
- •Государственное образовательное учреждение высшего профессионального
- •Научный редактор
- •Введение техническая термодинамика как теоретическая основа теплоэнергетики
- •1. Общие определения и понятия
- •1.1. Термодинамическая система
- •1.2. Термодинамические параметры состояния
- •Основные термические параметры состояния
- •Удельный объем
- •Давление
- •Соотношения единиц измерения давления
- •Температура
- •1.3. Основные понятия, характеризующие термодинамическую систему
- •1.3.1. Равновесные и неравновесные состояния
- •Термодинамических тел и систем
- •1.3.2. Уравнение состояния термодинамической системы
- •1.3.3. Термические коэффициенты
- •1.3.4. Термодинамический процесс
- •2. Первый закон термодинамики для закрытой системы
- •2.1. Работа изменения объема
- •2.2. Теплота, теплоемкость, энтропия
- •2.3. Внутренняя энергия
- •2.4. Первый закон термодинамики для закрытой системы
- •2.4.1. Аналитические выражения первого закона термодинамики.
- •2.4.2. Энтальпия
- •3. Газы и газовые смеси
- •3.1. Законы идеальных газов
- •3.1.1. Внутренняя энергия идеального газа
- •3.1.2. Теплоемкости газов
- •Удельные теплоемкости
- •Теплоемкости процессов
- •Теплоемкости идеальных газов
- •Теплоемкость реальных газов
- •Отношение изобарной и изохорной теплоемкостей
- •3.1.3. Энтальпия идеальных газов
- •3.1.4. Энтропия идеальных газов
- •3.2. Газовые смеси
- •Основные характеристики смеси газов
- •Теплоемкости газовых смесей
- •4. Газовые процессы
- •4.1. Политропные процессы
- •4.2. Частные случаи политропных процессов
- •Уравнения процессов, расчетные выражения их теплоты, работы, изменения внутренней энерги, энтальпии и энтропи
- •4.3. Изображение политропных процессов в р,V и t,s- диаграммах Политропа в р,V- диаграмме
- •Политропа в t,s- диаграмме
- •4.4. Установление показателя политропы по опытным данным
- •4.5. Качественный и количественный анализ политропных процессов в р,V- и t,s- диаграммах
- •4.6. Определение термодинамических свойств идеальных газов с учетом влияния температуры на их изобарную и изохорную теплоемкости
- •Определение энергетических параметров идеальных газов с учетом влияния температуры на cp и cv
- •5. Реальные газы и пары
- •5.1. Термические свойства реальных газов
- •5.2. Уравнения состояния реальных газов. Энергетические свойства реальных газов
- •6. Термодинамические свойства воды и водяного пара
- •6.1. Фазовые состояния и превращения воды
- •6.2. Фазовые диаграммы р,t-, р,V- и t,s для н2о
- •6.3. Жидкость на линии фазового перехода
- •6.4. Сухой насыщенный пар
- •6.5. Влажный насыщенный пар
- •6.6. Перегретый пар
- •6.7. Таблицы термодинамических свойств воды и водяного пара
- •6.8. Диаграмма t,s для воды и водяного пара
- •6.9. Диаграмма h,s для воды и водяного пара
- •6.10. Основные процессы изменения состояния водяного пара
- •Адиабатный процесс
- •Изохорный процесс
- •Изобарный процесс
- •Изотермический процесс
- •7. Влажный воздух
- •7.1. Основные характеристики влажного воздуха
- •7.2. Характеристики атмосферного влажного воздуха
- •Психрометр
- •Область ненасыщенного влажного воздуха
- •Область перенасыщенного влажного воздуха
- •Изображение в h,d- диаграмме изотерм меньше 0 оС и особенности характеристик влажного воздуха при отрицательных температурах
- •Пример пользования h,d- диаграммой
- •Изображение процессов влажного воздуха в h,d- диаграмме
- •8. Второй закон термодинамики
- •8.1. Замкнутые процессы (циклы)
- •8.1.1. Коэффициенты, характеризующие тепловую экономичность обратимых циклов
- •8.1.2. Цикл Карно
- •8.1.3. Обратный цикл Карно
- •8.1.4. Регенеративный (обобщенный) цикл Карно
- •8.1.5. Теорема Карно
- •8.1.6. Термодинамическая шкала температур.
- •8.2. Энтропия реальных тел и ее изменение в необратимых
- •8.3. Изменение энтропии изолированной системы
- •8.3.1. Изменение энтропии изолированной системы
- •8.3.2. Изменение энтропии изолированной системы
- •8.3.3. Принцип возрастания энтропии изолированной системы
- •8.4. Получение работы в изолированной системе. Эксергия в объеме и ее потери
- •8.4.1. Эксергия в объеме
- •8.4.2. Практическое значение эксергии
- •8.4.2.1. Определение эксергии источников работы, имеющих
- •8.4.2.2. Определение влияния необратимости на полезную работу в изолированной системе
- •Необратимый теплообмен
- •Необратимость, обусловленная преобразованием работы в теплоту путем трения
- •Необратимость при расширении газа в вакуум
- •Необратимость при диффузионном смешении газов с одинаковыми температурами и давлениями
- •Изменение энтропии газов в этом процессе будет определяться выражением
- •Необратимое преобразование теплоты в работу при источнике работы с постоянной температурой
- •Необратимое преобразование теплоты в работу при источнике работы с конечной теплоемкостью
- •Методы оценки тепловой экономичности реальных циклов тепловых машин
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •1.3.2. Уравнение состояния термодинамической системы……...……. 15
- •1.3.3. Термические коэффициенты……………………………………….. 17
- •Чухин Иван Михайлович
- •Часть 1
- •153003, Г. Иваново, ул. Рабфаковская, 34.
- •153025, Г. Иваново, ул. Дзержинского, 39.
Основные характеристики смеси газов
Для того чтобы воспользоваться уравнением Менделеева-Клапейрона для смеси газов
,
,
,
необходимо знать газовую постоянную Rсм и молярную массу (условную) смеси µсм. Для смеси, как для любого идеального газа, эти две величины связаны соотношением Rсм=8314/µсм (Дж/(кг·К)). Чтобы рассчитать эти величины, необходимо знать состав смеси газов, т.е. какие газы и в какой пропорции входят в смесь.
Состав смеси может быть задан массовыми, объемными или мольными долями.
Массовой долей gi данного газа называется отношение его массы к массе всей смеси:
,
(3.67)
где mi – масса отдельного газа, входящего в смесь;
mсм – общая масса смеси.
Очевидно, что сумма массовых долей всех газов смеси равна единице:
.
(3.68)
Объeмной долей ri данного газа называется отношение объема, который занимал бы данный газ при температуре и давлении смеси, к общему объему смеси:
,
(3.69)
где Vi – объем данного газа при Тсм и Рсм, м3.
Объем Vi называют парциальным объемом, это искусственно введенная величина, поскольку каждый газ, входящий в смесь, занимает весь объем смеси. Парциальный объем можно рассчитать по уравнению Менделеева – Клапейрона:
.
(3.70)
Записав уравнение Менделеева – Клапейрона через парциальное давление и через парциальный объем,
,
,
можно получить еще одно расчетное выражение для объемной доли, поделив правые и левые части этих уравнений одно на другое:
.
(3.71)
Поскольку сумма парциальных давлений равна давлению смеси, то сумма объемных долей всех газов смеси равна единице, а сумма парциальных объемов равна полному объему всей смеси газов:
,
(3.72)
.
(3.73)
Для смеси газов используется понятие мольных долей. Мольной долей называется отношение количества молей данного газа Мi к общему количеству молей всех газов смеси Мсм.
Количество молей определяется делением массы газа на его молярную массу:
.
(3.74)
Воспользовавшись уравнением Менделеева – Клапейрона для парциального и полного объемов смеси газов и введя в него количество молей
,
,
получим еще одно расчетное выражение для мольной доли:
.
(3.75)
Равенство объемных и мольных долей для смеси газов можно получить и из закона Авогадро, в соответствии с которым объемы молей всех идеальных газов при одинаковых параметрах одинаковы, т.е. число молей при одинаковых параметрах идеальных газов прямо пропорционально полным объемам этих газов: Vi=Vi/Мi=Vсм/Мсм=Vсм.
Существует взаимосвязь массовых и объемных долей смеси. Ее несложно получить, выразив массы газов через произведение их объемов на плотности, а отношение плотностей при одинаковых параметрах, в соответствии с законом Авогадро, заменив отношением молекулярных масс:
.
(3.76)
Уравнение (3.76) позволяет получить расчетные выражения для молярной массы и газовой постоянной смеси газов на основании равенства единице суммы массовых и объемных долей всех газов данной смеси:
,
,
,
(3.77)
,
,
.
(3.78)
При известной молярной массе смеси газовую постоянную смеси проще определить из соотношения
.
Для определения парциального давления данного газа в смеси можно воспользоваться выражением (3.71). В соответствии с ним
Pi = riPсм .