![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Введение
- •Расчет электрических цепей постоянного тока
- •1.1. Законы Кирхгофа
- •1.2. Соединение сопротивлений
- •1.2.1. Неразветвленная электрическая цепь
- •1.2.2. Разветвленная электрическая цепь с двумя узлами
- •1.2.3. Смешанное соединение резисторов. Расчет электрических цепей методом сворачивания
- •1.3. Расчет электрических цепей методом преобразований
- •1.4. Расчет электрических цепей методом узлового напряжения
- •1.5. Расчет электрических цепей методом узловых и контурных уравнений
- •1.6. Расчет электрических цепей методом контурных токов
- •1.7. Расчет электрических цепей методом наложения (суперпозиции) токов
- •1.8. Электрическая энергия и мощность
- •Вопросы для самопроверки
- •Примеры решения задач
- •Преобразуем треугольник сопротивлений r3, r4, r5 в эквивалентную звезду (рис.12).
- •3. Токи в схеме (рис.12) рассчитаем методом узловых и контурных уравнений.
- •4. Рассчитаем токи в схеме (рис.12) методом узлового напряжения.
- •2.2. Общий случай неразветвленной цепи
- •2.3. Разветвленные цепи переменного тока. Расчет разветвленных цепей методом проводимостей
- •Вопросы для самопроверки
- •Примеры решения задач
- •3. Символический метод расчета электрических цепей переменного тока
- •3.1. Комплексные числа
- •3.2. Алгебраические действия с комплексными числами
- •3.3. Выражение синусоидальных величин комплексными числами
- •Расчет электрических цепей символическим методом
- •Вопросы для самопроверки
- •Примеры решения задач
- •4. Соединение трехфазных цепей звездой
- •4.1. Соединение обмоток генератора звездой
- •4.2. Соединение приемников энергии звездой
- •4.2.1. Соединение приемников энергии звездой при симметричной нагрузке
- •4.2.2. Соединение приемников энергии звездой при несимметричной нагрузке
- •Вопросы для самопроверки
- •5. Соединение трехфазных цепей треугольником
- •5.1. Соединение обмоток генератора треугольником
- •Соединение приемников энергии треугольником
- •5.3. Мощность трехфазных цепей
- •Вопросы для самопроверки
- •Примеры решения задач
- •6. Электрические цепи с несинусоидальными периодическими напряжениями и токами
- •6.1. Основные понятия
- •6.2. Виды периодических кривых
- •6.2.1. Кривые, симметричные относительно оси абсцисс
- •6.2.2. Кривые, симметричные относительно оси ординат
- •6.2.3. Кривые, симметричные относительно начала координат
- •6.2.4. Кривые, симметричные относительно оси абсцисс и начала координат
- •6.3. Действующее значение несинусоидального тока
- •6.4. Расчет электрических цепей при несинусоидальном периодическом напряжении на входе
- •Вопросы для самопроверки
- •Примеры решения задач
- •7. Нелинейные цепи переменного тока
- •7.1. Эдс, магнитный поток и ток в цепи с нелинейной индуктивностью
- •7.2. Влияние гистерезиса на ток катушки с ферромагнитным сердечником
- •7.3. Полная векторная диаграмма и схемы замещения катушки с ферромагнитным сердечником
- •Вопросы для самопроверки
- •Примеры решения задач
- •Задания для контрольных работ
- •Контрольная работа №1
- •Контрольная работа №2
- •Заключение
- •Литература
7. Нелинейные цепи переменного тока
7.1. Эдс, магнитный поток и ток в цепи с нелинейной индуктивностью
Магнитный поток и намагничивающий ток катушки с ферромагнитным сердечником связаны между собой нелинейной характеристикой Ф(i) (рис.41), поэтому индуктивность катушки с сердечником изменяется в зависимости от тока.
В идеализированной катушке, пренебрегая активным сопротивлением ее обмотки и не учитывая потери энергии в сердечнике, напряжение, приложенное катушке, уравновешивается только ЭДС самоиндукции: u = - e .
При синусоидальном напряжении источника ЭДС в катушке может быть только синусоидальной. Но синусоидальная ЭДС может наводиться только магнитным потоком синусоидальной формы:
Ф = Фm sinωt. (162)
Тогда ЭДС самоиндукции, наводимая этим потоком в обмотке,
.
(163)
Поэтому: u = Um sin (ωt + π/2). (164)
а) б)
Рисунок 41
Таким образом, в катушке, у которой можно пренебречь активным сопротивлением обмотки и потоком рассеяния, синусоидальный магнитный поток получается при синусоидальном напряжении на зажимах катушки. По фазе магнитный поток отстает от напряжения на угол π/2, а его амплитуда равна
ФМ = ЕМ/ωw = UM/2πfw. (165)
По кривой Ф(t) = ФМsinωt и графику Ф(t), подобному кривой намагничивания В(Н), так как Ф = ВS и I = Hl/w, можно по точкам построить кривую намагничивающего тока i (t) катушки (рис. 42).
Рисунок 42
Кривая тока несинусоидальна, но симметрична относительно оси абсцисс. Tок и магнитный поток одновременно достигают максимальных значений ФМ и imax и одновременно проходят через нулевые значения. Это значит, что первая гармоника тока совпадает по фазе с магнитным потоком.
При отсутствии потерь в обмотке и в стальном сердечнике, энергия, затраченная при намагничивании сердечника, равна энергии, возвращаемой в цепь питания при размагничивании, и активная мощность цепи равна нулю.
Действующее значение тока I определяется по формуле:
,
(166)
где
-
амплитуда основной кривой тока.
Для катушек с сердечником из электротехнической стали коэффициент kп находится по кривой рис. 43.
Рисунок 43
Зная действующее значение тока, можно построить векторную диаграмму катушки с ферромагнитным сердечником (рис. 44).
Рисунок 44
Векторы тока
и
потока
совпадают по фазе; вектор ЭДС самоиндукции
отстает, а напряжение
на катушке опережает магнитный поток
на 900.
Ток в идеализированной катушке является
реактивным. Он не сопровождается
преобразованием электрической энергии
в другой вид энергии (активная составляющая
тока Ia
= 0), но создает магнитное поле в сердечнике,
поэтому его называют намагничивающим
током.