- •Тема 1. Законы термодинамики
- •§1. Предмет физической химии. Проблемы и методы физической химии.
- •§2. Первый закон термодинамики.
- •§3. Применение I закона термодинамики к простейшим процессам.
- •§4. Примеры решения задач.
- •§5. Термодинамические расчеты. Закон Гесса.
- •§ 6. Теплота образования.
- •§7. Теплота сгорания.
- •§8. Зависимость теплового эффекта реакции от температуры.
- •§9. Температурная зависимость теплоемкостей.
- •§10. Примеры решения задач.
- •Таким образом
- •§11. Второй закон термодинамики.
- •§12. Необратимые и обратимые процессы.
- •§13. Математическое выражение второго закона термодинамики.
- •§14. Цикл Карно.
- •§15. Вычисление изменения энтропии при различных процессах.
- •§16. Примеры решения задач.
- •§17. Термодинамические функции: энергия Гиббса и энергия Гельмгольца.
- •§18. Зависимость свободной энергии и энтропии от параметров состояния.
- •§19. Примеры решения задач.
- •§20. Уравнение Клаузиуса- Клайперона.
- •§21. Примеры решения задач:
- •§22. III закон термодинамики.
- •Тема 2. Химическое равновесие.
- •§1. Химическое равновесие в гомогенных системах.
- •§2. Различные формы констант равновесия.
- •§3. Расчет выхода реакции.
- •§4. Изотерма химической реакции.
- •§5. Зависимость константы равновесия от температуры.
- •§6. Гетерогенные химические реакции.
- •§7. Расчеты химического равновесия по таблицам стандартных термодинамических величин.
- •§8. Примеры решения задач.
- •Таким образом
- •Под величиной lnP подразумевается логарифм отношения исходных парциальных давлений продуктов реакции и исходных веществ в степенях соответствующих их стехиометрическим коэффициентам.
- •Тема 3. Фазовые равновесия.
- •§1. Основные определения. Условия равновесия в многофазных системах. Правило фаз Гиббса.
- •§2. Вывод правила фаз Гиббса
- •§3. Диаграммы равновесия двухкомпонентных систем.
- •§3.1. Первый тип диаграмм. Компоненты а и в неограниченно взаимно растворимы в жидком состоянии, а в твердом состоянии не образуют ни растворов, ни соединений.
- •§3.2. Правило рычага.
- •§3.3. Второй тип диаграмм. Компоненты а и в неограниченно растворимы друг в друге как в жидком, так и в твердом состоянии и не образуют между собой химических соединений.
- •§3.4. Третий тип диаграмм. Компоненты а и в имеют ограниченную взаимную растворимость в твердом состоянии и неограниченную взаимную растворимость в жидком состоянии.
- •§3.5. Четвертый тип диаграмм. Компоненты а и в образуют прочные химические соединения, устойчивые вплоть до температуры плавления.
- •§3.6. Пятый вид диаграмм. Компоненты а и в образуют непрочное соединение, разлагающееся ниже температуры плавления.
- •§3.7. Пример.
- •Тема 4. Термодинамическая теория растворов.
- •§1. Основные определения.
- •§2. Способы выражения концентраций растворов.
- •§3. Примеры решения задач.
- •§4. Парциальные мольные величины.
- •§5. Бесконечно-разбавленные растворы.
- •§6. Давление пара растворенного вещества.
- •§7. Давление пара растворителя.
- •Сколько олова нужно растворить в 50 г ртути, чтобы давление пара ртути понизилось от 709,9 до 700 мм.Рт.Ст.
- •§8. Температуры кипения и замерзания разбавленных растворов нелетучих веществ.
- •§9. Осмотическое давление.
- •§10. Закон действующих масс для разбавленных растворов.
- •§11. Закон распределения.
- •§12. Совершенные растворы.
- •§13. Давление пара.
- •§14. Закон действующих масс.
- •§15. Растворимость.
- •§15. Неидеальные растворы. Отклонения от идеальности.
- •§16. Термодинамическая активность.
- •§17. Выбор стандартного состояния.
- •§18. Закон действующих масс.
- •§19. Распределение компонентов между фазами.
- •§20. Связь между активностями компонентов.
- •§21. Методы определения активности.
- •Измерение давления пара.
- •Изучение химического равновесия.
- •Определение активности по закону распределения.
§16. Термодинамическая активность.
Приведенные нами соотношения для идеальных растворов не могут быть непосредственно использованы для вычислений равновесий, в которых участвуют реальные растворы. В частности, один из основных законов химии – закон действующих масс – не выполняется в реальных растворах, т.к. константа равновесия оказывается непостоянной величиной и зависит от концентрации. Построение теории реальных растворов невозможно ввиду их разнообразия и сложности.
В связи с этим в теории возникла задача разработать метод, который позволил бы связать различные свойства реальных растворов. Разумеется, с помощью такого метода невозможно абсолютное предсказание свойств растворов, а возможно лишь относительное предсказание некоторых свойств, если какое-либо одно из них известно из опыта. Например, если известно давление пара над растворами как функция состава, то можно вычислить такие характеристики, как распределение компонентов между фазами, растворимость, равновесие при химических реакциях и т.д. В качестве функции, связывающей свойства растворов друг с другом, Льюисом была предложена новая величина – термодинамическая активность.
В классической термодинамике такая связь между различными функциями выражалась при помощи уравнения состояния. Это уравнение, однако, нецелесообразно использовать для описания жидких и твердых растворов. Таким образом, применительно к реальным растворам задача состоит в том, чтобы по любому свойству иметь возможность предсказать все остальные. При этом возникает вопрос, какую характеристику раствора принять за основную. Такая характеристика должна удовлетворять следующим требованиям:
1) через нее должны просто выражаться все термодинамические свойства растворов;
2) в предельных случаях (для идеальных растворов) она должна совпадать с концентрацией, а в реальных растворах показывать степень их отклонения от идеальности;
3) с ее помощью желательно сохранить форму уравнений, выражающих законы идеальных растворов.
Химический потенциал удовлетворяет первому требованию и удобен для решения задач в общем виде. Однако его использование в качестве табличной величины и для численных расчетов неудобно. Это связано с тем, что выражения для химического потенциала компонента содержат член RTlnXi или RTlnCi, и поэтому, когда концентрация стремится к нулю, то химический потенциал стремится к бесконечности.
При выборе в качестве основной характеристики давления пара компонента pi удовлетворяется первое требование, однако не выполняется второе. Кроме того, для многих веществ значения pi очень малы и их измерение затруднено.
Как будет показано, всем перечисленным требованиям удовлетворяет термодинамическая активность (а). Так как все термодинамические свойства компонентов раствора выражаются через химический потенциал, то целесообразно в случае реальных растворов сохранить для этой величины такое же определение, как и для идеальных (совершенных и разбавленных растворов):
и . Сохраняя форму этих уравнений, определим химический потенциал компонента в реальном растворе соотношением :
(33)
Таким образом, активность представляет собой такую величину, через которую химический потенциал компонента реального раствора выражается так же, как величины химических потенциалов в идеальных растворах через концентрацию и, следовательно, для совершенных и разбавленных растворов активность совпадает с мольной долей (Хi) и молярной концентрацией (Сi).
Из уравнения (33) следует, что если аi=1, то , где - химический потенциал компонента в стандартном состоянии.
Таким образом, в стандартном состоянии активность компонента равна единице. Для совершенных растворов , а для разбавленных .
Из сказанного видно, что функция аi вводится формально. Покажем, что аi пропорциональна упругости пара компонента.
Если какой-либо компонент находится в жидкости и в газовой фазе над ней, то при равновесии:
.
Для стандартного состояния, как и для любого другого, так же можно записать:
.
Вычитая из первого уравнения второе, найдем:
Сопоставление этого уравнения с уравнением (33) показывает, что
.
Отсюда следует соотношение
,
которое позволяет определить активность данного компонента в растворе как соотношение давления пара этого компонента над раствором к давлению его пара в стандартном состоянии. Активность пропорциональна давлению пара ( -постоянная величина) и поэтому характеризует тенденцию компонента покинуть данную фазу. Из этого уравнения следует, что активность является безразмерной величиной.