Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
Мой курсовой.docx
Скачиваний:
6
Добавлен:
03.03.2016
Размер:
86.45 Кб
Скачать

Часть 1.Исследование термодинамического цикла двс

В тепловых машинах в результате совершения круговых термо-динамических процессов (циклов) происходит преобразование тепловой энергии в механическую работу. Для получения непрерывно работающего теплового двигателя необходимо иметь два источника теплоты: с горячей температурой Т1 и холодной температурой Т2, рабочее тело, участвующее в процессе преобразования тепломеханической энергии.

Совершенство термодинамических циклов оценивается термическим КПД – отношением полезно использованной теплоты в цикле к затрачиваемой в цикле теплоте. Для определения степени совершенства преобразования теплоты в механическую работу используется прямой обратимый цикл Карно, состоящий из двух изотерм и двух адиабат.

Исследование теоретических циклов позволяет установить ряд важных факторов, влияющих на работу теплового двигателя и наметить пути их совершенствования с целью повышения термического КПД.

В качестве преобразователей тепловой энергии в механическую работу широкое применение получили поршневые двигатели внутреннего сгорания, где преобразование теплоты в работу осуществляется по трем следующим циклам :

- со сгоранием топлива при постоянном объеме (v=const) – цикл Отто;

- со сгоранием топлива при постоянном давлении (p=const) – цикл Дизеля;

- со смешанным сгоранием топлива при (частично при v=const и частично при p=const) – цикл Тринклера

Одним из основных недостатков, присущих поршневым двигателям внутреннего сгорания, является необходимость кривошипно-шатунного механизма и маховика и неизбежная неравномерность работы, обусловливающие невозможность сосредоточения большей мощности в одном агрегате. Это ограничивает сферу применения поршневых двигателей.

Расчёты:

І.Определениетермодинамических характеристик рабочего тела

1.Определение характеристической газовой постоянной:

μ-масса 1 кмоля газа, численно равная молекулярной массе газа выраженной

2.Определение теплоёмкости:

- в процессе при постоянном объёме

где k – показатель адиабаты для ( Ar )

- в процессе при постоянном давлении

II.Определение параметров рабочего тела в характерных точках цикла

1.Определение параметров в точке 1 :

- удельный объём:

- энтропия:

2.Определение параметров в точке 2 :

Процесс 1-2 адиабатное сжатие рабочего тела

- давление:

где

- температура:

- удельный объём:

- энтропия:

Так как процесс является адиабатным, то

3.Определение параметров в точке 3 :

Процесс 2-3­– изохорный подвод тепла, следовательно

- давление:

где λ – степень повышения давления ( по условию

- Температура:

- энтропия:

где

4.Определение параметров в точке 4 :

Процесс 3-4 – изобарный подвод тепла, следовательно

- удельный объём:

где ρ – степень предварительного расширения ( по условию

- температура :

- энтропия :

где

5.Определение параметров в точке 5 :

Процесс 4-5 – процесс адиабатного расширения рабочего тела,

Процесс 5-1 – изохорный отвод тепла, следовательно

- давление:

- температура:

6.Проверка правильности расчёта :

Относительная погрешность не должна превышать 0,5 %

III.Определение количества тепла участвующего в термодинамическом цикле

1.Колличество подведенного тепла:

2.Колличество отведенного тепла:

3.Колличество полезного тепла цикла:

IV.Определение работы цикла

Проверка правильности расчёта :

(относительная погрешность не должна превышать 0,5 %)

V.Определение КПД цикла

1.По общей формуле:

2.Через параметры цикла:

Проверка правильности расчёта:

Величина относительной погрешности не должна превышать 0,5%

VI.Построение графиков функции

1.Построение в PVкоординатах:

Для более точного построения графиков функций необходимо найти промежуточные точки

- процесс 1-2

18686,951

- процесс 4-5

2.Построение в T-Sкоординатах:

- процесс 2-3

- процесс 3-4

- процесс 5-1

VII.Построение графиков зависимости КПД и работы цикла от параметров цикла

Подберём несколько значений ε:

Подберём несколько значений ε для работы цикла:

ЧАСТЬ 2.РАСЧЁТ ЦИКЛА РЕНКИНА С ПЕРЕГРЕВОМ ПАРА

Цикл Ренкина - теоретический термодинамический цикл паровой машины, состоящий из четырех основный операций:

-1- испарения жидкости при высоком давлении;

-2- расширения пара;

-3- конденсации пара;

-4- увеличения давления жидкости до начального значения.

Пар большого давления и температуры подается в сопловые аппараты турбины, где происходит превращение потенциальной энергии пара в кинетическую энергию потока пара (скорость потока – сверхзвуковая). Кинетическая энергия сверхзвукового потока превращается на лопатках турбины в кинетическую энергию вращения колеса турбины и в работу производства электроэнергии.

На рис. 1 показана одна турбина, на самом деле турбина имеет несколько ступеней расширения пара.

После турбины пар направляется в конденсатор. Это обычный теплообменник, внутри труб проходит охлаждающая вода, снаружи – водяной пар, который конденсируется, вода становится жидкой.

Схема установки (рис.1)

Расчёты: