- •4. Энергия в электростатике.
- •4.1. Энергия взаимодействия двух точечных зарядов.
- •4.2. Энергия взаимодействия системы из точечных зарядов.
- •4.3. Полная электростатическая энергия заряженного тела.
- •4.4. О локализации электростатической энергии.
- •4.5 Энергия системы, состоящей из двух заряженных тел.
- •4.6 Энергия взаимодействия точечного электрического диполя с внешним полем .
- •Пункт 5. Проводник в электростатике.
- •Пункт 5.1 Проводник и электростатическое поле.
- •Пункт 5.2 Метод электростатических изображений.
- •Пункт 5.3. Электрическая емкость.
- •Емкость
4.5 Энергия системы, состоящей из двух заряженных тел.
Рассмотрим 2 тела, создающих соответственно поля и . Тогда в соответствии с принципом суперпозиции:
Возведем это равенство скалярно в квадрат:
Если теперь домножим это выражение на , то два первых слагаемых могут интерпретироваться как объемная плотность энергии электрического поля. Тогда полная энергия системы может быть представлена в виде:
Отметим, что полная энергия системы, собственная энергия первого и второго тел – величины неотрицательные. Если изменяется расположение тел, но не изменяется расположение зарядов на этих телах, то . Поля подчиняются принципу суперпозиции, однако энергия суммы тел не равна сумме энергий отдельных тел.
Для самостоятельного изучения
4.6 Энергия взаимодействия точечного электрического диполя с внешним полем .
Р ассмотрим точечный диполь, находящийся во внешнем поле , запишем выражение для нахождения энергии их взаимодействия:
если , то , энергия минимальна
если , то , энергия максимальна.
Мы знаем, что система обычно стремится минимизировать свою энергию, поэтому диполь будет поворачиваться в такое положение, чтобы вектор был направлен по полю, это, очевидно, и будет его устойчивое положение во внешнем поле.
Теперь вернемся к описанию силового (или динамического) действия внешнего поля на диполь. В пункте 4.2 было показано, что на диполь, помещенный в поле действуют сила и момент сил, соответственно равные:
Т еперь мы хотим посмотреть на эти выражения с энергетической точки зрения.
Получим несколько иное выражение для силы, действующей на диполь, находящийся во внешнем поле.
Представим несколько иначе , учитывая малость . Введем произвольно ориентированную декартову систему координат, тогда
будет иметь проекции на координатные оси , и . Если мы теперь мысленно переместимся из отрицательного полюса в положительный полюс, то наше перемещение вдоль в декартовой системе координат может быть представлено в виде:
тогда, подставив полученное выражение в исходное, получим:
К полученной формуле можно было прийти и несколько иначе, исходя из формулы, связывающей потенциальную силу и потенциальную энергию:
Р ассмотрим теперь связь энергии диполя с моментом сил, действующих на него во внешнем поле. Рассмотрим произвольную ориентацию диполя во внешнем поле в декартовой системе координат. Диполь лежит в плоскости XY. Поле направлено вдоль оси X. Очевидно момент сил будет направлен вдоль отрицательного направления оси z. Рассчитаем этот момент сил:
Поворачивая диполь в пространстве, изменяя угол , а значит и энергию диполя, получим:
- это и есть модуль момента сил, его направление видно из рисунка. Итак, получаем:
Пункт 5. Проводник в электростатике.
Проводник – это вещество, в котором есть свободные носители электрического заряда, способные двигаться внутри вещества под действием приложенных к ним сил. В металлах это свободные электроны.