- •Магнитное поле
- •Сила Лоренца
- •Принцип действия циклических ускорителей заряженных частиц.
- •Эффект Холла.
- •Магнитное поле движущегося заряда
- •Сила Ампера
- •Закон Био —– Савара — Лапласа
- •Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •Магнитное поле кругового тока
- •Взаимодействие параллельных проводников с током. Единица силы тока.
- •Графическое представление поля . Теорема Гаусса
- •Циркуляция магнитного поля.
- •Ротор магнитного поля.
- •Применение теоремы о циркуляции вектора Магнитное поле соленоида
- •Магнитное поле тороида
- •Контур с током в магнитном поле. Магнитный момент контура с током.
- •Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле
- •Магнитное поле в веществе Элементарные носители магнетизма
- •Намагничивание магнетика
- •Напряженность магнитного поля. Теорема о циркуляции напряженности магнитного поля
- •Магнитная проницаемость среды. Классификация магнетиков
- •Диамагнетизм
- •Парамагнетизм
- •Ферромагнетизм
- •Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея
- •Токи Фуко
- •Индуктивность контура. Индуктивность соленоида
- •Явление самоиндукции. Эдс самоиндукции
- •Наблюдение самоиндукции
- •Ток при замыкании и размыкании цепи
- •Энергия магнитного поля. Плотность энергии магнитного поля.
- •Явление взаимной индукции
- •Ток смещения. Уравнения Максвелла
- •Электронная теория проводимости металлов (классическая теория Друде — Лоренца)
- •Закон Ома в электронной теории
- •Закон Джоуля — Ленца в электронной теории
- •Закон Видемана — Франца в электронной теории
- •Затруднения классической электронной теории металлов
- •Сверхпроводимость
Сила Ампера
На проводник с электрическим током в магнитном поле, действует сила, называемая силой Ампера. Сила Ампера , приложенная к малому элементу проводника длины , с током силы I, создается силами Лоренца, которые действуют на движущие в проводнике носители тока. Пусть — объем элемента проводника, тогда число носителей тока в нем , где — концентрация носителей тока. Если — средняя скорость упорядоченного движения носителей тока, а — заряд одного носителя, тогда сила Ампера, действующая на элемент проводника, будет равна . Учитывая, что — плотность тока получим закон Ампера
.
Вектор называют объемным элементом тока. Если же ток течет по тонкому проводу, то он называется линейным. Из-за малости площади поперечного сечения проводника можно считать, что плотность тока постоянна, , и, следовательно, . Вектор называют линейным элементом тока. Вектор совпадает по направлению с вектором плотности тока. Тогда закон Ампера для линейного тока принимает вид
.
Сила Ампера, действующая в магнитном поле на проводник конечной длины с током , равна
.
В частности, если поле однородно, а проводник прямолинейный, то
.
Направление силы можно найти по правилу левой руки: если расположить ладонь левой руки так, чтобы вектор входил в ладонь, а четыре вытянутых пальца совпадали с направлением электрического тока в проводнике, то отставленный большой палец укажет направление силы Ампера. По модулю сила Ампера будет равна
,
где — угол между направлением тока (вектором плотности тока) в проводнике и вектором .
Из закона Ампера следует, что сила максимальна, если проводник с током расположен перпендикулярно к магнитному полю, тогда модуль вектора индукции :
.
Магнитная индукция численно равна отношению максимальной силы, действующей со стороны магнитного поля на малый элемент проводника с током, к произведению силы тока на длину этого элемента. Направлен вектор так, что , , и образуют правовинтовую тройку.
Закон Био —– Савара — Лапласа
Рассмотрим вопрос о нахождении магнитного поля, создаваемого постоянными электрическими токами. Этот вопрос будем решать, исходя из закона , определяющего индукцию магнитного поля равномерно движущегося точечного заряда. Представив заряд , как заряд элементарного объема токопроводящей среды , где — объемная плотность заряда носителей тока, и учитывая, что плотность тока , где скорость упорядоченного движения носителей тока, мы получим формулу
, (1)
выражающую индукцию магнитного поля, созданного элементом тока .
Если же ток течет по тонкому проводу, то и для линейного элемента тока выражение (1) принимает вид
. (2)
Направление вектора определяется правилом векторного произведения — правила буравчика. Острие буравчика направляют вдоль вектора (вдоль проводника в направлении тока), рукоятку вдоль радиус-вектора , проведенного от элемента тока к исследуемой точке поля, тогда направление движения конца рукоятки при правовинтовом вращении укажет направление вектора . Модуль вектора будет равен
,
где — угол между векторами и , r — модуль радиус-вектора .
Формулы (1) и (2) выражают закон Био — Савара — Лапласа. Био и Савар сформулировали закон для силы, с которой элемент тока действует на магнитный полюс. Лаплас проанализировал экспериментальные данные, полученные Био и Саваром, и нашел, что магнитное поле любого тока может быть вычислено как векторная сумма (суперпозиция) полей, создаваемых отдельными элементами тока, на которые мысленно разбивают проводник с током. То есть полное поле , создаваемое всем проводником с током, в соответствии с принципом суперпозиции определяется в результате интегрирования выражений (1) или (2) по всем элементам тока:
, .
Приведем несколько простейших примеров на нахождение индукции магнитного поля.