![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Часть I лекционного курса "механика. Кинематика. Динамика. Лекция № 7.
- •Неинерциальные системы отсчёта. Силы инерции.
- •Силы инерции, действующие при ускоренном поступательном движении неинерциальной системы отсчета.
- •Силы инерции, действующие на тело, покоящееся во вращающейся системе отсчета.
- •Движущееся тело во вращающейся системе отсчета. Сила Кориолиса.
- •Принцип относительности в механике: Принцип относительности Галилея, преобразование Галилея.
Принцип относительности в механике: Принцип относительности Галилея, преобразование Галилея.
Итак, мы выяснили, что в зависимости от того, в какой неинерциальной системе отсчета мы будем записывать движение материальной точки, будет и видоизменятся форма записи основного закона динамики, т.е. фактически неинерциальные системы отсчета обладают « индивидуальностью ».
А что может сказать про инерциальные системы отсчета? Интуитивно понятно, что описание движения материальных тел в инерциальных системах отсчета должно быть одинаковым. И это связанно с тем, что в классической механики справедлив механический принцип относительности ( принцип относительности Галилея ):
законы динамики одинаковы во всех инерциальных системах отсчета.
Для доказательства этого принципа рассмотрим две системы отсчета, движущихся друг относительно друга с постоянной скоростью ( см. рис. 7.5 )
Инерциальную систему К ( с координатами x, y, z), условно будем считать неподвижной, а систему К/ (с координатами x/, y/ , z/ ) будим считать движущейся относительно К равномерно и прямолинейно со скоростью U=const. Отсчет времени начала движения начнем с момента, когда начало координат
Рис. 7.5. К выводу преобразований Галилея.
обеих систем совпадают.
Пусть
в произвольный момент t
расположение этих систем друг относительно
друга соответствует схеме приведенной
на рис. 7.5. Полагаем, что вектор скорости
направлен вдоль 00/,
так что радиус- вектор проведенный из
0
в 0/
может быть
найден из соотношения :
.
Найдем связь между координатами произвольной точки А в обеих системах. Из рисунка 7.5. видно, что
(
7.21 ).
или в проекциях на оси координат:
x=x/+Uxt ; y = y/ + Uyt ; z = z/ +Uzt ( 7.22 ).
Уравнения ( 7.21 ) и ( 7.22 ) носят название преобразований Галилея.
В частном случае когда система К/ движется со скоростью U вдоль положительной оси Х система К ( в начальный период времени оси координат совпадают ), преобразования координат Галилея будут иметь вид:
Z=Z/ ; Y = Y/ ; X = X/ + Ut . .
Необходимо особо подчеркнуть, что в классической механике предполагается независимость хода времени от относительного движения систем отсчета, т.е. фактически преобразование координат Галилея (7.22) дополняется уравнением:
t = t/ ( 7.23 )
Соотношения ( 7.22 ) и ( 7.23 ) справедливы лишь в случае классической механики, когда U<<c ( с = 3*108 м/с - скорость света), а при скоростях сравнимых со скоростью света, преобразования Галилея заменяются более общими преобразованиями Лоренца.
Получим из соотношения (7.21) правила сложения скоростей в классической механике. Для этого продифференцируем выражение ( 7.21 ) по времени:
(
7.24
).
Посмотрим,
как будут соотносится ускорения
материальной точки в системах отсчёта
К
и К/
, движущихся друг относительно друга
равномерно и прямолинейно. Для этого
продифференцируем по времени выражение
( 7.24), учитывая, что
=
соnst
:
.
( 7.25 )
Из
выражения ( 7.25 ) следует, что ускорение
точки А
в системе отсчета К
и К/,
движущихся друг относительно друга
равномерно и прямолинейно, одинаково.
Следовательно, если на точку А
другие тела не действуют ( а=0
), то и
=0,
т.е. система К/
также будет инерциальной ( точка движется
относительно нее равномерно и прямолинейно
или покоится ).
Таким образом, на основе соотношения ( 7.25 ) можно дать и другую формулировку механического принципа относительности:
Уравнения классической динамики при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой не изменяются, т. е. являются инвариантными по отношению к преобразованиям координат.
Наглядную формулировку « классического » принципа относительности дал Галилей:
Никакими механическими опытами, проведенными в данной инерциальной системе отсчета, нельзя установить, покоится ли она или движется равномерно и прямолинейно.
Гравитационная масса. Эквивалентность инертной и гравитационной масс.
Рассмотрим еще один аспект "классической" механики, касающийся вопроса о возможных типах силовых воздействий между материальными телами и их взаимосвязи.
Существует четыре основных вида взаимодействия, к которым сводятся все известные силы во Вселенной:
-
гравитационное ( оно определяет крупномасштабные события Вселенной – это самое слабое взаимодействие);
-
электромагнитное (удерживает электроны в атомах, связывает атомы в молекулах и кристаллах);
-
сильное взаимодействие (связывает нуклоны – объединяет протоны и нейтроны в ядрах всех элементов). Это самое сильное взаимодействие, но оно ограничено весьма короткими расстояниями ( внутриатомными );
-
слабое взаимодействие (обуславливает силы, действующие между легкими частицами: лептонами между собой и более тяжелыми частицами ); слабое взаимодействие, проявляющееся при β - распаде радиоактивных ядер, имеет очень малую дальность.
В «классической» или «ньютоновской» механики постулируется ( допускается без доказательства ), что между всеми телами действуют силы одной природы – силы тяготения.
Однако, если принять во внимание закон всемирного тяготения Ньютона, когда тела непосредственно не взаимодействуют друг с другом, и его «механические» законы, когда речь идет о силовом взаимодействии тел при непосредственном ( механическом ) контакте друг с другом, то оказывается, что в этих двух случаях масса тела определяется по - разному:
А) Масса тела можно определить путем измерения испытываемого телом ускорения под действием известной силы:
Мин. = F / a (7.26).
Определяемая таким путем масса, обозначенная М ин, известна под названием инертной массы.
Б) Массу можно также определить, измеряя силу ее тяготения к другому телу, например, к Земле:
,
( 7.27 ).
где Мз - масса Земли, G- гравитационная постоянная, определяемая подобным способом масса, обозначаемая Мгр. , носит название гравитационной массы.
Эксперименты показывают, что в пределах точности
измерений инертные массы всех тел пропорциональны
их гравитационным массам.
Простейший опыт- это выяснение того, что все тела вблизи поверхности Земли падают с одинаковым ускорением ( опыты Галилея ).
Тот экспериментальный факт, что не разу не при каких условиях не было обнаружено никаких различий между инертной и гравитационной массами тела, наводит на мысль, что тяготение в известном смысле может быть эквивалентным ускорению. Поэтому для гравитационной и инертной масс в классической физике был сформулирован принцип эквивалентности.
Все физические явления в поле тяготения происходят примерно так же, как и в соответствующем поле сил инерции, если напряженности обоих полей в соответствующих точках пространства совпадают, а прочие начальные условия для рассматриваемых тел одинаковы ( формулировка А. Эйнштейна ).
Пример - никакой эксперимент по изучению движения тел в равноускоренном лифте не может отделить однородное поле тяготения от однородного поля сил инерции.