Лабораторная работа О2
Дифракция света на одиночной щели и дифракционной решётке
Цель работы: наблюдение картины дифракции Фраунгофера от одиночной щели и дифракционной решётки в монохроматическом свете; экспериментальное определение ширины щели и периода дифракционной решётки.
Введение
Рассмотрим прохождение через щель шириной b нормально падающей на неё плоской световой волны и наблюдаемую дифракционную картину. Возьмем точку М, расположенную на расстоянии хm от центра картины от одиночной щели. Если ширина щели b и расстояние хm малы по сравнению с расстоянием В от щели до экрана (b<<D; хm<<D), то попадающие в т.М лучи практически параллельны друг другу и составляют с первоначальным направлением распространения малый угол φ.
Результат интерференции вторичных волн зависит от величины угла φ, и интенсивность света в точке М определяется:ф
,
где ;
I0 – интенсивность света, идущего от щели в направлении первичного пучка;
λ – длина волны света.
Отсюда следует, что ; учитывая, что ,
получим, что при φ=0 (в центре) имеет место максимум освещенности IM(0)=I0.
Функция обращается в ноль при условии ±m, где m= 1, 2, 3, …, N.
Подставляя в это условие выражение для , получим уравнение, позволяющее определить углы при которых наблюдаются минимумы освещённости (тёмные полосы):
Координата х точки М на экране связана с углом следующим простым соотношением х=D tg. Т.к. угол мал, имеем:
sin=tg=x/D
Подставляя это соотношение в условие , найдём координаты точек хm:
хm=mλD/b
Координату m-го минимума хm можно найти экспериментально: хm=Lm/2.
Если известна длина волны лазерного излучения λ и известно расстояние от щели до экрана D, то:
Дифракционная решётка (ДР) представляет собой пластинку с множеством параллельных узких щелей одинаковой ширины b, находящихся на малом расстоянии d друг от друга. Расстояние между центрами соседних щелей d называется постоянной (периодом) ДР.
Так же, как и при дифракции от одиночной щели, интенсивность света в т.М экрана зависит от угла дифракции и определяется выражением:
,
где ;
N – общее число щелей решётки, накрывающих падающей световой волной;
Im – функция, определяемая выражениями, приведёнными выше.
Найдем значение функции при ±k, где k= 1, 2, 3, …, N.
Раскрыв неопределённость, вычислим предел:
Интенсивность света будет равна N2Im. Следовательно:
Это выражение определяет углы, под которыми наблюдаются главные максимумы освещённости. Число k – порядок главного максимума. При k=0 (=0) имеет место наиболее яркий центральный максимум интенсивностью Im=N2I0.Экспериментальное задание xk можно найти путём обработки дифракционной картины:
xk=Lk/2
Зная xk, а также расстояние от решётки до экрана D и длину волны , можно найти период дифракционной решётки:
Обработка измерений
Дифракция на одиночной щели |
|||||||
λ= |
0,66 |
мкм |
|
|
|
|
|
№ |
D, мм |
m |
Lm, мм |
хm, мм |
b, мкм |
Δb, мкм |
Δb2,мкм |
1 |
755 |
6 |
65 |
32,5 |
91,99 |
0,367 |
0,135 |
2 |
780 |
6 |
67 |
33,5 |
92,2 |
0,158 |
0,025 |
3 |
805 |
5 |
57,5 |
28,75 |
92,4 |
-0,039 |
0,002 |
4 |
830 |
5 |
59 |
29,5 |
92,85 |
-0,486 |
0,237 |
|
|
|
|
<b>= |
92,36 |
Σ= |
0,398 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Δbсл= |
0,510 |
мкм |
Полная абсолютная погрешность |
||||
ΔD= |
2,5 |
мм |
|
Δ= |
0,95 |
|
|
ΔL= |
0,5 |
мм |
Полная относительная погрешность |
||||
δD= |
0,003 |
|
|
δ= |
1,03% |
|
|
δL= |
0,008 |
|
Окончательный результат |
||||
Δbпр= |
0,798 |
мкм |
|
b= |
(9,24±0,5)*101 |
мкм |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Диракция на дифракционной решетке |
|||||||
|
№ |
D, мм |
k |
Lk, мм |
xk, мм |
d, мкм |
|
|
1 |
855 |
3 |
164 |
82 |
20,65 |
|
|
2 |
830 |
3 |
158 |
79 |
20,8 |
|
|
3 |
805 |
3 |
154 |
77 |
20,7 |
|
|
4 |
780 |
3 |
150 |
75 |
20,59 |
|
|
|
|
|
|
<d>= |
20,68 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Окончательный результат |
|
|
||||
|
|
d= |
20,68 |
мкм |
|
|
|
Вывод: мы наблюдали картину дифракции Фраунгофера от одиночной щели и дифракционной решётки в монохроматическом свете, экспериментально определили ширину щели (b=(9,24±0,5)·10¹ мкм) и период дифракционной решётки (<d>=20,68 мкм)