
- •ОГЛАВЛЕНИЕ
- •Введение
- •Основные положения
- •1.1. Вероятность случайного события
- •1.2. Теоремы о вероятности
- •1.3. Характеристики случайной дискретной величины
- •Относительная флуктуация
- •1.4. Характеристики случайной непрерывной величины
- •1.5. Биномиальное распределение
- •1.6. Распределение Пуассона
- •1.7. Нормальное распределение
- •Результаты (1.44) и (1.45) совпадают с выражениями (1.36) и (1.37) для распределения Пуассона. Из (1.41) и (1.45) получаем плотность вероятности в виде
- •Примеры 1
- •СТАТИСТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА КЛАССИЧЕСКИХ СИСТЕМ
- •2.1. Фазовое пространство системы частиц
- •2.2. Число микросостояний
- •2.3. Энергетическая плотность состояний
- •2.4. Характеристики макросостояния
- •2.6. Теорема Лиувилля
- •Аналогично течет несжимаемая жидкость, сохраняя свою плотность. Теорема используется для получения функции распределения состояний по фазовому пространству. Теорему доказал Ж. Лиувилль в 1838 г.
- •2.7. Микроканоническое распределение
- •Примеры 2
- •2.8. Каноническое распределение
- •Примеры 3
- •2.10. Распределение тепловой энергии по степеням свободы
- •Примеры 4
- •2.11. Распределение Максвелла
- •2.12. Поток частиц
- •Примеры 5
- •Задачи 1
- •2.13. Распределение Больцмана
- •Примеры 6
- •2.14. Химический потенциал и активность
- •2.15. Распределение частиц по состояниям.
- •2.17. Большое каноническое распределение
- •Примеры 7
- •2.18. Условия применимости классической статистической физики
- •Задачи 2
- •3.1. Плотность состояний частицы
- •Примеры 8
- •3.2. Каноническое распределение квантового газа
- •Примеры 9
- •СТАТИСТИЧЕСКИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ГАЗОВ ФЕРМИОНОВ И БОЗОНОВ
- •4.1. Большое каноническое распределение квантовой системы
- •Результат выражается через статистическую сумму (4.9)
- •4.2. Распределение фермионов
- •4.3. Распределение бозонов
- •Объединенное распределение по состояниям имеет вид
- •Если бы принцип Паули не действовал, то для получения энергии Ферми потребовалась бы температура, называемая температурой Ферми:
- •Рис. 4.8. Ферми-поверхность металлов: (а) – Na, (б) – Cu, (в) – Cs
- •4.6. Распределение Ферми–Дирака для f-мерного газа
- •4.7. Двухмерный электронный газ
- •4.8. Одномерный электронный газ
- •4.9. Баллистический проводник
- •4.10. Сканирующий туннельный микроскоп
- •Примеры 10
- •4.11. Фотонный газ
- •Концентрация фотонов со всеми частотами
- •Вычисляем интеграл по формуле
- •Получаем
- •Примеры 11
- •4.12. Фононный газ
- •Примеры 12
- •4.13. Конденсация Бозе–Эйнштейна
- •Примеры 13
- •Задачи 3
- •ПРИЛОЖЕНИЯ
- •1. Физические постоянные
- •Постоянная Больцмана
- •Число Авогадро
- •Газовая постоянная
- •Постоянная Планка
- •Масса свободного электрона
- •Заряд электрона
- •Магнетон Бора
- •2. Интегралы классической статистики
- •3. Интегралы квантовой статистики
- •4. Суммы рядов
- •БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
- •ПРЕДМЕТНЫЙ УКАЗАТЕЛЬ

Г л а в а 1. ОСНОВЫ ТЕОРИИ ВЕРОЯТНОСТЕЙ. ДИСКРЕТНЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ
где учтено (1.30), тогда дисперсия
|
|
|
|
|
|
D ≡ |
(∆n)2 |
= |
n2 |
−n2 = Np (1− p) = n (1− p) . |
(1.33) |
||||||||||||||||
Дисперсия равна нулю при |
p = 0 и p =1, |
при p =1/ 2 достигается |
|||||||||||||||||||||||||
максимальное значение Dmax = N / 4 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
График распределения для N =10 , |
p = 0, 45 , n = 4,5 |
показан |
|||||||||||||||||||||||||
на рис. 1.1, a. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
W(n) |
W(n) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
0,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
0,1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 2 4 6 8 10 n |
0 |
|
2 4 6 8 10 12 n |
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
а |
|
|
|
|
б |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
Рис. 1.1. Распределения биномиальное (а) и Пуассона (б) |
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
для N = 10, n = 4,5, р = 0,45 |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
1.6. Распределение Пуассона |
|
|
||||||||||||||||||
Вероятность появления |
признака у |
частицы считаем |
малой |
p = n / N <<1 и большим общее число частиц N >> n , тогда выполня-
Симеон Дени Пуассон (1781–1840)
ется распределение вероятности Пуассона – если
признак имеют в среднем n частиц, то его вероятность для n частиц
W (n) = nn e−n . |
(1.34) |
n n!
При n <1 вероятность монотонно уменьшается с
увеличением n. Распределение установил С. Пуассон в 1837 г. Получим распределение на основе производящей функции.
22

1.6. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ПУАССОНА
Производящая функция. Используем (1.30) N = n / p и произ-
водящую функцию биномиального распределения (1.29)
Φp,n (x) =[1+(x −1) p]n / p .
Учитываем p <<1 и
lim (1+ a p)1/ p = ea ,
p→0
где a = x −1. Получаем производящую функцию для распределения
Пуассона
|
Φn (x) = e−n+x n . |
(1.35) |
|||||||
Выполняется нормировка (1.16) Φn (1) =1. В (1.15) |
|
||||||||
W (n) = |
1 d nΦN (x) |
|
|
|
|||||
|
|
||||||||
n! |
|
dxn |
|
x=0 |
|
||||
подставляем (1.35) и с учетом |
|
|
|
|
|
|
|||
|
d nΦn (x) |
= n |
n |
Φn (x) |
|
||||
|
dxn |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
находим распределение Пуассона (1.34).
Среднеквадратичное число частиц и дисперсия. Из (1.32) и (1.33) при p <<1 получаем
n2 |
= Np (1+ Np) = n + n2 , |
(1.36) |
|
D = Np = n . |
(1.37) |
Для флуктуации δn = D выполняется закон больших чисел – флук-
туация относительно среднего значения равна корню квадратному из среднего значения
δn = |
n |
. |
(1.38) |
23