00_ALL_PDF / 409-06
.pdfГродзенскі дзяржаўны універсітэт імя Янкі Купалы Кафедра агульнай фізікі Лабараторыя механікі
ауд. 409
Лабараторная работа №6
ВЫВУЧЭННЕ ТРЭННЯ КАЧЭННЯ
Гродна, 2005
0
ВЫВУЧЭННЕ ТРЭННЯ КАЧЭННЯ
Мэта работы:
Вывучэнне трэння качэння. Доследнае вызначэнне каэфіцыента трэння качэння з дапамогай нахіленага маятніка.
Прылады і абсталяванне:
Прылада для вызначэння каэфіцыента трэння качэння (нахілены маятнік), розныя пласціны, штангенцыркуль.
Тэарэтычныя асновы
Ва ўсіх механічных сістэмах пры руху ўзнікаюць сілы трэння. Пры гэтым частка механічнай энергіі пераўтвараецца ў цяпло.
Пры качэнні цыліндра ці шара па плоскасці могуць узнікаць тры тыпы трэння: слізганне, счапленне і качэнне (заканамернасть узнікнення сіл трэння для цыліндра і для шара – аднолькавая).
Сіла трэння слізгання ўзнікае пры праслізгоўванні цыліндра па плоскасці качэння. Калі праслізгоўвання цыліндра няма, то і сілы трэння слізгання адсутнічаюць.
Сілы трэння счаплення ўзнікаюць паміж знаходзячыміся ў спакоі адносна адзін аднаго пунктамі цыліндра і плоскасці тады, калі на цыліндр дзейнічае момант знешніх сіл, які імкнецца павярнуць цыліндр адносна яго восі. Сіла трэння счаплення, як і сіла трэння спакою, не пераўзыходзіць некаторай велічыні. Дзякуючы сіле трэння счаплення адбываецца рух колавага транспарту.
Сіла трэння качэння выклікаецца няпругкімі дэфармацыямі цыліндра і плоскасці ў пунктах іх датыкання падчас руху (качэння) цыліндра. Пры пругкіх дэфармацыях сіла трэння качэння ўзнікнуць не можа. Гэта тлумачыцца сіметрычнасцю сіл рэакцыі апоры (малюнак 1а) адносна вертыкальнай плоскасці CC′ , якая праходзіць праз вось цыліндра. Выніковая сіла рэакцыі
апоры N накіравана вертыкальна ўверх і праходзіць праз вось цыліндра. Момант такой сілы адносна восі цыліндра роўны нулю і таму не можа выклікаць тармажэння. Пры наяўнасці няпругкіх дэфармацый сіметрычнасць сіл рэакцыі апоры парушаецца (малюнак 1б).
1
а б
Мал. 1. Выгляд сіл рэакцыі, якія дзейнічаюць
збоку паверхні на цыліндр
Угэтым выпадку выніковая сіл рэакцыі апоры N не будзе вертыкальнай (малюнак 1б). Момант гэтай сілы адносна восі цыліндра не роўны нулю і павінен выклікаць тармажэнне. Для гэтага сіла павінна быць нахілена ў бок, процілеглы напрамку руху, пункт яе прыкладання B знаходзіцца наперадзе
вертыкальнай плоскасці CC′ , а лінія яе дзеяння праходзіць вышэй восі цыліндра (малюнак 2). Гарызантальная складаючая сілы N (малюнак 3) з’яўляецца сілай трэння качэння ϕτ , а вертыкальная складаючая ϕn з’яўляецца сілай нармальнай рэакцыі апоры.
Калі да цыліндра прыкласці знешнюю сілу F такой велічыні, што
пад яе ўздзеяннем цыліндр будзе каціцца раўнамерна, то сіла N павінна праходзіць праз вось цыліндра. У гэтым выпадку выніковы момант сіл, дзеючых на цыліндр, павінен быць роўным нулю. Таму момант сілы трэння качэння ϕτ (малюнак 3) адносна
пункта O раўняецца моманту нармальнай сілы рэакцыі апоры ϕn адносна таго ж пункта:
2
Мал. 2. Выніковая сіла рэакцыі |
Мал. 3. Складаючыя сілы |
паверхні пры няпругкіх |
рэакцыі паверхні пры няпругкіх |
дэфармацыях |
дэфармацыях |
[r ,ϕτ ]+ [k ,ϕn ]= 0 , |
(1) |
або ў алгебраічным выглядзе: |
|
rϕτ = kϕn , |
(2) |
дзе r – радыус цыліндра, k – плячо сілы ϕn . Тады |
|
ϕτ = kϕn / r . |
(3) |
Модуль сілы нармальнай рэакцыі апоры роўны модулю сілы ціску. Такім чынам, сіла трэння качэння прама прапарцыянальна сіле ціску і адваротна прапарцыянальна радыусу цыліндра. Велічыня k , якая мае размернасць адлегласці, называецца каэфіцыентам трэння качэння. Лікава ён роўны адлегласці ад вертыкальнага дыяметра цыліндра да пункту, у якім прыкладзена сіла рэакцыі апоры. Каэфіцыент трэння качэння залежыць ад матэрыялаў цыліндра і плоскасці.
Доследная прылада
Прылада “нахілены маятнік” прадстаўлена на малюнку 6. Ён складаецца з вертыкальнай стойкі 1 і прымацаванай да яе ніці 2 са зменнымі шарамі 3, зробленнымі з розных матэрыялаў. Маюцца
3
таксама даследуемыя ўзоры ў выглядзе прамавугольных пласцінак 4, зробленных з тых жа матэрыялаў.
Мал. 6. Схема прылады “нахілены маятнік”
Для адліку колькасці перыядаў у прыладзе маецца фотаэлектрычны датчык 5. Каб змяніць вугал нахілу маятніка, маецца механізм з ручкай і шкалой 6. Устаноўлены вугал нахілу можна фіксаваць спецыяльнай шрубай. Для адліку велічыні амплітуды ваганняў маятніка ў прыладзе маецца шкала 7 (у градусах).
Тэорыя метада
Шарык, падвешаны на ніці, апіраецца на нахіленую плоскасць, вугал нахілу якой β можна змяняць (малюнак 7). Калі вывесці
шарык са становішча раўнавагі, то ён пачне рухацца па плоскасці,
4
прычым гэты рух будзе ўяўляць сабой затухаючыя ваганні. З малюнка 8 відаць, што сіла рэакцыі пласцінкі:
Мал. 7. Схематычны выгляд прылады для вызначэння каэфіцыента трэння качэння
N = mg cosβ , |
(4) |
дзе m – маса шарыка.
Выраз для падліку каэфіцыента трэння качэння можна атрымаць, выкарыстаўшы сувязь паміж работай і энергіяй. Змяненне патэнцыяльнай энергіі U роўна рабоце сіл трэння качэння:
U = A . |
(5) |
Увядзём пазначэнні: |
L – даўжыня маятніка, R – радыус шарыка, |
α0 – вугал адхілення маятніка ў пачатковы момант, αn – вугал адхілення маятніка пасля n ваганняў, α – сярэдні вугал
5
адхілення маятніка, h – змяненне вышыні цэнтра цяжару шарыка, S – шлях, пройдзены шарыкам за n ваганняў.
Работа сілы трэння качэння вызначаецца выразам:
A = -Fтр × S ,
дзе Fтр = kNR , S = 4nLa , a = (a0 + an ) / 2 .
Мал. 8. Да разліку каэфіцыента трэння качэння
Пасля падстаноўкі канчаткова атрымаем:
A = -2kNnL(a0 + an ) / R . |
(6) |
За n перыядаў патэнцыяльная энергія зменшыцца на велічыню:
U = mg h ,
дзе h = − l sin β , Dl = L(cos an - cos a0 ) .
Для малых вуглоў cos x » 1- x2 / 2 + ... З улікам гэтага канчаткова атрымаем выраз для змянення патэнцыяльнай энергіі:
DU = |
- mgL(a02 |
- an2 )sin b |
(7) |
|
2 |
||
|
|
|
Падставіўшы (6), (7) і (4) ў выраз (5), атрымаем выраз для разліку каэфіцыента трэння качэння:
k = |
(a0 - an )R ×tgb |
, |
(8) |
|
4n |
|
|||
|
|
|
|
|
дзе вуглы a0 і an |
выражаны ў радыянах. |
|
||
|
|
|
6 |
|
Парадак выканання работы:
1.Усталюйце ніць маятніка супраць нулявога дзялення шкалы 7.
2.Усталюйце даследуемы ўзор шара 3.
3.Уключыце ў электрычную сетку шнур сілкавання прылады, націсніце клавішу “СЕТЬ”. Пры гэтым павінны запаліцца лічбавыя індыкатары. Націсніце клавішу “СБРОС”.
4.З дапамогай прыстасавання 6 усталюйце вугал нахілу маятніка β роўным 30° .
5.Адхіліце маятнік ад становішча раўнавагі на вугал a0 і
адпусціце.
6. Пры дасягненні маятнікам вуглавой амплітуды an , націсніце клавішу “СТОП”. (Вуглы a0 і an задаюцца выкладчыкам або лабарантам). Падлічыце колькасць поўных ваганняў маятніка.
7.Паўтарыце вымярэнні 5 разоў.
8.Вымерайце радыус шарыка 5 разоў па розных дыяметрах.
9.Разлічыце каэфіцыент трэння качэння па выразе (8).
10.Правядзіце вымярэнні для вуглоў β = 45° і β = 60° .
11.Пункты 1-11 паўтарыце для іншых узораў шароў.
12.Ацаніце хібнасці вымярэнняў.
Пытанні для самакантролю:
1.Ахарактэрызуйце сухое і вадкае трэнне.
2.У чым прычыны ўзнікнення сіл трэння?
3.Патлумачце механізмы ўтварэння сіл трэння спакою і слізгання. Прывядзіце прыклады.
4.Растлумачце ўзнікненне сілы трэння качэння.
5.Вызначце фізічны сэнс каэфіцыента трэння качэння. Якімі фактарамі абумоўліваецца яго значэнне?
7