![](/user_photo/645_YyhhR.jpg)
- •Некоторые сведения из специальной теории относительности Эйнштейна.
- •Эффект Комптона.
- •Соотношение неопределенностей Гейзенберга.
- •Оценка с помощью соотношения неопределенностей основного состояния.
- •Волновая функция и её статистический смысл.
- •Частица в глубокой одномерной прямоугольной яме с бесконечно высокими стенками.
- •Потенциальная ступень.
- •Потенциальный барьер конечной ширины.
- •Линейный квантовый гармонический осциллятор.
- •Потенциал Морзе.
- •Уравнение Шредингера для жёсткого ротатора.
- •Двухатомная молекула как квантовый жёсткий ротатор. Вращательный спектр двухатомной молекулы.
- •Атом водорода по теории Бора.
- •Атом водорода в квантовой механике.
- •1Sсостояние электрона в атоме водорода.
- •Орбитальный момент импульса электрона. Орбитальный магнитный момент. Орбитальное гиромагнитное отношение.
- •Спин-орбитальное взаимодействие(сов).
- •Одноэлектронный атом. Сложение векторов момента импульса в квантовой механике. Полный момент импульса электрона в атоме. Внутренне квантовое число электрона.
- •Многоэлектронный атом. Виды связей в атоме. Полный механический момент атома. Атомные термы.
- •Магнитный момент атома. Фактор Ланде (g-фактор). Квантование магнитного момента атома. Магнитное квантовое число. Кратность вырождения. Снятие вырождения по магнитному квантовому числу.
- •Атом в магнитном поле. Сильные и слабые магнитные поля. Энергетические состояния в сильном и слабом магнитных полях.
- •Простой (нормальный) эффект Зеемана.
- •Квантовая статистика.
- •Статистика Бозе-Эйншиейна.
- •Статистика Ферми-Дирака.
- •Понятие о квантовой теории теплоёмкости.
Спин-орбитальное взаимодействие(сов).
СОВ- взаимодействие частиц, при котором величина взаимодействия зависит от значения и взаимного расположения спинового и орбитального момента частиц. Наиболее чётко проявляется в одноэлектронном атомах ( водороде и водородоподобных частицах) и также к ним относятся щелочные металлы, так как в их замкнутых оболочках Ll=0 и, поэтому момент импульса таких атомов определяется только значением момента импульса валентного электрона. В случае одноэлектронного атома СОВ представляет собой взаимодействие спина электрона с магнитным полем, которое создаётся орбитальным движением электрона. Оценим энергию СОВ в одноэлектронном атоме. Будем рассматривать движение электрона в атоме относительно системы координат, связанных с электроном. В этом случае электрон будет неподвижен и можно считать, что ядро движется вокруг электрона по круговой орбите со скоростью, равной скорости движения электрона относительно ядра.
При вращении ядра по орбите возникает эквивалентный ток Iэкв=Ze/T=Zev/2πr, где
r- радиус орбиты
v- скорость вращения электрона на орбите
Тогда μl=I·πr²=zevπr²/2πr=Zevr/2
μl=(|e|/2m)Ћ-квантовые представления(из гиромагнитного
отношения)
Приравнивая эти выражения, мы можем получить выражение для скорости орбитального движения
Zevr/2=(|e|/2m)Ћ;
v=|e|Ћ
/Z|e+rm
Для электрона v=
Ћ/mr,
тогда токI=
Ћ
Z|e|/2πmr²
Тогда у нас получился круговой ток Iи нам надо узнать индукцию в центре кругового тока, т.е. в точке расположения электрона. По закону Био-Савара-Лапласа:
B=μI/2r=Ze
Ћ/4πmr3
т.к.|e|Ћ/2m=μБ;B=zμ0μБ/2πr3
Энергия взаимодействия магнитного момента с магнитным полем:
Тогда: ∆Esl= -μl·B=
-(eЋ/2m)·B
∆Esl= -zμ0μБ·μl
/2πr3
Радиус r=a/z,
тогда ∆Esl= -z4μ0μБ·μl
/2πa3
Из этого выражения видно, что энергия взаимодействия s-электронов приl=0 и поэтому уровниs-электронов являются синглетными. Дляp,dи т.д. электронов энергия взаимодействия всегда принимает два значения: ±∆Esl, поэтому уровни этих электронов, имеющих два значения являются дублетами, и это приводит к тому, что спектральные линии водорода и щелочных металлов тоже являются дублетами. В 2-х, 3-х и т.д. электронных системах картина СОВ сильно усложняется и приводит к расщеплению энергетических уровней на большое число компонентов. Расщепление энергетических уровней и спектральных линий за счёт СОВ в атомах называется тонкой структурой спектров.
В теории атома водорода, в которой не учитывается наличие спина, энергия определяется только главным квантовым числом, наличие же спина приводит к СОВ, в результате чего энергия атома становится зависящей также и от орбитального квантового числа l.
Одноэлектронный атом. Сложение векторов момента импульса в квантовой механике. Полный момент импульса электрона в атоме. Внутренне квантовое число электрона.
Состояние электрона в одноэлектронном атоме характеризуется:
1)Ll-
момент импульса орбитального движения
электрона, абсолютное значение которого
квантовано и равно |l|=Ћ
,
этот орбитальный момент ориентирован
в пространстве так, что его проекция на
выделенное направлениеLz=mlЋ,
где ml– орбитальное магнитное квантовое число, причёмml=0;±1;±2;….;±l,Nml=2l+1
2)электрон характеризуется также
собственным моментом импульса спина
Ls=Ћ,
гдеs- спиновое квантовое
число электрона; проекция спина на
выделенное направлениеLsz=Ћms,
где ms– спиновое магнитное квантовое число,ms=±1/2.
В результате СОВ в атоме образуется
результирующий (полный) момент импульса
|j|=Ћ
;
где j– полное(внутренне) квантовое число, а проекция полного момента на выделенное направление:Ljz=mjЋ
mj-полное
квантовое число электрона и одновременно
в атоме образуется полный магнитный
момент μj. СОВ
приводит к сложению квантовых векторовsи
l.
Как складываются квантовые вектора?
Допустим складываются два квантовых
вектора
1и
2,
т.о., что
1+
2=
L.
По модулю
|1|=Ћ
,|
2|=Ћ
,|
L|=Ћ
,
гдеl1иl2-
квантовые числа.
Кроме векторов также складываются их проекции на выделенное направление:
L1z=Ћm1,L2z=Ћm2;LLz=ЋmL
где m1=l1;l1-1;l1-2;…;-l1.
m2=l2;l2-1;l2-2;…;-l2.
mL=L;L-1;L-2;…;-L.
Отсюда следует, что наибольшее значение проекций, складываемых векторов соответственно равны: L1zmax=Ћl1,L2zmax=Ћl2;LLzmax=ЋL, т.к. проекции представляют собой скалярные величины, следовательно проекция результирующего вектора представляет собой алгебраическую сумму слагаемых векторов, при этом результирующая проекция будет максимальной, если проекции слагаемых векторов имеют одинаковое направление:
LЋ= Ћl1+ Ћl2
L= l1+l2
И наоборот, проекция результирующего вектора будет минимальна, если проекции складываемых векторов будут противонаправлены:
LЋ= Ћ|l1-l2|
L= l1-l2
Т.о. при сложении квантовых векторов в зависимости от ориентации может принимать следующие значения:
L= (l1+l2), (l1+l2-1), (l1+l2-2),….,|l1-l2|.
Можно считать т.о., что сложение квантовых векторов сводится к сложению квантовых чисел, при этом складываемые вектора не могут ориентироваться произвольно. Найдём число ориентаций складываемых векторов
L1=Ћ,L2=Ћ
,
причёмl1>l2
В результате получим:
LL=Ћ,
причём квантовые значенияL=|l1+l2|,
(l1+l2-1),
(l1+l2-2),….,|l1-l2|.
Продолжим этот ряд до единицы, тогда получим ещё один ряд: L=l1+l2, (l1+l2-1), (l1+l2-2),….,|l1-l2|,l1-l2-1,…,1, в котором (l1+l2) членов, следовательно число возможных ориентаций будет равноN=(l1+l2)-(l1-l2-1)=2l2+1
Очевидно, что если l1<l2, то мы получаемN=2l1+1
Построение векторных диаграмм.
Сложим 2 вектора L1=Ћ,L2=Ћ
.
Пусть l1=2, l2=1
Т.к. l2<l1, то при сложении векторов общее число ориентацийN=2l2+1=3
Т.е. мы получаем 3 возможных ориентации складываемых векторов, а результирующее квантовое число lбудет находиться в пределах отl1+l2=3 до |l1-l2|=1
L1max=3,L2min=1;L=3;2;1.
Отсюда значение результирующего вектора L^
LL1=Ћ=Ћ
LL2=Ћ=Ћ
LL3=Ћ=Ћ
Ll1=
Ћ
Ll2=
Ћ
LL1=
Ћ
Следует иметь ввиду, что в результате
взаимодействия
l1
и
l2
как бы прецессируют вокруг
результирующего вектора. Понятие
прецессии в этом случае условно, так
как в данном случае это понятие связано
с соотношением неопределённостей, при
котором невозможно точно определить
координату и импульс частицы. В данном
случае известен только одинL,
а два других неизвестны.