- •Распространение волн в упругой среде
- •Упругие волны − упругие возмущения, распространяющиеся в твёрдой, жидкой и газообразных средах.
- •Всякая гармоническая упругая волна характеризуется
- •Если колеблющееся тело (камертон, струна, мембрана и т.д.) находится в упругой среде, то
- •Таким образом, периодические деформации, вызванные в каком-нибудь месте упругой среды, будут распространяться в
- •Колебания, возбужденные в какой-либо точке среды (твердой, жидкой или газообразной), распространяются в ней
- •Итак, колеблющееся тело, помещенное в
- •Волны бывают поперечными (колебания происходят в плоскости, перпендикулярной направлению распространения) и продольными (сгущение
- •Жидкие и газообразные среды не имеют упругости сдвига, поэтому в них возбуждаются только
- •В однородной среде направление распространения перпендикулярно фронту волны .
- •Геометрическое место точек,
- •Волновые поверхности могут быть любой формы. В простейших случаях волновые поверхности
- •Уравнения плоской и сферической волн
- •Уравнение плоской волны
- •Найдем вид колебания частиц в плоскости, соответствующей произвольному значению x.
- •Таким образом, x есть смещение любой из точек с координатой x в момент
- •Выражения (1) и (2) есть уравнения бегущей волны.
- •Введем волновое число
- •Уравнение сферической волны
- •Следовательно, уравнение сферической волны:
- •Фазовая скорость
- •Следовательно,
- •Итак, скорость распространения фазы есть скорость распространения волны.
- •Волновое уравнение
- •Используя оператор Лапласа
- •Принцип суперпозиции. Групповая скорость
- •Фазовая скорость этой волны или
- •Сигнал (импульс) можно представить (согласно теореме Фурье) в виде суперпозиции гармонических волн с
- •Выражение для группы волн:
- •Дисперсия – это зависимость фазовой
- •Если дисперсия невелика, то расплывание не происходит слишком быстро и пакету
- •В диспергирующей среде
- •Выражению для групповой скорости можно придать другой вид. Так как
- •В отсутствие дисперсии
- •Стоячие волны
- •Очень важный случай интерференции наблюдается при наложении двух встречных плоских волн с одинаковой
- •Учитывая, что , получим
- •В точках, координаты которых
- •Образование стоячих волн наблюдают при интерференции бегущей и отраженных волн. На границе, где
Дисперсия – это зависимость фазовой
скорости в среде от частоты.
В недиспергирующей среде все плоские волны, образующие пакет,
распространяются с одинаковой фазовой скоростью υ.
Очевидно, что в данном случае скорость перемещения пакета совпадает со скоростью υ.
В диспергирующей среде каждая волна диспергирует со своей скоростью, пакет с
течением времени расплывается, его ширина увеличивается.
Если дисперсия невелика, то расплывание не происходит слишком быстро и пакету
можно приписать скорость u.
Скорость, с которой перемещается центр пакета (точка с максимальным значением А), называется групповой скоростью u.
В диспергирующей среде |
. |
Вместе с движением самого пакета |
|
происходит движение «горбов» внутри |
|
пакета. «Горбы» перемещаются со скоростью |
||
υ, а пакет в целом с u. |
|
|
Так как |
– фазовая скорость, |
|
то – групповая скорость |
. С такой |
скоростью перемещается максимум амплитуды.
Впределе выражение для групповой скорости:
Это выражение справедливо для центра группы произвольного числа волн.
Выражению для групповой скорости можно придать другой вид. Так как
,следовательно
Выразим |
через длину волны λ: |
тогда получим
Из этой формулы следует, что в
диспергирующей среде, в зависимости
от знака , групповая скорость может быть больше или меньше фазовой.
В отсутствие дисперсии |
и |
. Максимум интенсивности |
|
приходится на центр группы волн. |
|
Поэтому скорость переноса энергии равна групповой скорости.
Понятие групповой скорости применимо только при условии, что поглощение
энергии волны в среде невелико.
При значительном затухании волн понятие групповой скорости утрачивает смысл.
Это случай из области аномальной дисперсии (рассмотрим позже).
Стоячие волны
Если в среде распространяется несколько волн, то колебания частиц среды оказываются геометрической суммой колебаний, которые совершали бы частицы при распространении каждой из волн в отдельности. Волны накладываются друг на друга, не возмущая (не искажая друг друга).
Это и есть принцип суперпозиции волн.
Если две волны, приходящие в какую-либо точку
пространства, обладают постоянной разностью фаз, такие волны называются когерентными.
При сложении когерентных волн возникает
явление интерференции.
Очень важный случай интерференции наблюдается при наложении двух встречных плоских волн с одинаковой амплитудой.
Возникающий в результате колебательный процесс называется стоячей волной. Практически стоячие волны возникают при отражении от преград.
Напишем уравнения двух плоских волн, распространяющихся в противоположных
направлениях (начальная фаза |
): |
При сложении
Учитывая, что , получим
уравнение стоячей волны:
В выражении для фазы не входит координата, поэтому можно записать:
В точках, где координаты удовлетворяют
условию |
(n = 1, 2, 3, …), |
, суммарная амплитуда равна максимальному значению: , – это пучности
стоячей волны. Координаты пучностей:
В точках, координаты которых |
|
|
удовлетворяют условию |
и |
|
(n = 0, 1, 2,…), |
||
суммарная амплитуда колебаний равна |
||
нулю , |
– это узлы стоячей волны. |
Координаты узлов:
Точки среды, находящиеся в узлах, колебаний не совершают
Образование стоячих волн наблюдают при интерференции бегущей и отраженных волн. На границе, где происходит отражение волны, получается пучность, если среда, от которой происходит отражение, менее плотная (рис. а), и узел
– если более плотная (рис. б).
Если рассматривать бегущую волну, то в направлении ее распространения переносится энергия колебательного движения.
В случае же стоячей волны переноса энергии нет, т.к. падающая и отраженная волны одинаковой амплитуды несут одинаковую энергию в
противоположных направлениях.