однако как в мазерах, так и в лазерах генерация возможна лишь при выполнении некоторого порогового условия.
Например, в лазере генерация начнется тогда, когда усиление активной среды компенсирует потери в нем (скажем, потери, обусловленные частичным выходом излучения из резонатора через зеркало). Из выражения (3.7) легко получить отношение выходной и входной плотностей потока фотонов за один проход в активной среде (усиление излучения за один проход):
,
интегрируя, получим ,
отсюда , (3.9)
где l – длина активной среды. Если потери в резонаторе определяются только пропусканием зеркал, то порог генерации будет достигнут при выполнении условия
, (3.10)
где R1 и R2 – коэффициенты отражения зеркал по интенсивности. Это условие показывает, что порог достигается тогда, когда инверсия населенностей приближается к некоторому критическому значению , называемому критической инверсией и определяемому соотношением
. (3.11)
Как только достигнута критическая инверсия, генерация разовьется из спонтанного излучения. Действительно, фотоны, которые спонтанно испускаются вдоль оси резонатора, будут усиливаться. Этот механизм и лежит в основе лазерного генератора, называемого обычно просто лазером