Исследование газоразрядной плазмы методом зондов / Плазма8
.docФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ
«Санкт-Петербургский государственный
электротехнический университет
“ЛЭТИ” имени В.И. Ульянова (Ленина)» (СПбГЭТУ)
Кафедра электронных приборов и устройств
Отчет
по лабораторной работе № 8
исследование газоразрядной плазмы методом зондов
Выполнила студентка группы 6213: Козлова Ю.В.
Проверил: Марцынюков С.А.
Санкт-Петербург
2008
Цель работы: ознакомление с зондовой методикой диагностики газоразрядной плазмы и экспериментальное определение параметров положительного столба разряда низкого давления.
Основные теоретические положения:
Газоразрядная плазма представляет собой высоко ионизованный газ (109—1012 пар ионов на 1 см3), в котором концентрации положительно и отрицательно заряженных частиц приблизительно равны между собой и хаотическое движение частиц преобладает над их направленным движением.
Различают два вида плазмы — изотермическую и газоразрядную.
Изотермическая плазма в чистом виде наблюдается лишь в области высоких температур (атмосфера звезд, солнца, термоядерные реакции и т. д.). Она возникает и поддерживается за счет термической ионизации газа. Такая плазма находится в состоянии термодинамического равновесия, т. к. средняя кинетическая энергия всех составляющих плазму частиц—положительных и отрицательных ионов, электронов, нейтральных и возбужденных частиц—одинакова и соответствует температуре окружающего пространства.
В газоразрядной плазме, имеющей место в ионных приборах, заряженные частицы приобретают энергию, достаточную для ионизации нейтрального газа, за счет ускорения в электрическом поле.
Такая плазма является термически неравновесной вследствие того, что в стационарном режиме средняя скорость (и средняя энергия) теплового движения заряженных частиц, получающих дополнительное ускорение в электрическом поле, оказывается больше средней скорости нейтральных частиц газа.
Энергия теплового движения положительных и отрицательных ионов, обладающих массой, близкой к массе нейтральной частицы, сравнительно невелика вследствие заметного обмена энергиями при соударениях с нейтральными частицами газа. Энергия электронов, обладающих ничтожно малой массой, оказывается во мне1;» раз больше энергии нейтральных частиц газа, поскольку электроны' практически не теряют энергии при упругих соударениях, неупругие же соударения составляют ничтожную долю от общего числа соударений.
При наличии у электронов максвелловского распределения по скоростям, среднюю кинетическую энергию электронов в плазме можно характеризовать температурой Т.
Температура электронного газа оказывается много выше температуры нейтрального газа.
Температура электронного газа является основным внутренним параметром, характеризующим энергетическое состояние электронов в плазме. Кроме того, к параметрам плазмы относятся: плотности направленного ионного и электронного токов, продольная напряженность поля (Еz) и распределение потенциала вдоль разрядного пространства.
Рис. 1 Схема лабораторной установки
Исследование проводилось для 2-го и 3-го зондов, расположенных вдоль газоразрядной трубки.
Рис. 2
где d=1mm, l=30mm, h2=20mm, h3=15 mm.
Обработка экспериментальных данных:
Таблица 1 Таблица 2
2-ой зонд: 3-ий зонд:
U2, B |
Iз, mA |
ln(Ie) |
-29 |
-0,01 |
|
-26 |
-0,01 |
|
-22 |
-0,008 |
|
-20 |
-0,008 |
|
-18 |
-0,007 |
|
-15 |
-0,005 |
|
-14 |
0 |
|
-12 |
0,4 |
|
-11 |
1 |
0 |
-10 |
2,5 |
0,916 |
-8 |
8,8 |
2,175 |
-7 |
16 |
2,773 |
-6 |
16 |
2,773 |
-3 |
18 |
2,890 |
0 |
19 |
2,994 |
U3, B |
Iз, mA |
ln(Ie) |
-29 |
-0,02 |
|
-26 |
-0,018 |
|
-22 |
-0,015 |
|
-20 |
-0,011 |
|
-18 |
-0,011 |
|
-17 |
-0,09 |
|
-15 |
0,2 |
|
-14 |
1 |
0 |
-12 |
7 |
1,946 |
-11 |
18 |
2,890 |
-10 |
22 |
3,091 |
-8 |
32 |
2,466 |
-7 |
37 |
3,661 |
-6 |
37 |
3,661 |
-3 |
37 |
3,661 |
0 |
38 |
3,638 |
Рис. 3
Рис 4
Рис.6
При наличии у электронов плазмы Максвелловского распределения по скоростям функция при напряжении на зонде меньше потенциала плазмы представляет собой прямую. Из графика зависимости можно определить
температуру электронного газа:
;
Для 2-ого зонда:
Для 3-ого зонда:
Потенциалы плазмы в местах нахождения зондов:
2-ой зонд - -7,8 В
3-ий зонд - -10,4 В
Продольный градиент поля:
Ez= (Uп1-Uп2)/L
Ez=(-7,8+10,4)/0,03 = 86,6 В/м
Концентрация заряженных частиц:
Для 2-ого зонда:
Для 3-ого зонда:
Вывод: в данной работе было проведено исследование газоразрядной плазмы методом зондов, построены вольтамперные характеристики вводимых зондов, с помощью которых определены основные параметры плазмы. Так параметры температуры электронного газа и концентрация заряженных частиц оказались примерно одинаковыми в разных точках положительного столба.