![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
Монография Попов т3
.pdf![](/html/2706/47/html_Gh2Jypro7w.K1e4/htmlconvd-H63jW1311x1.jpg)
Теплогидравлическая эффективность перспективных способов интенсификации теплоотдачи
вканалах теплообменного оборудования
3.3.6.Гидравлическое сопротивление каналов
со сферическими выемками. Влияние основных конструктивных параметров интенсификаторов
Экспериментальное исследование проводилось при течении воздуха в стесненных и нестесненных каналах прямоугольного сечения шириной 96 мм при варьировании высоты канала в диапазоне от 2 до 12 мм. При следующих безразмерных параметрах интенсификаторов и канала – h/D=0,14–0,5; h/H=0,06–2,5; H/D=0,2–2,3: острые кромки.
На рис.3.264 показано влияние числа Рейнольдса ReD, рассчитанного через эквивалентный диаметр канала, и сравнение полученных данных по гидросопротивлению в каналах со сферическими выемками и без них.
Рис.3.264. Гидравлическое сопротивление в каналах со сферическими выемками. Линии – расчет для гладкого канала для ламинарного и турбулентного течений, точки эксперименты для канала со сферическими выемками. Обозначения см. в табл.3.10
Для инженерных расчетов гидравлического сопротивления проведено обобщение экспериментальных данных. Обобщение экспериментальных данных по гидросопротивлению в каналах со сферическими выемками производилось по уравнению подобия ξh=ƒ(Reh, h/D, H/D)*, где в качестве определяющей
* ξh=ξ·(Dэкв/h) – обобщение по данному параметру проведено А.В.Щелчковым, где Dэкв – диаметр канала.
309
![](/html/2706/47/html_Gh2Jypro7w.K1e4/htmlconvd-H63jW1312x1.jpg)
Теплогидравлическая эффективность перспективных способов интенсификации теплоотдачи в каналах теплообменного оборудования
температуры использовалась средняя по длине канала температура воздуха tв ,
а в качестве определяющего параметра – глубина сферической выемки h. Обобщение производилось для каждого режима течения отдельно. Режимы течения выделялись согласно приведенной карте режимов.
Таблица 3.10 Относительные геометрические параметры исследуемых каналов
и сферических выемок, условные обозначения.
№ |
H, м |
D, м |
Н, м |
h/D |
Н/D |
h/Н |
Обозн. |
||
1 |
0,00071 |
0,00514 |
0,012 |
0,138 |
2,334 |
0,059 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
2 |
0,0015 |
0,00714 |
0,012 |
0,210 |
1,68 |
0,125 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
3 |
0,003 |
0,00916 |
0,012 |
0,327 |
1,31 |
0,25 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
4 |
0,005 |
0,01 |
0,012 |
0,5 |
1,2 |
0,416 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
5 |
0,00071 |
0,00514 |
0,010 |
0,138 |
1,945 |
0,071 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
6 |
0,0015 |
0,00714 |
0,010 |
0,210 |
1,4 |
0,15 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
7 |
0,003 |
0,00916 |
0,010 |
0,327 |
1,091 |
0,3 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
8 |
0,005 |
0,01 |
0,010 |
0,5 |
1 |
0,5 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
9 |
0,00071 |
0,00514 |
0,008 |
0,138 |
1,556 |
0,088 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
10 |
0,0015 |
0,00714 |
0,008 |
0,210 |
1,12 |
0,187 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
11 |
0,003 |
0,00916 |
0,008 |
0,327 |
0,873 |
0,375 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
12 |
0,005 |
0,01 |
0,008 |
0,5 |
0,8 |
0,625 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
13 |
0,00071 |
0,00514 |
0,005 |
0,138 |
0,972 |
0,142 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
14 |
0,0015 |
0,00714 |
0,005 |
0,210 |
0,7 |
0,3 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
15 |
0,003 |
0,00916 |
0,005 |
0,327 |
0,545 |
0,6 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
16 |
0,005 |
0,01 |
0,005 |
0,5 |
0,5 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
17 |
0,00071 |
0,00514 |
0,002 |
0,138 |
0,389 |
0,355 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
18 |
0,0015 |
0,00714 |
0,002 |
0,210 |
0,280 |
0,75 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
19 |
0,003 |
0,00916 |
0,002 |
0,327 |
0,218 |
1,5 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
20 |
0,005 |
0,01 |
0,002 |
0,5 |
0,2 |
2,5 |
|
|
|
|
|
|
Исследование гидравлического сопротивления при ламинарном безотрывном обтекании выемок не проводилось.
При ламинарном отрывном обтекании поверхности без присоединения потока в выемке во всем диапазоне изменения режимных и конструктивных параметров установлено, что коэффициент гидросопротивления ξh пропорционален числу Рейнольдса Reh в степени –1, что характерно для ламинарного режима течения.
При обобщении выявлено уменьшение комплекса ξh / Re−h1 с ростом без-
310
![](/html/2706/47/html_Gh2Jypro7w.K1e4/htmlconvd-H63jW1313x1.jpg)
Теплогидравлическая эффективность перспективных способов интенсификации теплоотдачи в каналах теплообменного оборудования
размерного параметра – относительная высота канала H/D, отдельно для различных значений безразмерного параметра относительная глубина выемки h/D. Выявлено, что комплекс ξh / Re−h1 пропорционален относительной высоте кана-
ла H/D в степени –2,34 для h/D=0,21; ξh / Re−h1 –3,51 для h/D=0,31; ξh / Re−h1 –
3,01 для h/D=0,5.
В итоге, результаты экспериментальных исследований ламинарного отрывного обтекания поверхности со сферическими выемками, без присоединения потока в выемке были обобщены зависимостями:
ξh = 0,9338/((H D)2,34 Reh ) , для h/D=0,21; |
(3.8) |
ξh = 2,8393/((H / D)3,51 Reh ) , для h/D=0,31; |
(3.9) |
ξh = 76,895/((H / D)3,01 Reh ) , для h/D=0,5; |
(3.10) |
Зависимости (3.8)–(3.10) описывают все экспериментальные точки с отклонением не более ±20–±25 % при доверительной вероятности 0,95. Зависимости справедливы в диапазоне изменения определяющих параметров – Reh=40– 2200; H/D=0,2–0,8; h/D=0,21–0,5.
Турбулентное (переходное) отрывное обтекание поверхности со сферическими выемками наблюдалось в опытах в диапазоне изменения режимных и конструктивных параметров – Reh=270–11000; h/D=0,14–0,5; H/D=0,218–2,33.
При турбулентном (переходном) обтекании выемок Reh=270÷11000 получено, что коэффициент гидросопротивления ξh зависит от числа Рейнольдса Reh в степени –0,15 в диапазоне изменения конструктивных параметров h/D=0,14– 0,31; H/D=0,218–2,33; а в диапазоне изменения режимных и конструктивных параметров – Reh=1000–11000; h/D=0,5; H/D=0,5–1,2 – получено, что коэффи-
циент гидросопротивления ξh не зависит от числа Рейнольдса Reh, что свойственно для переходного режима и обусловлено по видимому тем же сильным влиянием возмущения, оказываемого выемкой на поток.
При обобщении выявлено влияние на комплекс ξh / Re−h0,15 безразмерного
параметра |
– относительной |
высоты канала H/D. Выявлено, что комплекс |
ξh / Reh−0,15 |
пропорционален |
относительной высоте канала H/D в степени |
3,7(h / D)0,53 для h/D=0,14–0,31; ξh / Re0h 2,632 для h/D=0,5.
Результаты экспериментальных исследований турбулентного (переходного) отрывного обтекания поверхности со сферическими выемками были обобщены зависимостями:
311
![](/html/2706/47/html_Gh2Jypro7w.K1e4/htmlconvd-H63jW1314x1.jpg)
Теплогидравлическая эффективность перспективных способов интенсификации теплоотдачи в каналах теплообменного оборудования
ξh =1,2406(h / D)2,62 /(Re0h,15 (H / D)3,7 (h / D)0,53 ) , для h/D=0,14–0,31; |
(3.11) |
ξh = 0,07872/((H / D)2,632 ) , для h/D=0,5; |
(3.12) |
Зависимости (3.11)–(3.12) описывает все экспериментальные точки с отклонением не более ±20% при доверительной вероятности 0,95. Зависимости справедливы в диапазоне изменения определяющих параметров – Reh=270– 11000; H/D=0,21–2,33; h/D=0,14–0,5.
Далее исследования проводились при более высоких числах Рейнольдса RеD=7·103–5·104. Здесь реализуется развитый турбулентный режим. Относительная высота канала в большинстве опытов изменялась в пределах 0,1≤Н/D≤0,4, относительная глубина выемок 0,1≤h/D≤0,5. При этом уже исследованы каналы с односторонним нагревом и одно– и двухсторонним расположением выемок с острыми и скругленными кромками.
При обобщении данных здесь использовалось число Рейнольдса ReD, рассчитанное по эквивалентному диаметру канала, и «классический» коэффициент гидравлического сопротивления ξ.
На рис.3.265 представлен характерный вид зависимости увеличения гидравлического сопротивления от числа RеD в каналах с выемками по сравнению с гладким каналом. Из рисунка
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
видно, что для полусферических |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
выемок в каналах с Н/D=0,1 |
в |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
диапазоне RеD=1·104–2,9·104 |
на- |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
блюдается |
плавное |
увеличение |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ξ/ξгл (где ξгл – коэффициент гид- |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
равлического |
сопротивления |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
гладкого канала при тех же кон- |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
структивных |
параметрах канала |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и режимных параметрах потока) |
||||
Рис.3.265. Зависимость увеличения гидрав- |
при увеличении числа RеD. При |
|||||||||||||||
лического сопротивления в каналах с вы- |
Rе*D=2,9·104 |
отношение ξ/ξгл |
||||||||||||||
емками по сравнению с гладким каналом: |
достигает |
максимального значе- |
||||||||||||||
h/D=0,5; Н/D=0,1: |
|
, |
|
– односторонние |
ния и в дальнейшем остаётся не- |
|||||||||||
|
|
|||||||||||||||
|
|
|||||||||||||||
выемки с гладкими и острыми кромками; |
изменным. Характерно, что ве- |
|||||||||||||||
|
, |
|
|
– двусторонние выемки с гладкими и |
личина Rе*D практически не из- |
|||||||||||
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||
острыми кромками; h/D=0,1; Н/D=0,1: |
|
– |
меняется для каналов с односто- |
|||||||||||||
|
||||||||||||||||
односторонние выемки с гладкими кромка- |
ронним и двусторонним распо- |
|||||||||||||||
ми; |
|
– двусторонние выемки с острыми |
ложением |
выемок |
при равных |
|||||||||||
|
||||||||||||||||
|
||||||||||||||||
кромками |
Н/D и h/D слабо зависит от фор- |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
312 |
|
|
|
|
|
|
![](/html/2706/47/html_Gh2Jypro7w.K1e4/htmlconvd-H63jW1315x1.jpg)
Теплогидравлическая эффективность перспективных способов интенсификации теплоотдачи в каналах теплообменного оборудования
мы кромок выемок и является функцией лишь от относительной глубины выемок и относительной высоты канала.
При уменьшении h/D и увеличении Н/D граница Rе*D смещается а сторону больших чисел RеD. Эти особенности течения, вероятно, связаны с соотношением толщины набегающего пограничного слоя и глубины выемок. Так в исследованиях Вигхарда и Тилмана обнаружена существенная зависимость сопротивления поверхности с цилиндрическим углублением от отношения глубины отверстия к толщине пограничного слоя набегающего потока.
Однако в литературе практически нет данных по влиянию толщины пограничного слоя на сопротивление выемок сферической формы.
На рис.3.266 на примере канала с двусторонними выемками с гладкими кромками показана характерная зависимость отношения коэффициента гидравлического сопротивления в каналах с выемками к коэффициенту гидравлического сопротивления гладкого канала, от числа RеD. Для всех исследованных каналов сопротивление падает с ростом RеD. Это выгодно отличает данный способ интенсификации от других, где в большинстве случаев законы гидравлического сопротивления автомодельны по RеD.
Кроме того, сопротивление при течении в каналах с односторонними выемками как с острыми, гак и с гладкими кромками, а
также в каналах с двусторонними выемками с гладкими кромками подчиняется закономерности ξ~ RеD
В каналах с двусторонними выемками с острыми кромками влияние числа RеD уменьшается и зависимость принимает вид ξ~ RеD –0,23. Уменьшение влияния числа RеD связано, вероятно, с увеличением доли местных потерь, которые, как известно для турбулизаторов плохо обтекаемой формы не зависят от
числа RеD.
Для всех исследованных каналов при увеличении относительной высоты канала H/D наблюдалось уменьшение коэффициента гидравлического сопротивления ξ. Для всех геометрий каналов наклон кривых в зависимостях
313
![](/html/2706/47/html_Gh2Jypro7w.K1e4/htmlconvd-H63jW1316x1.jpg)
Теплогидравлическая эффективность перспективных способов интенсификации теплоотдачи в каналах теплообменного оборудования
ξRеDn~(Н/D)m, характеризующий показатель степени m при Н/D, существенно зависит от относительной глубины выемок h/D.
Таблица 3.11 Параметры и обозначения исследованных сферических выемок
H/D |
h/D |
Выемки с гладкими кромками |
Выемки с острыми кромками |
||||||||||||||
|
|
Одностороннее |
Двустороннее |
Одностороннее |
Двустороннее |
||||||||||||
|
|
расположение |
расположение |
расположение |
расположение |
||||||||||||
|
0,1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,1 |
0,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
0,3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
0,4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,2 |
0,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
0,3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
0,4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,3 |
0,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
0,3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
0,4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,4 |
0,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
0,3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
0,4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,5 |
0,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, в стеснённых каналах (Н/D<0.4) с односторонними и с двусторонними выемками, как с острыми, так и с гладкими кромками, показатель степени m при Н/D является функцией от h/D.
Характер этой зависимости для каналов с односторонними и двусторонними выемками различен, В каналах с односторонними выемками с h/D<0.3 показатель степени m при Н/D не зависит от h/D и практически равен нулю, т.е. в каналах с односторонними выемками мелкой и промежуточной (по классификации Г.И.Кикнадзе) глубины, сопротивление не зависит от Н/D.
В диапазоне 0,3<h/D<0,5 показатель степени при Н/D, отличен от нуля и увеличивается при увеличении h/D. Причем для выемок с гладкими кромками влияние Н/D несколько выше, чем для выемок с острыми кромками.
314
![](/html/2706/47/html_Gh2Jypro7w.K1e4/htmlconvd-H63jW1317x1.jpg)
Теплогидравлическая эффективность перспективных способов интенсификации теплоотдачи в каналах теплообменного оборудования
Аппроксимировать какой-либо надёжной зависимостью данные по влиянию h/D на показатель степени m при Н/D в диапазоне 0,3<h/D<0,5 невозможно, так как в этом диапазоне имеются лишь две опытные точки. Для приближённых расчётов можно принять:
– для выемок с острыми кромками:
m = 0,1+ 0,5(h / D) , |
(3.13) |
– для выемок с гладкими кромками m= –0.15.
Значительно более существенно влияние относительной высоты канала Н/D на гидравлическое сопротивление в каналах с двусторонними выемками. Показатель степени m при Н/D здесь достигает –0,3 для выемок с гладкими и – 0,25 для выемок с острыми кромками.
При увеличении h/D наблюдается нелинейное увеличение показателя степени m. Характерно, что эту зависимость можно считать слабой лишь до h/D<0,2 (т.е. лишь для относительно «мелких» выемок).
Данные по зависимости m от h/D, хорошо аппроксимируются полиномами второй степени. Для каналов с двусторонними выемками с гладкими кромками:
m = −0,2 + 0,4(h / D) −1,17(h / D)2 , |
(3.14) |
для каналов с двусторонними выемками с острыми кромками:
m = −0,1+ 0,08(h / D) −0,78(h / D)2 , |
(3.15) |
Получено, что для каналов с двусторонними полусферическими выемками наблюдается линейное увеличение ξ/ξгл при уменьшении Н/D. Для каналов с «мелкими» выемками h/D=0,1 ξ/ξгл остаётся практически постоянным.
Характер влияния Н/D на сопротивление стесненных каналов может быть объяснен лишь тем, что генерируемые на верхних и нижних выемках вихревые структуры при уменьшении относительной высоты канала начинают определенным образом взаимодействовать между собой, приводя к изменению турбулентной структуры потока. Причем степень этого взаимодействия существенно зависит h/D.
Характер влияния Н/D на сопротивление каналов с односторонними выемками объясняется влиянием противоположной гладкой стенки. Очевидно, что степень этого влияния существенно ниже, чем для каналов с двусторонни-
315
![](/html/2706/47/html_Gh2Jypro7w.K1e4/htmlconvd-H63jW1318x1.jpg)
Теплогидравлическая эффективность перспективных способов интенсификации теплоотдачи в каналах теплообменного оборудования
ми выемками, что находит отражение в уменьшении показателя степени m при Н/D.
Для всех исследованных каналов при увеличении относительной глубины выемок наблюдается увеличение гидравлического сопротивления. Кривые, характеризующие логарифмическую зависимость ξRеDn/(H/D)m~(h/D) для каналов с односторонним расположением выемок вне зависимости от формы кромок, имеют одинаковый наклон, соответствующий показателю степени при h/D равном 0.23. Показатель степени при h/D в каналах с двусторонними выемками также не зависит от формы кромок выемки и равен 0,38. Таким образом, как и H/D, h/D оказывает более существенное влияние на сопротивление в каналах с двусторонними выемками.
В большинстве проведённых опытов плотность расположения выемок на поверхности равнялась f=0,69.
Это значение близко к естественному пределу, за которым начнётся наложение соседних выемок друг на друга. Для оценки влияния f на сопротивление можно воспользоваться рис.3.267, где помимо результатов данной работы приводится зависимость отношения ξ/ξгл от f взятая из [55]. К сожалению, в [55] не указано, каким значениям h/D и Н/D соответствуют представленные данные.
В итоге, значения коэффициентов гидравлического сопротивления для каналов различной геометрии были обобщены зависимостями вида:
ξ = сReDn (H / D)m (h / D)l . |
(3.16) |
Для каналов с односторонними выемками с гладкими кромками: |
|
ξ = 0,62 ReD−0,25 (H / D)m (h / D)0,23 |
(3.17) |
m=0 при 0,1≤h/D≤0,3, m= –0,15 при 0,3≤H/D≤0,5, |
|
316
![](/html/2706/47/html_Gh2Jypro7w.K1e4/htmlconvd-H63jW1319x1.jpg)
Теплогидравлическая эффективность перспективных способов интенсификации теплоотдачи в каналах теплообменного оборудования
Для каналов с односторонними выемками с острыми кромками:
ξ = 0,75 ReD−0,25 (H / D)m (h / D)0,23 |
(3.18) |
m=0 при 0,1≤h/D≤0,3, m=–0,5(h/D)+0,1 при 0,3≤H/D≤0,5.
Для каналов с двусторонними выемками с гладкими кромками (выемки на верхней и нижней стенках канала расположены без смещения):
ξ = 0,7 ReD−0,25 (H / D)m (h / D)0,38 |
(3.19) |
m= –0,22–1,6(h/D)+1,8(h/D)2.
Для каналов с двусторонними выемками с острыми кромками (выемки на верхней и нижней стенках канала расположены без смещения):
ξ = 0,78 ReD−0,23 (H / D)m (h / D)0,38 |
(3.20) |
m= –0,1–0,08(h/D)–0,78(h/D)2. |
|
Зависимости (3.17)–(3.20) обобщают все опытные данные с |
погрешностью |
|||||
|
|
|
±10% при доверительной вероятно- |
|||
|
|
|
сти 0,95. |
|
|
|
|
|
|
Для каналов с односторонни- |
|||
|
|
|
ми выемками с острыми кромками |
|||
|
|
|
(рис.3.268) проведено сравнение по- |
|||
|
|
|
лученных данных с данными [55]. |
|||
|
|
|
Расхождение составляет в среднем |
|||
|
|
|
16% и может быть объяснено нега- |
|||
|
|
|
рантированной чистотой обработки |
|||
|
|
|
поверхностей, исследованных в [55] |
|||
|
|
|
(рельефы выемок здесь получены |
|||
|
|
|
фрезерованием, |
без |
последующей |
|
|
|
|
доводки поверхности). |
|||
Рис.3.268. Зависимость сопротивления |
Проведенные в данной работе |
|||||
эксперименты показали существен- |
||||||
от числа RеD в каналах с односторон- |
||||||
ними выемками с острыми кромками: |
ное влияние взаимного расположе- |
|||||
|
|
– данные [55]; другие условные обо- |
ния выемок на верхней и нижней |
|||
|
|
|||||
|
|
стенках стеснённого |
канала на его |
|||
значения см. в табл.3.11 |
||||||
гидравлическое |
сопротивление. В |
|||||
|
|
|
качестве характеристики этого влияния вводится величина δ/D относительное
317
![](/html/2706/47/html_Gh2Jypro7w.K1e4/htmlconvd-H63jW1320x1.jpg)
Теплогидравлическая эффективность перспективных способов интенсификации теплоотдачи в каналах теплообменного оборудования
смешение выемок (δ – абсолютное смещение выемок).
Таким образом, приведенные выше обобщающие зависимости для каналов с двусторонними выемками справедливы лишь для случая, когда верхние и нижние выемки расположены непосредственно друг против друга, т.е., при относительном смещении выемок δ/D=0.
На степень зависимости гидравлического сопротивления от относительного смещения существенное влияние оказывают относительная глубина выемок h/D и относительная высота канала H/D.
Данные по увеличению гидравлического сопротивления в каналах с двусторонними выемками со смещением представлены на рис.3.269 в виде трехмерного графика. По оси х отложено относительное смещение верхних и нижних выемок δ/D. По оси у в качестве второго аргумента отложено отношение высоты канала к глубине выемки Н/h. Обработка данных в виде ξ2δ/ξ20=f(δ/D,
|
H/h) (где ξ2δ |
и ξ20 – гидравлическое |
||
|
сопротивление канала с двусторон- |
|||
|
ними выемками со смещением и без |
|||
|
смещения соответственно) позволи- |
|||
|
ла представить все эксперименталь- |
|||
|
ные данные в виде гладкой поверх- |
|||
|
ности |
на |
рие.3.269. |
Это |
|
свидетельствует о том. что, в отли- |
|||
Рис.3.269. Влияние взаимного распо- |
чие от каналов с односторонними |
|||
выемками, где определяющим явля- |
||||
ложения выемок на верхней и нижней |
ется отношение h/D характеризую- |
|||
стенках канала на его гидравлическое |
щее обтекание отдельной выемки, в |
|||
сопротивление |
стесненных каналах с двусторонни- |
|||
|
ми выемками со смещением опреде- |
ляющим является параметр H/h.
Из рис.3.269 следует, что величина ξ2δ/ξ20 увеличивается при увеличении δ/D и уменьшении Н/D. Максимальное увеличение сопротивления достигается при δ/D и составляет ξ2δ=1,16ξ20 .
Гидравлическое сопротивление каналов исследовалось также при неизотермическом течении газа в условиях его нагрева. В экспериментах температурный фактор изменялся в пределах Тcт/Тп=1,2–2. В области ReD>8·103 для каналов с односторонними и двусторонними выемками с H/D<0,2 вне зависимости от формы кромок наблюдалось уменьшение гидравлического сопротивления при нагреве. Это изменение увеличивается с ростом числа RеD, достигая при RеD=4.8·104 и h/D=0,1 порядка 10% и объясняется, как и в гладком канале, уменьшением плотности газа и увеличением его вязкости вблизи стенки.
318