1 семестр МП / Тесты / mehanika
.pdf13 вопросов по курсу «Механика»
с ответами и пояснениями
Кинематика материальной точки
1. Материальная точка движется в плоскости xy по закону x(t) = At , y(t) = Bt 2 , где A и B - положительные постоянные. При этом Vy - проекция вектора скорости на ось y, ax - проекция вектора ускорения на ось x, a - модуль полного ускорения, aτ -модуль тангенциального ускорения. Укажите ошибочное соотношение:
А) |
Vy = 2Bt |
Б) |
ax = 0 |
В) |
a = 2B |
Г) |
aτ = 2B |
|
|
|
|
|
|
|
|
Ответ: Г. Модуль скорости материальной точки при таком движении определяется выражением
V = A2 + 4B2t 2 .
Для тангенциального ускорения точки получаем
aτ = |
dV |
= |
4B2t |
. |
|
dt |
A2 + 4B2t 2 |
||||
|
|
|
Кинематика твердого тела
2. Диск катится равномерно без проскальзывания (см. рис.). Как направлены векторы скорости и ускорения точки А диска в системе отсчета, связанной с Землей?
А) |
A v |
Б) |
|
|
A |
В) |
|
A |
||
|
a |
|
|
|
|
v |
|
|
a |
v |
|
|
|
a |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V0
A
O
Ответ: Б. Качение диска без проскальзывания с постоянной скоростью V0 относи-
тельно Земли можно представить в виде наложения поступательного движения со скоростью V0 (вправо) и вращательного движения относительно оси диска с угловой скоростью ω (по часовой стрелке). Скорость любой точки диска равна векторной сумме скорости
вращательного движения Vrвр , величина которой для точек на периферии диска равна Vвр = ωR , и скорости поступательного движения V0 . Скорость нижней точки диска отно-
сительно Земли должна бытьrравна нулю, значит,
Vвр +V0 = 0
или
rV0 =Vвр .
В точке А диска векторы V0 и Vвр взаимно перпендикулярны, следовательно, скорость этой точки образует угол
π4 с направлением движения диска (см. рис.)
Ускорение любой точки на поверхности диска равно ускорению вращательного движения ω2R (т.к. поступательное движение происходит без ускорения) и направлено к центру диска.
V0 |
O |
A V0
V
Vвр V0
3. Твердое тело начинает вращаться вокруг неподвижной оси с угловым ускорением β = 2t 2 (β , t – в единицах СИ). Какова зависимость угловой скорости от времени?
|
|
|
А) |
|
ω= 2t3 |
|
Б) |
ω = 2t3 / 3 |
В) |
|
ω= 4t |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
Ответ: Б. Для нахождения угловой скорости тела проинтегрируем угловое ускоре- |
||||||||||||||||||||||||||||||
ние по времени: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω = ∫β(t)dt = |
2t 3 |
|
+C . |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Из начального условия (при t = 0 ω = 0) следует, что С = 0. |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Динамика материальной точки |
|
|
|||||||||||||||||
4. |
Частица массы m движется |
по закону rr = At3 + Bt , где r - радиус-вектор, оп- |
|||||||||||||||||||||||||||||
ределяющий положение частицы, A и B - постоянные векторы. Определите зависимость |
|||||||||||||||||||||||||||||||
силы F , действующей на частицу, от времени t. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
А) |
|
r |
|
r |
|
|
|
r |
|
Б) |
|
F = 3mAt 2 |
В) |
|
|
|
F = 3At 2 + B |
Г) |
r |
|
||||||||||
|
F = |
3mAt 2 + mB |
|
|
|
|
|
F = 6mAt |
|
||||||||||||||||||||||
|
Ответ: Г. Из второго закона Ньютона имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
F = m&rr& = 6mAt . |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
5. |
Частица |
массы |
m |
в |
момент t = 0 |
начинает двигаться под действием силы |
|||||||||||||||||||||||||
Fx = F0 sin ωt |
вдоль оси x из начала координат, |
где F0 и ω - постоянные. Зависимость |
|||||||||||||||||||||||||||||
проекции скорости тела Vx |
|
от времени выражается формулой: |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
А) |
|
Vx |
= |
F0 |
(1−cosωt) |
|
В) |
|
Vx |
= |
|
F0 |
sin ωt |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
mω |
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
mω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
Б) |
|
Vx |
= − |
F0 |
cos ωt |
|
|
Г) |
|
Vx |
= |
|
F0 |
|
cos ωt |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
mω |
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
mω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ответ: А. Второй закон Ньютона в проекции на ось x прямоугольной декартовой системы координат имеет вид
m |
dVx |
= F sin ωt . |
|
|
||||
|
|
|
|
|||||
|
dt |
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Отсюда |
F0 |
|
|
F0 |
|
|||
Vx = |
|
∫ |
sin ωtdt = − |
cos ωt +C . |
||||
|
m |
mω |
||||||
|
|
|
|
|
Поскольку при t = 0 Vx = 0, окончательно получаем
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Vx = |
|
F0 |
(1 −cos ωt). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
mω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
Законы сохранения импульса и механической энергии |
|||||||||||||||||||||||
r |
r6. |
rВ некоторый момент времени точечные массы m1, |
m2 и m3 имеют скорости |
|||||||||||||||||||||||
V1 , |
V2 , |
V3 соответственно. Определите скорость VC |
центра масс этой системы матери- |
|||||||||||||||||||||||
альных точек в данный момент. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
А) |
r |
|
m V + m V |
+ m V |
|
|
В) |
r |
|
m |
2V + m2V |
|
+ m2V |
|
|||||||||
|
|
|
|
VC = |
|
|
1 1 |
2 2 |
3 3 |
|
|
|
V |
= |
1 1 |
2 |
|
2 |
|
3 3 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
m1 + m2 + m3 |
|
|
|
|
C |
|
|
(m |
+ m |
2 |
+ m |
)2 |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
Б) |
r |
V |
+V |
+V |
|
|
|
Г) |
r |
|
m |
2V + m2V |
|
+ m2V |
|
||||||||
|
|
|
|
VC = |
1 |
2 |
3 |
|
|
|
|
|
|
V |
= |
1 1 |
2 |
|
2 |
|
3 3 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
|
m12 |
+ m22 + m32 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ответ: А. В соответствии с определением радиус-вектора центра масс системы
rrC = m1rr1 ++m2 rr2++ m3 rr3 . m1 m2 m3
Дифференцируя это равенство по времени, для скорости центра масс находим
r |
|
m V + m V |
2 |
+ m V |
|
V |
= |
1 1 2 |
3 3 |
. |
|
|
|
|
|||
C |
|
m1 + m2 |
+ m3 |
||
|
|
7. По гладкому горизонтальному столу движутся два одинаковых бруска, соединенные легкой растяжимой нитью. В некоторый момент времени величина скорости центра масс этой системы равна VС, а величина скорости первого бруска – V1, причем векторы VrC и V1 взаимно перпендикулярны. Определите для этого момента времени модуль векто-
ра скорости V2 второго бруска.
А) |
|
|
|
|
Б) |
|
|
|
|
|
|
|
|
В) |
|
|
|
|
Г) |
V =V +V |
|
||||
V2 = |
2 |
2 |
V2 |
|
2 |
2 |
V2 = |
2 |
2 |
||||||||||||||||
|
4VC |
+V1 |
|
|
= VC |
+V1 |
|
|
|
2VC |
+V1 |
|
2 C |
1 |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
Ответ: А. Очевидно, скорость центра масс системы двух одина- |
|
|
|
r |
||||||||||||||||||||
ковых брусков определяется выражением |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Vr = |
V1 +V2 |
. |
|
|
|
|
|
|
r |
V2 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2VC |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тройка векторов V1 , V2 и 2VrC |
для рассматриваемого момента времени |
|
|
|
r |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
изображена на рисунке. Из рисунка видно, что |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V1 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
V2 = 4VC2 +V12 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
8. Материальная точка движется по окружности со скоростью V~t2. Работа силы, действующей на точку в течение времени t, A~tn. Найдите значение n.
А) |
2 |
Б) |
4 |
В) |
5 |
Г) |
3/2 |
Ответ: Б. Запишем зависимость скорости точки от времени в виде
V = αt 2 .
По теореме об изменении кинетической энергии работа силы равна приращению кинетической энергии материальной точки:
A =T |
−T = |
mV 2 |
= |
mα2t 4 |
. |
|
|
||||
2 |
1 |
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
Следовательно, n = 4.
9. Первоначально покоившаяся частица под действием силы F =1i + 2 j +3k пе-
реместилась из точки с координатами (2, 4, 6) в точку с координатами (3, 6, 9). Найдите кинетическую энергию T частицы в конечной точке. Здесь F, координаты частицы – в единицах СИ.
|
А) |
|
0 |
|
Б) |
14 Дж |
|
В) |
|
42 Дж |
Г) |
28 Дж |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
Ответ: Б. Приращение кинетической энергии частицы равно работе действующей |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
на нее силы. |
Умножая скалярно |
силу |
|
F на |
перемещение |
rr = xi + yj + zk = |
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
=1i + 2 vj +3k , находим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
T =1 1 + 2 2 +3 3 =14 Дж. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
10. В шар массы М, висящий на нити длины l, по- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
падает горизонтально летящая пуля массы m (см. рис.). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
Шар после толчка поднимается на высоту H (H<l). Срав- |
|
l |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
ните высоты подъема шара в двух случаях: 1) пуля за- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
стревает в шаре; 2) пуля после удара падает вниз, поте- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
ряв скорость. Скорость пули в обоих случаях одинакова. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
А) |
H1<H2 |
Б) |
H1>H2 |
В) |
|
H1=H2 |
|
|
|
|
M |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ответ: А. В первом случае законы сохранения импульса и механической энергии имеют вид
mV0 = (M + m)V1 ,
(M + m)V12 = (M + m)gH1 , 2
где V0 – скорость пули перед попаданием в шар, V1 – скорость шара с застрявшей в нем пулей сразу после удара.
Во втором случае эти законы могут быть записаны следующим образом: mV0 = MV2 ,
MV 2
2 2 = MgH 2 .
Здесь V2 – скорость шара после удара. Очевидно, что V1<V2. Поэтому H1<H2.
Динамика твердого тела
11. Точка A – центр масс тела массы m (см. рис.). |
B |
|
π/2 |
C |
Через точки A, B, C, расположенные в плоскости рисунка, |
|
|||
|
||||
проведены параллельные оси, перпендикулярные этой |
|
|
|
|
плоскости. Среди приведенных ниже соотношений между |
|
|
|
|
A
моментами инерции тела относительно данных осей выберите верные.
А) |
I B = I A + m |
|
AB |
|
2 |
В) |
IC = I B + m |
|
|
BC |
|
2 |
|||
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Б) |
IC = I A |
Г) |
I B = I A −m |
|
|
AB |
|
2 |
|||||||
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ответ: А, В. Равенство
I B = I A + m AB 2
выражает теорему Штейнера применительно к рассматриваемому случаю. Та же теорема позволяет записать
IC = I B + m AC 2 .
Поскольку
AC 2 = AB 2 + BC 2 ,
в результате получим
IC = {I A + m AB 2 }+ m BC 2 = I B + m BC 2 .
12. Твердое тело представляет собой невесомый стержень длины l, на концах которого закреплены точечные массы m и 2m. Найдите момент инерции этого тела относительно оси, проходящей через сере-
дину стержня и составляющей угол α со стержнем (см. рис.).
m
А) |
I = |
3ml 2 |
cos2 α |
В) |
I = |
3ml 2 |
|
cos α |
|
2 |
|
2 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||
Б) |
I = |
3ml 2 |
|
Г) |
I = |
3ml 2 |
|
sin 2 α |
|
2 |
|
|
4 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
Ответ: Г. В соответствии с определением момента инерции
l |
2 |
l |
|
2 |
3ml 2 |
sin 2 |
|
|||
I = 2m |
|
sin α |
+ m |
|
sin α |
= |
|
α . |
||
2 |
2 |
4 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2m
α
13. Два диска одинаковой толщины с равными массами, железный (1) и деревянный (2), вращаются под действием равных по модулю сил, касательных к ободам дисков. Сравните угловые ускорения дисков.
А) |
β1> β2 |
Б) |
β1< β2 |
В) |
β1 = β2 |
Ответ: А. Уравнения движения железного и деревянного дисков имеют вид
12 mR12β1 = FR1 ,
12 mR22β2 = FR2 ,
где m – масса дисков, F – модуль приложенной силы, R1 и R2, β1 и β2 – радиусы и угловые ускорения железного и деревянного дисков соответственно. Поскольку R1<R2, то, очевид-
но, β1>β2.