- •1. Гипотеза сплошности жидкой среды. Критерий Кнуссена. Основные понятия жидкого континуума.
- •6. Частные формы уравнения энергии и их физическое содержание.
- •7.Опыт Рейнольдса. Режимы течения вязкой жидкости.
- •9. Уравнение обращения воздействий как общий случай одномерного течения газа.
- •10. Уравнение обращения воздействия для чисто геометрического воздействия в связи между скоростью и площадью.
- •11. Основные понятия пограничного слоя
- •12. Принципы расчёта пограничного слоя.
- •13. Сравнение характеристик лпс и тпс при обтекании стенки.
- •14. Управление пограничным слоем.
- •15. Общие свойства и структура свободных турбулентных струй.
- •16. Критерий определения режима истечения жидкости (газа) из сосуда через канал в среду с постоянным противодавлением.
- •17. Дивергенция скорости и ее физический смысл.
- •18. Особенности и характеристики турбулентного режима течения жидкости. Пристенная и струйная турбулентность.
- •19. Гипотеза Буссинеска о связи турбулентного напряжения с осредненной скоростью. Двухслойная модель турбулентного потока.
- •20. Уравнение расхода для одномерного течения и его анализ.
- •21. Принцип определения гидравлических потерь по длине течения.
- •22. При течении несжимаемой жидкости в трубе . В каких случаях эта зависимость носит частный характер. Как называются трубы для которых.
- •23. Критерий гидродинамического подобия и их физический смысл.
- •24. Система уравнений ггд начальные и граничные условия.
- •25. Принцип вывода дифференциальных уравнений Рейнольдса осредненного турбулентного движения. Особенности уравнений Рейнольдса.
- •31. Физическая картина течения при обтекании сверхзвуковым потоком внешнего тупого угла.
- •32. Пересечение отражение от твердой поверхности и от границы свободной струи характеристик и волн разряжения.
- •33. Отражение скачков уплотнения от твердой поверхности и границы свободной струи.
- •37 Режим работы сопла лаваля
- •41. Применение насадка Пито – Прандтля в сверхзвуковом потоке. С помощью насадка Пито – Прандтля находят скорость.
- •43. Теорема н.Е. Жуковского о подъемной силе. Постулат Жуковского – Чаплагина и его роль в определении циркуляции по профилю.
6. Частные формы уравнения энергии и их физическое содержание.
Уравнение энергии для жидкой среды (в применении к энерго неизолированному жидкому объему V): изменение полной энергии выделенного объема за единицу времени равно сумме работ массовых и поверхностных внешних сил, приложенных к объему и ограничивающих его поверхность + теплота, подведенная извне за то же время:
1) Уравнение энергии в форме энтальпии:
- полная энтальпия
; - для идеального установившегося адиабатного течения удельная энергия потока неизменна.
; - полная энтальпия (полная удельная энергия газа). Полной энергии соответствует полная температура (Т* торможения):
, тогда , то есть изменение полной энтальпии газа на участке 1-2 равно энергии, которой газ обменивается на данном участке с внешней средой.
2) Дифференциальное уравнение энергии:
Для энергоизолированного течения:
;
7.Опыт Рейнольдса. Режимы течения вязкой жидкости.
В бачке 2 – подкрашенная жидкость. При низких скоростях течения подкрашенная струйка на всей длине прозрачной трубы не перемешивается с окружающей жидкостью и имеет вид натянутой нити. Такое струйчатое (слоистое) течение жидкости без перемешивания частиц Ж и без пульсации скорости называется ламинарным.
По мере увеличения скорости течения введенная в поток подкрашенная струйка начинает искривляться приобретая волнистый характер. На ее границах можно заметить зарождающиеся вихри. Но они ещё слабы и благодаря значит-м силам внутр-го трения на некоторых уч-ках между волнами сохраняется слоистое движ-е Ж.
При дальнейшем росте скорости вихревое течение развив-ся и усиливается, вихревые комплексы приобретают большую устойчивость и при некоторой скорости слоистость движения полностью нарушается. Течение сопровождается интенсивным перемешиванием слоев жидкости, а окрашенная струйка при выходе из трубки исчезает, размываясь по всему сечению. Такой режим беспорядочного течения называется турбулентным. Его основная особенность заключается в наличии поперечных пульсаций скорости, давления и других ГГД-х параметров. При этом осуществляется интенсивный перенос вещества от слоя к слою поперек потока. Переход к турбулентному режиму течения сопровождается интенсификацией теплопередачи м/у слоями Ж и теплопередачи от Ж к стенкам трубы, а также уменьшением потерь на трение.
Reкр=2300, Re>2300 – турбулентный режим
Re<2300 – ламинарный режим течения.
9. Уравнение обращения воздействий как общий случай одномерного течения газа.
Уравнение закона обращения воздействия позволяет определить, какой знак должно иметь то или иное воздействие для ускорения или торможения дозвуковых и сверхзвуковых газовых потоков.
Параметры газового потока могут изменяться под влиянием следующих воздействий окружающий среды: 1) Геометрическое (сужение, расширение канала). 2) Расходного dm><0. 3) Теплового dg><0. 4) Немеханического dge><0. 5) Гидравлических потерь
Уравнение закона обращения воздействий:
В правой части – физические воздействия на поток, ускоряющие или тормозящие его в зависимости от знака и режима течения. Воздействие трения имеет всегда положительный знак.
dw/w>0 – поток ускоряется (конфузорное течение). dw/w<0 – поток тормозится (дифузорное течение).
Знак сомножителя (М2-1) меняется при переходе через скорость звука. Для непрерывного изменения скорости газа в одну сторону за счет одного воздействия меняется на обратный в момент перехода через скорость звука, если в процессе участвуют несколько воздействий, то в момент перехода через скорость звука должен меняться на обратный знак их суммы.
Закон обращения воздействия отражает усиливающееся влияние сжимаемости газа на его движение при увеличении числа Маха. При переходе через М = 1 количественные изменения переходят в качественные.