23. Запаздывающие потенциалы электромагнитного поля.

Это потенциалы электромагнитного поля, удовлетворяющие принципу причинности. Изменение значения потенциалов или полей в точке наблюдений запаздывает по отношению к изменению источников поля расположенных в точке r’ на Dt=

Необходимое для распространения возмущения из точки r’ в r , с – скорость распространения возмущений.

Скалярный φ и А векторный П. описываются однотипными уравнениями

_{2 2}=-4 ₂₂=-

Где источниками являются объемные плоскости электрического заряда r и электрического тока j, C=C_св. (

Потенциалы называются замазывающими, поскольку их излучение запаздывает по отношению к источнику.

24. Классификация полей на основе уравнений Максвелла.

Статические: Электрические; Магнитные. divD= divB=0 rotE=- rotH=j²

Динамические: электромагнитные.

Такое поле может быть названо динамическим поскольку ко всем допускается материя находящаяся в движении, посредством которой и производятся наблюдаемые явления.

Электромагнитное поле описывается посредством уравнений Максвелла.

Совокупность электрических и магнитных полей.

Зак. Гаусса: Зак. непрер.маг. инд: Зак. Фарадея:

Зак. полного тока:

25. Поле ближней зоны и поля индукции электрического диполя.

Электрический диполь – идеальная электростатическая система, состоящая из точечных и равных по абсолютной величине «+» и «-» зарядов. Они находятся на некотором расстоянии друг от друга.

Произведение вектора ℓ проведенного от «-» заряда к «+» на абсолютную величину зарядов q, называется дипольным моментом. d=q*e

Во внешнем поле Е на электрическую диполь действует момент сил d и E; который стремится повернуть его так, чтобы диполь развернулся вдоль направления поля.

Вдали от электрического поля диполя напряженность его электрического поля убывает быстрее, чем у точечного заряда. d=∑qr q– заряд r- радиус вектор

Поле точечного диполя d(α), колеблющегося в вакууме E=; E=

26. Поле дальней зоны электрического диполя.

Поле дальней зоны так же называют волновой зоной. Распространяющуюся в этой области считают практически плоской.

27. Поле плоской волны в однородной среде.

Плоская волна – плоскости фаз нормалью направления распространения волны и параллельных друг другу. В плоской волне электрическое и магнитное поля взаимно перпендикулярны, и так же перпендикулярны направлению распространения. K= W= волновое сопр. среды

E=(x₀E_ox+y₀E_oy)e^-ikz H=[z₀*E]=(-) e^-ikz E=x₀*Ex₀*y₀E_y0

Период изменения поля вдоль координаты z называется длинной волной.

28. Виды поляризации плоских волн в однородной среде.

Поляризация электромагнитных волн – это явление направленного колебания векторов напряженности электрического поля Е или напряжения магнитного поля Н.

Линейная поляризация: в направлении перпендикулярном направлению распространения волны.

Плоскость проходящую направление распространения электромагнитной волны и вектор, называют плоскостью поляризации линейно поляризуемой волны не изменяет своего положения с телом вращения. Во время первого периода описывает своим концом вектор окружность.

Однородная волна с круговой поляризацией получается в результате суперпозиции двух линейно поляризованных волн имеющих перпендикулярный вектор с равными амплитудами и сдвигом выходных фаз на /2. Элиптический - случай промежуточный между круговой и линейной.