Физика учебное пособие НГТУ
.pdf7.9. Теплоемкость
Одним из основных тепловых параметров тел в термодинамике является теплоемкость. Теплоемкостью какого-либо тела называется величина, равная количеству теплоты, которое необходимо сообщить телу, чтобы повысить его температуру на один кельвин:
С* dQT .
Удельная теплоемкость – величина, равная количеству теплоты, необходимому для нагревания 1 кг вещества на 1 К:
с |
Q |
. |
|
(7.11) |
||
m dT |
||||||
|
|
|
|
|
||
Размерность удельной теплоемкости: [с] = |
|
Дж |
. |
|
||
|
|
|
||||
|
|
|
кг К |
|
Молярная теплоемкость – величина, равная количеству теплоты, необходимому для нагревания 1 моля вещества на 1 К:
С |
Q |
. |
(7.12) |
|
|||
|
dT |
|
Размерность молярной теплоемкости: [С] = мольДж К.
Согласно (7.11) и (7.12), удельная теплоемкость с связана с молярной С соотношением
С сM ,
где M – молярная масса вещества.
Между молярными теплоемкостями газа при изобарном процессе CP и
изохорном процессе CV существует зависимость: |
|
CP CV R . |
(7.13) |
Выражение (7.13) называется уравнением Майера.
Теплоемкость газа при изохорном процессе CV 2i R , при изобарном процессе CP CV R i 2 2 R .
7.10. Адиабатический процесс
Адиабатическим называется процесс, происходящий без теплообмена с внешней средой ( Q 0 ). К адиабатическим можно отнести все быстропроте-
кающие процессы.
Этот процесс описывается уравнением
61
PV const , |
(7.14) |
которое называется уравнением Пуассона.
Фигурирующая в уравнении Пуассона безразмерная величина
CP i 2
CV i
называется показателем адиабаты.
Работу, совершаемую газом при адиабатическом процессе, можно вычислить двумя способами:
1) исходя из определения работы:
|
V2 |
V2 PV |
|
|
PV |
|
V |
1 |
|
|
||||
A |
PdV |
|
1 |
1 |
dV |
1 1 |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
; |
|||||
V |
|
|
1 |
|
||||||||||
|
V1 |
V1 |
|
|
|
|
V2 |
|
|
|
2) исходя из первого начала термодинамики для адиабатического процес-
са A dU :
|
|
|
|
|
T2 m |
|
|
|
|
m |
|||
|
|
|
|
A dU T1 |
|
CV dT |
|
|
CV (T1 T2 ) . |
||||
P |
|
|
|
M |
M |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
Линия, изображающая адиабатный процесс, называ- |
|||||||||
|
|
|
Q=0 |
ется адиабатой. На рис.7.7 в координатах (P, V) приведе- |
|||||||||
|
|
|
ны для сравнения адиабата и изотерма. Для любого иде- |
||||||||||
|
|
|
|
||||||||||
|
|
T |
CP |
i 2 |
|
i |
|
|
|
||||
|
|
|
=const |
V ального газа CV |
|
|
1 |
|
|
1, поэтому в коорди- |
|||
0 |
|
2 |
|
|
|
||||||||
Рис. 7.7 |
|
2 |
|||||||||||
|
|
|
натах (P, V) адиабата идет круче изотермы: в частности, |
||||||||||
|
|
|
|
при адиабатическом сжатии увеличение давления газа обусловлено не только уменьшением его объема, как при изотермическом сжатии, но и повышением температуры.
7.11. Тепловые двигатели и холодильные машины, их КПД. Цикл Карно
Принцип |
действия теплового |
|
|
|
|
|
|
двигателя приведен на рис. 7.8, а. От |
T1 |
|
T1 |
|
|
||
термостата с более высокой температу- |
|
|
|
|
|
||
Q1 |
|
Q1 |
|
|
|||
рой Т1, называемого нагревателем, за |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|||
цикл отнимается |
количество теплоты |
|
|
|
|
|
|
|
Тепловой |
A |
Холодильная |
|
A' |
||
Q1, а термостату с более низкой темпе- |
|
двигатель |
|
машина |
|
||
ратурой Т2, называемому холодильни- |
|
|
|
|
|
|
|
|
Q2 |
|
Q2 |
|
|
||
ком, за цикл передается количество те- |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|||
плоты Q2. При этом машина совершает |
T2 |
|
T2 |
|
|
||
полезную работу A Q1 Q2 . Термиче- |
|
|
|
|
|
||
а) |
|
б) |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
Рис. 7.8
62
ский коэффициент полезного действия (КПД) теплового двигателя:
A 100% .
Q1
Процесс, обратный происходящему в теп- |
|
|
|
|
|
|
||
P |
|
|
|
|
|
|||
ловом двигателе, используется в холодильной |
1 |
|
|
|
|
|||
машине, принцип действия которой представлен |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Q1 |
|
|
||||
на рис. 7.8, б. Системой за цикл от термостата с |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|||
более низкой температурой Т2 отнимается коли- |
|
|
2 |
|
||||
чество теплоты Q2 и отдается термостату с более |
|
|
|
|
|
|
||
высокой температурой |
Т1 количество теплоты |
|
|
|
|
|
|
|
Q1.КПД в этом случае определяется, как |
|
4 |
3 |
|||||
|
Q2 |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
100% , |
|
|
|
Q2 |
|
|
|
|
|
||||||
|
A |
0 |
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|||
где A – работа внешних сил, совершаемая над |
|
|
|
|
тепловой машиной. |
Рис. 7.9 |
|
Согласно теореме Карно, из всех периоди- |
||
|
чески действующих тепловых машин, имеющих одинаковые температуры нагревателей и холодильников, наибольшим КПД обладают обратимые машины; при этом КПД обратимых машин при одинаковых температурах нагревателей и холодильников равны друг другу и не зависят от природы рабочего тела.
Наиболее экономичным обратимым циклом является цикл Карно. Рассмотрим прямой цикл Карно (рис 7.9), в котором в качестве рабочего тела используется идеальный газ, заключенный в сосуд с подвижным поршнем. Он состоит из двух изотерм (1-2 и 3-4) и двух адиабат (2-3 и 4-1).
Работа, совершаемая газом при переходе из состояния 1 в состояние 2 (изотермическое расширение), равна количеству теплоты Q1 , полученному га-
зом от нагревателя: |
|
|
m |
RT ln V2 |
|
|
|||||||
A |
Q . |
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||
12 |
|
|
M |
1 |
V1 |
1 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
При адиабатическом расширении 2-3 теплообмен с окружающей средой |
|||||||||||||
отсутствует, и работа расширения совершается за счет внутренней энергии: |
|||||||||||||
A |
|
m |
C (T T ) . |
|
|||||||||
|
|
||||||||||||
23 |
|
|
|
|
|
|
M |
|
V |
2 |
1 |
|
|
Количество теплоты Q2 , отданное газом холодильнику при изотермиче- |
|||||||||||||
ском сжатии, равно работе сжатия A34 : |
|
|
|
|
|
||||||||
A |
|
m |
RT ln V4 |
Q . |
|
||||||||
|
|
|
|||||||||||
34 |
|
M |
2 |
V3 |
2 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||
Работа адиабатического сжатия |
|
|
|
|
|
||||||||
A |
|
m |
C (T T ) A . |
||||||||||
M |
|||||||||||||
41 |
|
|
|
|
|
V |
1 |
2 |
23 |
Работа, совершаемая в результате кругового процесса,
63
A A12 A23 A34 A41 Q1 A23 Q2 A23 Q1 Q2
и определяется площадью заштрихованной фигуры на рис 7.9.
Можно показать, что V2 V3 , тогда термический КПД цикла Карно равен
V1 V4
|
A |
Q1 Q2 |
T1 T2 |
|
Q |
Q |
T |
|
1 |
1 |
1 |
и определяется только температурами нагревателя и холодильника. Для его повышения необходимо увеличивать разность температур нагревателя и холодильника. КПД всякого реального теплового двигателя из-за трения и неизбежных тепловых потерь гораздо меньше вычисленного для цикла Карно.
Обратный цикл Карно лежит в основе действия тепловых насосов. В отличие от холодильных машин тепловые насосы должны как можно больше тепловой энергии отдавать горячему телу, например, системе отопления. Часть этой энергии отбирается от окружающей среды с более низкой температурой, а часть – получается за счет механической работы, производимой, например, компрессором.
7.12.Примеры решения задач
1.Сосуд объемом V 2,5 л содержит азот при нормальных условиях.
Молярная масса азота M 28 г/моль. Найти: а) количество вещества газа;
б) массу m0 молекулы газа;
в) число N молекул газа в сосуде; г) концентрацию n молекул газа; д) плотность газа.
Дано |
|
|
Решение |
|
||||
|
|
|
||||||
V 2,5 л 2,5 10 3 м3; |
а. Так как азот находится при нор- |
|||||||
M 28 г/моль 28 10 3 кг/моль |
мальных условиях, его молярный объем |
|||||||
|
(объем |
моля |
|
газа) |
Vm 22,41 |
|||
? |
|
|||||||
×10 3 м3/моль. Тогда количество вещест- |
||||||||
m0 ? |
||||||||
ва найдем по формуле |
|
|||||||
N ? |
|
|||||||
|
|
|
|
V |
|
|
||
n ? |
|
|
|
|
|
|||
|
Vm , |
|
||||||
? |
|
|
||||||
|
|
2,5 10 |
3 |
|
0,112 (моль); |
|||
|
22,41 10 3 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
б. В одном моле газа содержится NA молекул. Если молярная масса газа M, то масса молекулы газа:
64
m0 M ; NA
m |
28 10 3 |
4,65 10 26 (кг). |
|
||
0 |
6,02 1023 |
|
|
|
в. Число N молекул газа в сосуде найдем как произведение количества вещества на постоянную Авогадро NA :
N NA ,
N 0,112 6,02 1023 6,7 1022 (молекул).
г. Концентрация n молекул газа есть число молекул газа в единице его объема:
n N NA . V Vm
Следовательно, концентрация молекул азота, находящегося при нормальных условиях, равна
n |
|
6,02 1023 |
2,7 1025 (м-3). |
|||||
22,41 10 3 |
|
|||||||
д. Плотность газа: |
|
|
m |
|
|
M |
|
|
|
|
|
|
|
; |
|||
|
|
|
|
|||||
|
|
|
V |
|
V |
|
||
|
|
|
28 10 3 |
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
||
|
|
|
1,25 (кг/м ). |
|||||
|
22,41 10 3 |
2. Средняя квадратичная скорость молекул кислорода равна 300 м/с, масса газа 32 г, а объем 0,64 л. Найти:
а) давление газа на стенки сосуда; б) среднюю кинетическую энергию поступательного движения молекулы газа;
в) среднюю кинетическую энергию вращательного движения молекулы газа; г) внутреннюю энергию газа.
Дано |
|
|
|
|
|
|
|
|
Решение |
|
|
||||
Vкв =300 м/с; |
Воспользуемся основным уравнением молекулярно- |
||||||||||||||
m=32·10-3 кг; |
кинетической теории: |
|
2 1 m V |
|
|||||||||||
V=6,4·10-4 м3; |
|
P 2 E |
2 1 Nm0 V |
2 , |
|||||||||||
М=32 кг/кмоль |
|
|
3 V |
3 2 |
|
|
кв |
|
|
|
|
|
кв |
|
|
|
|
|
V |
|
3 V |
|
|||||||||
P= ? |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
32 10 3 300 2 |
|
|
6 Па. |
|
|
|||||||
Епост |
? |
P |
|
1,5 10 |
|
|
|||||||||
|
3 6,4 10 |
4 |
|
|
|||||||||||
Евращ |
? |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
U=? |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
65
Найдем величину температуры T из уравнения Менделеева – Клапейрона:
PV Mm RT; T PVMmR ;
T 1,5 106 6,4 10 4 32 10 3 115,5K; 32 10 3 8,31
Евращ 22 kT;
Евращ 1,38 10 23 115,5 1,6 10 21 Дж;
Епост |
|
3 kT; |
|
|
|
2 |
|
Епост |
|
3 1,38 10 23 115,5 |
2,4 10 21 Дж. |
|
|
2 |
|
Внутренняя энергия газа:
|
U ( Епост |
Евращ |
) |
mN A |
; |
||
|
|
||||||
|
|
|
|
|
M |
|
|
U |
32 10 3 |
6,02 1023 |
2,4 1,6 10 |
21 |
|||
|
32 10 3 |
|
|
|
2,4кДж. |
||
|
|
|
|
|
|
3. Идеальный одноатомный газ совершает цикл, показанный на рисунке. Определить КПД цикла, если P2 nP1 , V2 mV1 .
Дано |
|
Решение |
|
|
|
|
||||
P2 nP1 ; |
|
Для определения КПД цикла воспользуемся формулой: |
|
|||||||
V2 mV1 |
|
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
Q1 . |
|
|
|
|
|
|||||
=? |
|
|
|
|
|
|
||||
Так как |
работа A численно равна площади фигуры, |
P |
|
|
||||||
ограниченной процессами цикла в координатах P V , |
|
2 |
3 |
|||||||
|
P2 |
|||||||||
то, как следует из рисунка, |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
||||||
A P2 |
P1 V2 V1 P1V1 n 1 m 1 . |
|
|
|
1 |
4 |
||||
Из первого начала термодинамики следует, |
что газ P1 |
|||||||||
|
|
|||||||||
получает тепло от нагревателя на участках 1-2 и 2-3. Ис- |
|
|
|
|||||||
пользуя уравнения Менделеева – Клапейрона P1V1 |
RT1 |
, |
0 |
V1 |
V 2 V |
|||||
P2V1 RT2 , P2V2 |
RT3 и учитывая, что молярные теп- |
|||||||||
|
|
|
лоемкости газа CV 2i R , CP i 2 2 R , можно получить для изохорного процес-
са 1-2:
Q12 U12 CV T2 T1 2i R T2 T1 2i RT2 RT1 2i P2V1 P1V1 2i nP1V1 nP1V1 2i P1V1 n 1 ,
66
для изобарного процесса 2-3:
Q U |
23 |
A C |
P |
T T |
|
i 2 |
R T T |
|
i 2 |
RT |
RT |
||||||||||||||||||||||
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||
23 |
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
3 |
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
3 |
2 |
||||
|
i 2 |
|
|
|
|
|
|
|
i 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i 2 |
|
|
|
|
|
||||||||
|
P V |
2 |
P V |
nP mV |
nPV |
PV n m 1 . |
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
2 |
2 |
2 |
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
1 |
1 |
1 |
1 |
|
|
2 |
|
1 |
1 |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
|
|
|
|
|
i 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Следовательно, Q Q |
Q |
23 |
|
|
PV n 1 |
PV n m 1 и |
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
12 |
|
|
2 |
1 |
|
1 |
|
|
|
|
2 |
|
1 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 n 1 m 1 |
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i n 1 i 2 n m 1 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где i 3 – количество степеней свободы молекул газа.
4. Мощность идеальной тепловой машины Карно N 104 Вт. Температура нагревателя T1 500 К, холодильника – T2 300 К. Определить количество теплоты Q2 , отдаваемое холодильнику, за 10c работы машины.
Дано |
Решение |
|
N 104 Вт; |
КПД тепловой машины, работающей по циклу Карно, |
|
T 500К; |
можно вычислить по формуле |
|
1 |
T1 T2 |
|
T2 300К; |
||
10c |
T1 |
|
или |
||
|
||
Q2 =? |
||
|
Q1 Q2 ,
Q1
где T1 , T2 – температуры нагревателя и холодильника; Q1 , Q2 – количество теп-
лоты, получаемой от нагревателя и отдаваемой холодильнику за один цикл работы. Следовательно,
T2 |
Q2 |
, |
1 T |
1 Q |
|
1 |
1 |
|
откуда находим
Q2 T2 Q1 .
T1
Так как за время была совершена работа A N , то из закона сохранении энергии следует:
Q1 Q2 A .
Следовательно,
Q2 Q2 A T2 T1
или
|
N T |
104 10 |
300 |
|
105 Дж. |
||
Q |
|
2 |
|
|
|
1,5 |
|
|
|
|
|
||||
2 |
T1 |
T2 |
500 300 |
|
|
||
|
|
|
67
Раздел второй
ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ
8. ЭЛЕКТРОСТАТИКА
8.1. Электрическое поле
Электрический заряд. Электрический заряд q частицы является одной из основных её характеристик. Ему присущи следующие свойства:
1)в природе существуют два типа электрических зарядов: положительные и отрицательные;
2)в любой электрически изолированной системе алгебраическая сумма зарядов не изменяется; это утверждение выражает закон сохранения электрического заряда;
3)величина электрического заряда не зависит от системы отсчета, а значит, не
зависит от того, движется он или покоится. Единица измерения заряда – кулон, (Кл).
Экспериментально показано, что электрический заряд дискретен, то есть
заряд любого тела составляет целое кратное от элементарного заряда |
|
q Ne , |
(8.1) |
где q – суммарный заряд тела; e 1,6 10 19 Кл – элементарный заряд; N – целое
число. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Элементарный положительный заряд несут протон, однозарядный ион, |
||||||||||||||||||||
позитрон; элементарный отрицательный заряд несет электрон. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
Закон Кулона. Сила взаимодействия между двумя неподвижными то- |
||||||||||||||||||||
чечными зарядами, находящимися в вакууме, пропорциональна зарядам q1 |
и q2 |
||||||||||||||||||||
и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними: |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
F |
|
k |
q1 q2 |
|
r12 |
, |
|
(8.2) |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
12 |
|
|
r2 |
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
где F12 – сила, действующая на заряд q1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
со стороны заряда q2 ; k – коэффици- |
|||||||||||||||||||||
ент |
пропорциональности, в |
практической |
системе |
измерений |
СИ |
||||||||||||||||
k |
1 |
9 109 |
Н м2 |
; |
0 |
8,85 10 12 Ф |
– |
электрическая постоянная; |
r |
– |
|||||||||||
|
|
||||||||||||||||||||
|
4 0 |
|
Кл2 |
|
|
|
|
|
м |
|
|
|
|
|
|
|
|
12 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
||||
радиус-вектор, соединяющий заряд q с зарядом q |
(рис. 8.1), |
r |
|
|
. |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
1 |
|
|
|
12 |
|
|
|
|
|
|
|
|
F12 |
|
|
|
r12 |
|
|
|
|
F21 |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
q1 0 |
|
|
|
|
|
q2 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 8.1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
68
Электрическое поле. Всякий электрический заряд q изменяет свойства
окружающего его пространства – создает электрическое поле. Это поле проявляет себя в том, что помещенный в какую-либо его точку другой, пробный, заряд испытывает действие силы. Взаимодействие между зарядами осуществляется через поле.
Опыт показывает, что сила F , действующая на неподвижный точечный пробный заряд q , всегда может быть представлена как
|
(8.3) |
F q Ε , |
где векторную величину Ε называют напряженностью электрического поля в данной точке пространства. Таким образом, напряженность Ε есть физическая величина, численно равная силе, действующей на пробный единичный положительный заряд:
Ε qF .
Как следует из формул (8.2) и (8.3), величина напряженности поля то-
чечного заряда в вакууме на расстоянии r от него равна |
|
||
Ε k |
q |
. |
(8.4) |
|
|||
|
r2 |
|
|
Электрическое поле, созданное системой неподвижных электрических |
|||
зарядов, называется электростатическим. |
|
||
Единица напряженности – вольт на метр (В/м). |
|
||
Принцип суперпозиции. Напряженность Ε поля системы точечных не- |
|||
подвижных зарядов равна векторной сумме напряженностей Εi |
полей, созда- |
||
ваемых в данной точке каждым из зарядов в отдельности: |
|
||
Ε Εi . |
(8.5) |
||
i |
|
Принцип суперпозиции позволяет вычислить напряженность поля любой системы зарядов, разбив протяженные заряды на достаточно малые доли («точечные» заряды dq) и сложив поля, создаваемые этими зарядами.
Графическое изображение полей. Графически электрическое поле изображают с помощью силовых линий (линии напряженности, или линий вектора Ε ).
Силовой линией электрического поля называется линия, касательная к которой в каждой точке направлена вдоль вектора Ε (рис. 8.2).
Ε
Ε
Рис. 8.2
69