- •9. Закон сохранения момента импульса. Кинетическая энергия вращения.
- •11. Элементы механики жидкости. Линии тока. Уравнение неразрывности.
- •13. Основной закон релятивистской динамики. Полная энергия частицы. Связь между энергией и импульсом.
- •15. Идеальные газ. Законы идеального газа. Парциальное давление. Уравнение Клайперова-Менделеева.
- •17. Закон Максвелла о распределении молекул по скоростям. Средняя скорость молекулы, среднеквадратичная скорость молекулы, наиболее вероятная скорость молекулы.
- •18.Частота соударений молекул. Средняя длинна свободного пробега.
- •19.Явления переноса. Законы Фика, Фурье и Ньютона. Диффузия. Теплопроводность.
- •20. Внутреннее трение. Вязкость. Связь между вязкостью, коэффициентом диффузии и теплопроводностью.
- •21.Первое начало термодинамики. Работа газа при изопроцессах.
- •22. Удельная и молярная теплоёмкость. Молярная теплоёмкость при постоянном объёме и при постоянном давлении.
- •23.Адиабатный процесс. Уравнение адиабаты. Политропический процесс.
- •24.Циклы. Прямые и обратные цыклы. Термический кпд. Обратимые и необратимые процессы.
- •25.Приведённое количество теплоты. Энтропия. Изменение энтропии.
- •2 6.Второе начало термодинамики. Тепловой двигатель. Теорема Карно. Цикл Карно. Кпд цикла Карно.
- •27.Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса. Понятие о критических параметрах. Изотермы Ван-дер_ваальса.
- •29.Жидкости. Поверхностная энергия. Поверхностное натяжение. Смачивание. Капиллярные явления.
27.Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса. Понятие о критических параметрах. Изотермы Ван-дер_ваальса.
Реальный газ — газ, который не описывается уравнением состояния идеального газа Клапейрона — Менделеева.Зависимости между его параметрами показывают, что молекулы в реальном газе взаимодействуют между собой и занимают определенный объем. Состояние реального газа часто на практике описывается обобщенным уравнением Менделеева — Клапейрона: где p — давление; T — температура; Zr = Zr (p,T) — коэффициент сжимаемости газа; m - масса; М — молярная масса; R — газовая постоянная. Уравнение состояния газа Ван-дер-Ваальса — уравнение, связывающее основные термодинамические величины в модели газа Ван-дер-Ваальса.Хотя модель идеального газа хорошо описывает поведение реальных газов при низких давлениях и высоких температурах, в других условиях её соответствие с опытом гораздо хуже. В частности, это проявляется в том, что реальные газы могут быть переведены в жидкое и даже в твёрдое состояние, а идеальные — не могут.Для более точного описания поведения реальных газов при низких температурах была создана модель газа Ван-дер-Ваальса, учитывающая силы межмолекулярного взаимодействия. В этой модели внутренняя энергия U становится функцией не только температуры, но и объёма. Термическим уравнением состояния (или, часто, просто уравнением состояния) называется связь между давлением, объёмом и температурой.Для одного моля газа Ван-дер-Ваальса оно имеет вид: где
p — давление,V — молярный объём,T — абсолютная температура,
R — универсальная газовая постоянная.
28. Внутренняя энергия реального газа складывается из кинетической энергии теплового движения его молекул, которая определяет внутреннюю энергию идеального газа и потенциальную энергию межмолекулярного взаимодействия. Потенциальная энергия реального газа обусловлена только силами притяжения между молекулами. Наличие сил притяжения приводит к возникновению внутреннего давления на газ
Работа, которая затрачивается на преодоление сил притяжения, действующих между молекулами газа, идет на увеличение потенциальной энергии системы.
где постоянная интегрирования принята равной нулю. Знак «–» означает, что молекулярные силы, создающие внутреннее давление P′, являются силами притяжения. Учитывая оба слагаемых, получим, что внутренняя энергия моля реального газа растет с повышением температуры и увеличением объема. Если газ расширяется без теплообмена с окружающей средой, т.е. dQ = 0, и не совершает внешней работы, т.е. dA = 0, то на основании первого начала термодинамики получим, что
U1 = U2 (2).
Следовательно, при адиабатическом расширении без совершения внешней работы внутренняя энергия газа не изменяется. Равенство (2) формально справедливо как для идеального, так и для реального газа, но физический смысл для обоих случаев совершенно различен.Для идеального газа равенство (2) означает равенство температур, т.е. T1 = T2, и при адиабатическом расширении идеального газа в вакуум его температура не изменяется.