![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •2. Биоэнергетика. Биотермодинамика.
- •3. Первое начало термодинамики и его применение к живым системам.
- •5. Тепловой баланс организма. Способы теплообмена.
- •6. Термометрия. Прямая и непрямая калориметрия.
- •7. Энтропия(э) и ее св-ва.
- •8. Свободная и связанная энергия в организме.
- •9. Второе начало термодинамики.
- •10.Термодинамические потенциалы как функции состояния термодинамической системы.
- •11. Организм как открытая система. Теорема Пригожина.
- •12. Значение биологических мембран в процессе жизнедеятельности клетки
- •13. Молекулярная организация и модели клеточных мембран
- •14. Физические свойства и параметры мембран
- •15. Значение изучения транспорта веществ через клеточные мембраны. Классификация мембранного транспорта
- •16. Пассивный транспорт веществ и его разновидности. Математическое описание пассивного транспорта
- •21. Потенциал покоя. Уравнение Нернста. Уравнение Гольдмана-Ходжкина-Катца
- •22. Механизм генерации потенциала действия
- •23. Распространение потенциала действия по миелиновым и безмиелиновым нервным волокнам
- •24. Электрическое поле и его характеристики
- •27. Дипольный эквивалентный эл-кий генератор сердца.
- •30. Переменный ток и его хар-ки.
- •31. Цепь тока с активным сопротивлением.
- •32. Цепь с индуктивным сопротивлением.
- •33. Цепь с емкостным сопротивлением.
- •35.Электропроводность электролитов
- •37.Электропроводность биотканей для переменного . Зав-сть импеданса от частоты тока.
- •41.Эл-кий импульс, импульсный ток и их хар-ки.
- •43. Генератор импульса(релаксационного колебания) и их практическое применение.
- •44. Эл-ный осциллограф
- •45 Дифференцирующая цепь.
- •46. Интегрирующая цепь.
- •47. Электронные стимулятоы. Низкочаст. Физиотерапевт. Аппаратура.
- •48.Генераторы гармонических колебаний на транзисторе
- •49. Схема аппарата увч-терапии.Терапевтический контур.
- •50. Воздействие переменным электрическим полем.
- •51.Воздействие переменным магнитным.
- •52. Воздействие электромагнитными волнами.
- •53. Диатермия,дарсонвализация,диатермокоагуляция, диатермотомия.
- •54. Общая схема съема, передачи и регистр. Мед –биол. Информации
- •55. Электроды для съема сигнала.
- •59.Датчики температуры тела
- •61. Датчики параметров сердечно - сосуд. Системы.
- •65. Частотная хар-ка ус-теля. Линейные искажения.
31. Цепь тока с активным сопротивлением.
Цепь
переменного тока, содержащая омическое
сопротивление R, не представляет
особенностей. В ней выполняется закон
Ома, который может быть применен как к
мгновенным, так и эффективным значениям
напряжения и тока:
.
Сопротивление R в цепи переменного тока называется активным, так как при прохождении тока в нем происходит необратимая потеря энергии, которая переходит в теплоту.
Колебания напряжения и тока в цепи с чисто активным сопротивлением находятся в фазе.
32. Цепь с индуктивным сопротивлением.
Рассмотрим явления, происходящие в цепи переменного тока с индуктивностью. Подключим к переменному напряжению U = Um sint катушку с индуктивностью "L", активным сопротивлением которой за малостью можно пренебречь.
В
цепи образуется переменный ток и в
катушке возникает э.д.с. самоиндукции,
равная.
Сила тока "I"
в цепи определяется из условия:
,(так
как сопротивлением "R"
пренебрегаем) или
.
Преобразуем
или
.
Интегрируем это уравнение
,
где
.
Постоянная
интегрирования принимается С
= 0, так как
не имеет постоянной составляющей.
Уравнение показывает, что ток в цепи,
подобно напряжению, имеет синусоидальный
характер, но по фазе запаздывает на
угол
.Сопоставляя
максимальное значение тока
с формулой закона Ома, видим, что в цепи
с индуктивностью значение сопротивления
имеет величина "L",
которая обозначается XL..Величина
XL
= L
= 2L
называется индуктивным сопротивлением
цепи и измеряется в Омах, при подстановке
L
- в Генри и
- в Герцах.Физический смысл индуктивного
сопротивления состоит в том, что оно
учитывает влияние на силу тока в цепи
э.д.с. самоиндукции, противодействующей
приложенному напряжению, и поэтому
зависит от тех же величин, что и э.д.с.
самоиндукции: индуктивности "L"
и частоты
= 2,
обусловливающей скорость изменения
мгновенных значений тока.Э.д.с.
самоиндукции, противодействующая
изменению тока в цепи, вызывает
запаздывание колебаний тока, по отношению
к колебаниям напряжения. При чисто
индуктивной цепи запаздывание происходит
на угол, равный
.Графики
напряжения и тока в цепи с индуктивностью
показаны на рисунке. На векторной
диаграмме показано фазовое соотношение
векторов амплитуд токаIL
и напряжения UL:
ток отстает на угол
(углы отсчитываются по направлению
против часовой стрелки).В цепи, содержащей
индуктивное и активное сопротивление,
угол запаздывания тока по фазе будет
меньше и в зависимости от соотношения
между ними может иметь значения в
пределах от 0 до
.В
чисто индуктивном сопротивлении потерь
энергии не происходит, в связи с чем
оно называется реактивным.
33. Цепь с емкостным сопротивлением.
Определим характер переменного тока "I" в цепи с конденсатором, к которой приложено переменное напряжение U = Um sint.
Мгновенные значения заряда "q" на пластинах конденсатора
q = cU = cUm sin t.
Дифференцируем
где
Im
= cUm.
Это уравнение показывает, что ток в
цепи, подобно напряжению, имеет
синусоидальный характер (смотри
рисунок), причем упреждает напряжение
по фазе на угол.Сопоставляя
максимальное значение токаIm
= cUm
с формулой
закона Ома, видим, что в цепи с емкостью
значение сопротивления имеет величина
,
которая обозначаетсяXc.Величина
называется емкостным сопротивлением
цепи и измеряется в Омах, еслис
- в Фарадах
и
- в Герцах.
Физический смысл емкостного сопротивления
можно объяснить так: ток "I"
в цепи конденсатора пропорционален
заряду "q"
и частоте ""
смены процессов заряда и разряда
конденсатора. Заряд "q"
при данном приложенном напряжении "U"
пропорционален емкости "с"
конденсатора, а
= 2.
Поэтому ток "I"
в цепи пропорционален произведению
"c",
которое, следовательно, имеет значение
проводимости цепи. Величина, ей обратная,
то есть
,
имеет значение сопротивления цепи.В
цепи, содержащей емкость и активное
сопротивление, угол сдвига фазы тока
будет меньше и в зависимости от
соотношения между ними может иметь
значения от 0 до 900.В
чисто емкостном сопротивлении потерь
энергии не происходит, в связи с чем
оно называется реактивным.
34.
Полное сопротивление цепи переменного
эл.тока. Импеданс. . Рассм.
цепь, состю из последю соед-ных резистора
R,
катушки индук-тивности L
и
конденсатора С.
Если
на нее подать перемен. напряж-е , то ток
в цепи будет изм-ся по закону:
,где
-
разность фаз напр-я и силы тока. Такая
цепь им. как актив., так и реактивное
сопр-я. => ее сопр-е наз. импедансом и
обозначаютZ.
Импеданс
равен
отношению амплитуд. значения переем.
напр-я на концах цепи к амплитуд.
Знач-ю силы тока в ней:
Элементы(R,L,С)полной
цепи перем. тока на рис. соединены
последо-вательно.
=>
по ним протекает одинак. ток, а напрсклад-ся из напр-ний на отдел. участках
цепи:
Для сложения напр-ний исп. след.
графич. прием. На вектор.диаграмме
отклад-сякак
векторы
все
3 ампл-ды напр-ний
Тогда
сумма этих векторов дает вектор напряж-я
в цепи. Вел-на и направл-е вектора
дают амплитуду напр-ния в сети и фазовый
угол
между
током и напряжением. Из рис. по т.
Пифагора имеем:
Подставляя выражения этих амплитуд
из и учит. закон Ома, находим:
Дальше пол. выр-е для определения
импеданса: